КАТЕГОРИИ: Архитектура-(3434)Астрономия-(809)Биология-(7483)Биотехнологии-(1457)Военное дело-(14632)Высокие технологии-(1363)География-(913)Геология-(1438)Государство-(451)Демография-(1065)Дом-(47672)Журналистика и СМИ-(912)Изобретательство-(14524)Иностранные языки-(4268)Информатика-(17799)Искусство-(1338)История-(13644)Компьютеры-(11121)Косметика-(55)Кулинария-(373)Культура-(8427)Лингвистика-(374)Литература-(1642)Маркетинг-(23702)Математика-(16968)Машиностроение-(1700)Медицина-(12668)Менеджмент-(24684)Механика-(15423)Науковедение-(506)Образование-(11852)Охрана труда-(3308)Педагогика-(5571)Полиграфия-(1312)Политика-(7869)Право-(5454)Приборостроение-(1369)Программирование-(2801)Производство-(97182)Промышленность-(8706)Психология-(18388)Религия-(3217)Связь-(10668)Сельское хозяйство-(299)Социология-(6455)Спорт-(42831)Строительство-(4793)Торговля-(5050)Транспорт-(2929)Туризм-(1568)Физика-(3942)Философия-(17015)Финансы-(26596)Химия-(22929)Экология-(12095)Экономика-(9961)Электроника-(8441)Электротехника-(4623)Энергетика-(12629)Юриспруденция-(1492)Ядерная техника-(1748) |
Область пространств, существенно участвующих в формировании поля на заданной линии
В теории распространения радиоволн, особенно при оценке влияния земли, важное значение имеет понятие «существенная область». Наличие существенной области можно определить путем эксперимента. Установим на пути распространения волны от точки А к точке В непрозрачный для радиоволн экран с отверстием переменного диаметра d (рис. 4). Если диаметр отверстия велик, что соответствует отсутствию экрана, напряженность поля в точке В равна величине Е0 (см. рис.1). Будем затем уменьшать диаметр отверстия до тех пор, пока измерительный прибор не покажет явного уменьшения поля. Соответствующее значение d и есть диаметр области, существенно участвующей в передаче энергии волны. Помещая экран на разных расстояниях от источника, можно таким образом выявить конфигурацию существенной области.
Рис. 4 – Определение существенной области Форму и размеры существенной области возможно установить и аналитически, используя принцип эквивалентности. Согласно этому принципу поле в точке приема определяется суммарным действием вторичных источников, распределенных по воображаемой поверхности, замкнутой вокруг источника А или точки приема В. Выберем поверхность, которая охватывает источник, и для упрощения расчетов составим ее из бесконечной плоскости S0, расположенной перпендикулярно линии АВ (рис.5), и полусферы с бесконечным радиусом, которая замыкает плоскость S.
Рис. 5 – Пояснение сути зон Френеля Поля от источников, расположенных на бесконечно удаленных участках поверхности S0 + S∞, бесконечно малы вследствие расходимости волны. Поэтому суммарное поле формируется источниками на поверхности S0, расположенными на конечном расстоянии от точки В. Для облегчения суммирования разделим плоскость S0 на зоны Френеля. Построим серию ломаных АСпВ (рис.6 а), пересекающих плоскость S0 так, чтобы длина каждой последующей ломаной была больше длины предыдущей на половину длины волны:
(12) Семейство ломаных лиший, удовлетворяющих условиям (12), при пересечении с плоскостью S0 образует на этой плоскости систему окружностей с центром в точке О (рис. 5 б ). Участки плоскости, ограниченные окружностями, называют зонами Френеля на плоскости. Первая зона представляет собой круг, зоны высших номеров - кольцевые области.
