Краткие теоретические сведения. Порядок выполнения работы

Лабораторная работа №3

Порядок выполнения работы

Описание лабораторной установки

В состав лабораторной установки по исследованию электроизоляционных материалов входит: измеритель сопротивления Е6-3 (рис.2.1), набор диэлектриков, сосуд с водой, груз.

На лицевой панели прибора Е6-3 расположены:

-клеммы: линия, корпус, экран;

-выключатель «Сеть»;

-ручки установки «0» и «∞»;

-переключатель пределов измерения прибора;

-шкала прибора.

1. Включить измеритель Е6-3 всеть и дать ему пригреться 510 минут.

2. Откалибровать прибор (установить ∞ и 0).

3. Измерение сопротивления диэлектриков производить в следующем порядке:

· отключить от клемм прибора ("К" и "Л") провода, ведущие к измерительным электродам;

· проложить между электродами изоляционный материал так, чтобы образовался квадрат;

· положить электроды друг на друга и придавить грузом;

· подключить электроды к прибору. Произвести отсчёт по соответствующей шкале.

4. Опустить все диэлектрики в сосуд с водой на5 минут и повторить все описанное в пункте 3.

5. Заполнить таблицу.

Таблица 2.1 – Сопротивление изоляции, Ом.

Материал
Сухой
Влажный

Содержание отчета

1. Тема и цель работы.

2. Перечень приборов, их характеристики.

3. Порядок выполнения работы, схема установки.

4. Таблица с результатами измерений.

5. Выводы.

Контрольные вопросы

1. Что представляет собой процесс электронной поляризации диэлектриков? Какие виды поляризации Вы знаете?

2. Как классифицируют по агрегатному состоянию диэлектрические материалы?

3. Как классифицируют диэлектрические материалы по химической основе?

4. Расскажите об электропроводности диэлектриков.

5. Диэлектрические потери. Напишите формулы, позволяющие посчитать потери в диэлектриках: под постоянным напряжением и под переменным напряжением.

6. Что представляет собой явление пробоя диэлектриков?

7. Электрическая прочность диэлектриков.

Литература:[2], [4], [5], [6].

Тема: Исследование электрических свойств полупроводниковых материалов.

Цель: Изучить электронные свойства полупроводниковых приборов.

Полупроводниками называются материалы, занимающие промежуточное положение между проводниками и диэлектриками.

Для полупроводников характерна большая зависимость проводимости от температуры, электрического поля, освещенности, сжатия и т.д. В отличие от проводников они имеют не только электронную, но и так называемую дырочную проводимость.

Все проводники – четырехвалентные элементы, расположенные в середине таблицы Д.И.Менделеева. Для изготовления полупроводниковых приборов применяются простые полупроводниковые вещества - германий, кремний, селен и сложные полупроводниковые материалы арсенид галлия, фосфид галлия и другие. Управляемость электропроводностью проводников посредством температуры, света, электрического поля, механических усилий положена в основу принципа действия соответственно терморезисторов (термисторов), фоторезисторов, нелинейных резисторов (варисторов), тензорезисторов и т. д.

Все полупроводниковые материалы могут быть распределены по кристаллической структуре на две группы.

Одни материалы изготовляются в виде больших одиночных кристаллов (монокристаллов), из которых вырезают по определенным кристаллическим направлениям пластинки различных размеров для использования их в выпрямителях, усилителях, фотоэлементов. Такие материалы составляют группу монокристаллических полупроводников. Наиболее распространенными монокристаллическими материалами являются германий и кремний. Другие полупроводниковые материалы представляют собой смесь множества малых кристалликов, беспорядочно спаянных друг с другом. Такие материалы называются поликристаллическими. Представителями поликристаллических полупроводниковых материалов являются селен и карбид кремния, а также материалы, изготовляемые из различных окислов методами керамической технологии.

В чистых полупроводниках концентрация носителей заряда – свободных электронов и дырок составляет лишь 10¹⁶ – 10¹⁸ на 1см³ вещества, т.е. теплопроводность мала и сильно зависит от температуры. Для снижения удельного сопротивления полупроводника и придания ему определенного типа электропроводности – электронной при преобладании свободных электронов или дырчатой при преобладании дырок – в чистые полупроводники вносят определенные примеси. Такой процесс называют легированием. В качестве легирующих примесей применяют элементы 3 и 5 групп Периодической системы элементов Д.И. Менделеева.

