Висновок

6) Подаємо розв’язок задачі у вигляді ряду:.

7) Використовуємо початкові умови і знаходимо С і С. Функції Бесселя мають властивість ортогональності з вагою х:

,,

- функція Бесселя першого роду -го порядку.

Коефіцієнти і знаходяться по формулі

,,

,.

На основі цієї властивості визначаються коефіцієнти, для цього ліву і праву частину помножимо на, інтегруємо на проміжку [0,1] по.

- є коефіцієнтами Фур’є для функції за функціями Бесселя нульового порядку. Аналогічно знаходимо коефіцієнти.

С - є коефіцієнтами Фур’є для функції F за функціями Бесселя нульового порядку.

Підсумок.

Для розв’язування задачі про коливання круглої мембрани необхідне введення нових спеціальних функцій, а саме функцій Бесселя, і використання їх ортогональності з вагою x. Ці функції ще називаються циліндричними.

8.Одномірне рівняння теплопровідності. Задача Коші.

Нехай тонкий теплопровідний стержень розміщений вздовж осі, так що температуру в кожному її перерізі можна вважати функцією тільки абсциси і часу Бічна поверхня стержня теплоізольована.

Задача Коші для однорідного рівняння теплопровідності:

Знайти розв’язок рівняння, (1)

яке задовольняє умову (2)

якщо

Задача Коші описує температурний режим у нескінченному стержні із заданим початковим температурним режимом

U(t,x) - температура стержня в момент часу t в точці х.

0 х

Задача без межових умов називається задачею Коші. Будемо вважати, що поверхня стержня теплоізольована. Це рівняння лінійне однорідне:

Розв’язуємо задачу методом Фур’є.

1. Подаємо шукану функцію у вигляді добутку відокремлених змінних.

2. Підставимо

Внаслідок відсутності межових умов (стержень нескінчений) може набувати значення від до. Тому замість підсумування (яке використовується в методі Фур’є, при накладанні стоячих хвиль, що мають дискретні власні значення) ми повинні накладати розв’язки неперервно, тобто утворювати розв’язок рівняння (1) інтегруванням по в межах від до.

(*)

3. Використовуючи початкові умови знаходимо коефіцієнти

- інтеграл Фур’є для функції. Відомо, що коефіцієнти подаються формулами:

Висновок.

Розв’язок задачі Коші подається інтегралом (*), коефіцієнти подаються формулами (**).

Перетворення інтеграла (*).

Якщо у рівність(*) підставити значення і, то дістанемо

Для фізичного тлумачення цього розв’язку змінюємо порядок інтегрування. Дістанемо

Обчислюємо внутрішній інтеграл:

1);

Дістаємо

Розглянемо інтеграл:

У показнику степеня виділяємо повний квадрат:

Дістаємо

Виконуємо заміну змінних

-А 0 А

В останньому інтегралі можна вважати дійсним. Пояснюється так: утворимо прямокутник, інтеграл по замкненому контуру (на малюнку) дорівнює нулю, отже інтеграл по верхньому відрізку дорівнює інтегралу по нижньому.

Якщо спрямувати А до то дістанемо те, що вимагалось. Враховуючи, що останній інтеграл дорівнює. Дістанемо

,

Остання формула подає температурний режим у нескінченому стержні при заданому початковому розподілі температур.

Зауваження. Щоб переконатись, що функція є розв’язком вказаної задачі Коші, потрібно довести, що вона задовольняє рівняння (1) і початкову умову(2).

(А) - задовольняє рівняння(1), тому називається фундаментальним розв’язком задачі Коші.

Можна довести, що функція (А) задовольняє одномірне рівняння теплопровідності, через це називається фундаментальним розв’язком рівняння теплопровідності.

З’ясувати поведінку цієї функції у випадках:

а) t – фіксована;

б) x – фіксована.

1. Фізичний імпульс. Так називається розподіл температури в нескінченному стержні, якщо початкова температура подана на рисунку.

. Площа прямокутника -

Знаходимо температурний режим при функції,

. Застосовуємо теорему про середнє.

2. Точковий імпульс.

Границя фізичного імпульсу при називається точковим імпульсом.

вибираємо так, щоб. Якщо

- функція Гріна для рівняння теплопровідності.

Точковий імпульс вказує розподіл температури в нескінченному стержні, якщо в початковий момент в точці поставити теплове джерело з потужністю 1.

В границі функція, графік якої зображена на рис.1, переходить в так звану - функцію Дірака.

- функція задовольняє певні властивості.

1.

2..

Дата добавления: 2014-01-20