Система уравнений Максвелла для электромагнитного поля

Циркуляция вектора напряженности магнитного поля по произвольному замкнутому контуру равна алгебраической сумме токов проводимости и смещения сквозь поверхность, ограниченную этим контуром.

Для области без токов проводимости первое и второе уравнения имеют симметричный вид

, . (6)

Видно, что между электрическим и магнитным полями существует тесная взаимосвязь: эти поля образуют единое электромагнитное поле.

Третье уравнение Максвелла – это теорема Гаусса для электростатического поля

. (7)

Поток вектора электростатического смещения через произвольную замкнутую поверхность равен алгебраической сумме зарядов, заключенных внутри этой поверхности.

Четвертое уравнение Максвелла – это теорема Гаусса для магнитного поля

. (8)

Поток вектора магнитной индукции через произвольную замкнутую поверхность S равен нулю.

Для изотропной среды уравнения Максвелла замыкаются соотношениями:

, и законом Ома . Полная система уравнений ЭМП в интегральной форме

; ;

; ; ; ;

Источниками электрического поля могут быть электрические заряды, либо изменяющееся магнитное поле.

Магнитные поля могут возбуждаться движущимися электрическими зарядами, либо переменными электрическими полями.

Несимметричность уравнений объясняется тем, что в природе есть электрические заряды, но нет зарядов магнитных.

Дата добавления: 2015-04-24