Примеси, вызывающие в полупроводнике увеличение свободных электронов называются донорными, а вызывающие увеличение дырок – акцепторными.

Различное действие примесных атомов объясняется следующим образом. Предположим, что в кристалл германия, атомы которого имеют четыре валентных электрона, введен атом вещества, имеющего на внешней орбите не 4, а 5 валентных электронов (например, атом сурьмы, фосфора, мышьяка). В этом случае, атомы мышьяка своими четырьмя из пяти валентными электронами вступают в связь с атомами кристаллической решетки германия. Пятый валентный электрон мышьяка окажется несвязанным, т.е. становится избыточным (свободным) электроном. Полупроводники, электропроводность которых повысилась благодаря образованию избытка свободных электронов при введении примеси, называются полупроводниками с электронной проводимостью, или сокращенно полупроводниками типа п. Здесь концентрация электронов выше концентрации дырок. В этом случае электроны являются основными носителями заряда, а дырки – не основными носителями заряда.

Введение в четырехвалентный проводник трехвалентного элемента (например, индий, галлий, алюминий, бор), приводит, наоборот, к избытку дырок над свободными электронами. В этом случае ковалентные связи не будут полностью завершены, и образовавшиеся дырки могут перемещаться по кристаллу, создавая дырочную проводимость. Полупроводники, электропроводность которых обуславливается в основном движением дырок, называются полупроводниками с дырочной проводимостью, или сокращенно полупроводниками типа р. Здесь концентрация дырок оказывается существенно больше, чем концентрация свободных электронов, поэтому дырки – основные носители зарядов.

Основное значение для работы полупроводниковых приборов имеет электронно-дырочный переход, который для краткости называют р-п переходом.

Электронно-дырочным переходом называют область на границе двух полупроводников, один из которых имеет электронную, а другой – дырочную электропроводность.

Рассмотрим образование р–п перехода. Для прикосновения в обоих полупроводниках электроны, дырки и неподвижные ионы были распределены равномерно (рис. 3.2, а). При соприкосновении полупроводников вблизи границы двух полупроводников образуется запирающий слой (рис. 3.2, б). Этот слой определяет потенциальный барьер φ на границе полупроводников (рис. 3.2, в).

В р–п переходе при отсутствии внешнего электрического поля возникает диффузионный ток (при движении через р–п переход основных носителей зарядов) и дрейфовый ток (при движении через р–п переход не основных носителей зарядов). Так как диффузионный ток направлен навстречу дрейфовому току, то при данной температуре устанавливается динамическое равновесие, при котором ток диффузии равен току дрейфа. Таким образом, кристалл оказывается электрически ней тральным.

Если к р–п переходу приложить прямое напряжение (плюс к р -слою, минус к п слою), то внешнее электрическое поле направлено навстречу потенциальному барьеру, ширина запирающего слоя уменьшается и сопротивление р–п перехода станет меньше, и возникает сравнительно большой ток (диффузионный ток, который обусловлен движением основных носителей зарядов). Ток при этом называется прямым, а переход открытым.

Если к р–п переходу приложить обратное напряжение (плюс к п слою, минус к р слою), то внешнее электрическое поле совпадает с полем контактной разности потенциалов (то есть они будут складываться). Это приведет к расширению запирающего слоя, при этом сопротивление р-п перехода увеличится, и ток через него станет маленьким (ток через переход будет обусловлен только движением не основных носителей зарядов). Ток при этом называется обратным, а переход – закрытым.

Свойства р-п перехода существенно зависят от температуры окружающей среды.

При повышении температуры увеличивается концентрация неосновных носителей и собственная проводимость полупроводника. Как видно из рисунка 3.4 при повышении температуры прямой и обратный токи растут. При этом прямой ток возрастает не так сильно, как обратный ток. Это объясняется тем, что прямой ток возникает за счет примесной проводимости, а концентрация примесей от температуры практически не зависит. Обратный ток пропорционален равновесной концентрации неосновных носителей заряда, которая с увеличением температуры возрастает по экспоненциальному закону.

