ЭДС и токах

Резонанс при негармонических

При негармонических ЭДС и токах явление резонанса усложняется, так как возможны отдельные резонансы гармонических составляющих.

Предположим, что источник несинусоидальной ЭДС, состоящей из трех гармоник, подключен к последовательно соединенным сопротивлению R, индуктивности L и емкости С (рис. 5.22, а)

Ток каждой из гармоник

Если индуктивность L изменять от нуля до бесконечности, то действующее значение каждой из составляющих тока будет изменяться по резонансной кривой от при L =0 до E_k/r при L=L_k= 1 /k²w²C и далее – уменьшается до нуля при L=¥.

Рис. 5.22. Резонанс при негармонических ЭДС: а–схема электрической цепи;

б– график тока I(L)

На рис. 5.22, б пунктиром построены резонансные кривые для трех гармонических составляющих периодического несинусоидального тока. Значения индуктивности L при резонансах (L_k) обратно пропорциональны квадрату номера гармоники

L_k = 1 / k ² w ² C.

Кривая общего действующего тока

при достаточно малом R имеет три резко выраженных максимума, соответствующих резонансным значениям индуктивности.

Аналогичные зависимости получаются и при изменении емкости или частоты, если, конечно, в последнем случае форма кривой ЭДС остается неизменной.

В цепях, содержащих негармонические ЭДС, резонансные явления могут применяться для выделения требуемых частот и, наоборот, подавления нежелательных частот.

Дата добавления: 2014-12-27