Поле вблизи поверхности заряженного проводника

Выделим на поверхности проводника произвольную площадку dS. Построим на ней цилиндр высотой dh с образующей, перпендикулярной площадке dS. Потоки и через боковую поверхность и через внутреннее основание (внутри проводника равно 0) 0. Следовательно, поток через рассматриваемую замкнутую поверхность равен DndS = s dS. Отсюда Dn = σ; En = s/εε0

Если электрическое поле создается заряженным проводником, E_n = s/εε₀. Вектор вблизи поверхности проводника зависит от кривизны C: C = 1 / R, где R - радиус кривизны поверхности. Чем больше кривизна поверхности С, тем больше поверхностная плотность зарядов σ и поле .

Вокруг острия в воздухе может возникнуть пробой. Свободный заряд в поле острия может приобрести энергию, достаточную для ионизации молекул воздуха, и будет стекать с острия (Е = 30 кВ/см - напряженность поля, при которой воздух пробивается.

Распределение зарядов по внешней поверхности проводника зависит только от формы внешней поверхности. На внутренней поверхности замкнутых полых проводников избыточные заряды отсутствуют и поверхностная плотность зарядов σ = 0.

Дата добавления: 2014-01-20