Полупроводниковыми называют приборы, действие которых основано на использовании свойств полупроводников. По характеру выполняемой ими работы в электротехнических устройствах они весьма многообразны. К ним, в первую очередь, относятся полупроводниковые выпрямители (диоды) и усилители (транзисторы).

Выпрямительный полупроводниковый диод - полупроводниковый диод, предназначенный для выпрямления переменного тока.

Работа выпрямительного диода иллюстрируется его вольтамперной характеристикой. Она показывает, что при малых величинах напряжения (до 0,5В – для германиевого, и 1,0В для кремниевого) прямой ток, пропускаемый диодом достигает сравнительно больших величин (больше 100мА). При приложении к выпрямителю обратного напряжения (U_{обр .}), когда плюс батареи присоединен к п полупроводнику. А минус – к р полупроводнику, полупроводниковый диод практически тока не пропускает до величины обратного напряжения примерно 20В обратного напряжения, р-п переход начинает пропускать очень малые величины обратного тока (микроамперы) I_обр. Если же увеличивать обратное напряжение (U_{обр .}), то обратный ток с некоторого момента начинает возрастать и может возникнуть такой величины, при которой произойдет пробой р-п перехода (точка а на рисунке 3.5).

Выпрямительные мощные кремниевые диоды изготовляют плавлением алюминия в кремний. У этих диодов при прямом падении напряжения до 1 -1,2В, рабочий ток – до 500А. Допустимое обратное напряжение 700 – 800В, а иногда более 1000В.

Разновидностью диодов являются стабилитроны, предназначенные для получения стабилизированного постоянного (опорного) напряжения. Полупроводниковые зоны в стабилитронах характеризуются повышенной концентрацией носителей зарядов.

Для кремниевых стабилитронов рабочим участком вольтамперной характеристики является та ее часть, которая соответствует обратному току и обратному напряжению и расположена практически параллельно оси ординат (на рисунке 3.6 показана сплошная линия). Поэтому при изменении в широких пределах тока падение напряжения на приборе практически не изменяется.

Максимальный ток стабилитронов различных типов колеблется от 20мА до А. Номинальное напряжение от 6до 100В, дифференциальное обратное сопротивление различных типов составляет 20 – 50Ом.

Из схемы стабилизатора напряжения с кремниевым стабилитроном (рис.3.6) видно, что нагрузка присоединяется параллельно стабилитрону, а в неразветвленную часть цепи включается балластное сопротивление R_б. Стабилитрон включается в непроводящем направлении.

В настоящее время широкое применение нашли светодиоды.

Светодиодом называют полупроводниковый прибор с одним электронно-дырочным переходом, предназначенный для непосредственного преобразования электрической энергии в энергию некогерентного светового излучения.

Светодиод выполняется на основе карбида кремния, галлия, мышьяка, где рекомбинация является излучательной – энергия рекомбинации выделяется в виде квантов излучения – фотонов. Поэтому у таких проводников прохождение через р-п переход тока в прямом направлении сопровождается некогерентным оптическим излучением определенного спектрального состава.

Простейшими полупроводниковыми приборами являются полупроводниковые резисторы. Принцип их действия основан на свойствах полупроводников изменять свое сопротивление под действием температуры, приложенного напряжения и других факторов.

Терморезисторы представляют собой полупроводниковые приборы, сопротивление которых значительно изменяется при изменении температуры. Терморезисторы выполняются в виде диска, плоской шайбы, бусинки, цилиндрического стержня.

Терморезисторы имеют отрицательный температурный коэффициент сопротивления, то есть с увеличением температуры сопротивление уменьшается по экспоненциальному закону (рис.3.7,а).

Начальный участок ОА (рис.3.7,б) характеристики почти линейный, так как при малых токах выделяемая мощность мала и практически не влияет на температуру нагрева терморезистора. С ростом тока температура терморезистора повышается, нарушается температурный баланс, в результате сопротивление его уменьшается, получается участок ВС.

Терморезисторы применяются для измерения и регулирования температуры, термокомпенсации, в схемах стабилизации напряжения в цепях переменного и постоянного токов.

Дата добавления: 2014-12-10