Рис. 6,а – Пояснение процесса формирования зон Френеля
Рис.6,б – Пояснение процесса формирования зон Френеля
Суммарное поле от всех источников рассчитывается с учетом их распределения по зонам Френеля. Амплитуда поля от элемента поверхности ∆S оценивается как ∆Е = C∆cosy/rn ’ rn ”, а фаза φ = (2π/λ)(r'п + rn”) где С - константа, зависящая от свойств первичного источника; обозначения у, rn’, rп”ясны из рис. 6. На рис. 7 показано векторное суммирование элементарных составляющих ∆E, возбужденных источниками двух зон с номерами п и п + 1.Расчеты показывают, что результирующие векторы полей от источников соседних зон почти коллинеарны, при этом векторы Еп и Еп+1 (см. рис. 6) направлены противоположно из-за различия на λ/2 длин путей r'п + r'п' и r'n+l + г'п'+1. Амплитуда E(n+1)mах < Enmax, поскольку путь r'п=1 + r ” n+1 >rn ’ + rn ”. B результате коллинеарности векторов полей от источников в отдельных зонах Френеля (см. рис. 6) амплитуда результирующего поля определяется алгебраическим суммированием, при этом учет фазы приводит к знакопеременному ряду. Каждый член ряда равен амплитуде поля, созданного в точке приема источниками n-й зоны: (13) Для выявления количественных отношений удобно записать ряд в виде
(14)
Поскольку соседние члены ряда мало отличаются друг от друга, то значение поля в каждой из скобок (13) близко к нулю и в первом приближении результирующее поле определится т.е напряженность поля равна половине той величины, которая создается источниками первой зоны Френеля. Рис. 7 – Графическая интерпретация алгебраического суммирования полей
Максимальный радиус существенного эллипсоида, ограниченного восемью зонами Френеля
Чем короче волна, тем меньше поперечные размеры существенного эллипсоида. Например, на волнах X = 10 м... 10 см при протяженности линии г = 10 км радиус р8тах - 160... 16 м. При этом большая ось существенного эллипсоида, соизмеримая с длиной радиолинии, в сотни и тысячи раз больше его малой оси, т.е. эллипс сильно вытянут вдоль трассы. Понятие существенной области широко применяется при изучении условий распространения на линиях, где электрические параметры тракта распространения неоднородны. Например, при распространении радиоволн над земной поверхностью ослабление поля зависит от степени затенения существенной области поверхностью Земли. Если высоты антенн таковы, что часть существенной области затенена, то потери на линяй значительно возрастают. В заключение отметим, что существенная область имеет форму эллипсоида вращения только при использовании ненаправленных антенн в точках передачи и приема. Реально ее форма более сложная и зависит от ДН антенн. Контрольные вопросы:
1. Механизмы распространения радиоволн. 2. Поясните физическую сложность процесса ослабления поля в условиях свободного пространства. 3. От каких параметров линии зависит мощность на входе приемника радиолинии первого типа? 4. От каких параметров линии зависит мощность на входе приемника радиолинии второго типа? 5. Что такое множитель ослабления поля свободного пространства? 6. Что называется потерями и основными потерями передачи в условиях свободного пространства? 7. Как построить зоны Френеля на плоскости? 8. Что такое существенный эллипсоид для распространения и почему его размеры зависят от длины волны? 9. Поясните физическую сложность процесса ослабления поля в условиях свободного пространства.
10. От каких параметров линии зависит мощность на входе приемника радиолинии первого типа? 11.От каких параметров линии зависит мощность на входе приемника радиолинии второго типа? 12. Что такое множитель ослабления поля свободного пространства? 13. Что называется потерями и основными потерями передачи в условиях свободного пространства? 14. Как построить зоны Френеля на плоскости? 15. Что такое существенный эллипсоид для распространения и почему его размеры зависят от длины волны? 16. К какому типу (первому или второму) относят радиолинии, использующие активную ретрансляцию через ИСЗ?
Дата добавления: 2015-03-29; Просмотров: 909; Нарушение авторских прав?; Мы поможем в написании вашей работы! Нам важно ваше мнение! Был ли полезен опубликованный материал? Да | Нет |