Студопедия

КАТЕГОРИИ:


Архитектура-(3434)Астрономия-(809)Биология-(7483)Биотехнологии-(1457)Военное дело-(14632)Высокие технологии-(1363)География-(913)Геология-(1438)Государство-(451)Демография-(1065)Дом-(47672)Журналистика и СМИ-(912)Изобретательство-(14524)Иностранные языки-(4268)Информатика-(17799)Искусство-(1338)История-(13644)Компьютеры-(11121)Косметика-(55)Кулинария-(373)Культура-(8427)Лингвистика-(374)Литература-(1642)Маркетинг-(23702)Математика-(16968)Машиностроение-(1700)Медицина-(12668)Менеджмент-(24684)Механика-(15423)Науковедение-(506)Образование-(11852)Охрана труда-(3308)Педагогика-(5571)Полиграфия-(1312)Политика-(7869)Право-(5454)Приборостроение-(1369)Программирование-(2801)Производство-(97182)Промышленность-(8706)Психология-(18388)Религия-(3217)Связь-(10668)Сельское хозяйство-(299)Социология-(6455)Спорт-(42831)Строительство-(4793)Торговля-(5050)Транспорт-(2929)Туризм-(1568)Физика-(3942)Философия-(17015)Финансы-(26596)Химия-(22929)Экология-(12095)Экономика-(9961)Электроника-(8441)Электротехника-(4623)Энергетика-(12629)Юриспруденция-(1492)Ядерная техника-(1748)

Уравнение Бернулли для идеальной жидкости




Коэффициент потерь на трение.

 

Коэффициент гидравлического сопротивления, который определяется в зависимости от числа Рейнольдса Re и от эквивалентной абсолютной шероховатости Δэ. Для удобства сводные данные по определению λ представлены в таблице 4.1.

Пользоваться приведенными в табл. 4.1 формулами для определения коэффициента λ не всегда удобно. Для облегчения расчетов можно воспользоваться номограммой Колбрука-Уайта (рис.4.8), при помощи которой по известным Re и Δэ/ d весьма просто определяется λ.

 

 

Является основным уравнением гидродинамики, оно устанавливает связь между скоростью потока жидкости и установившемся движением. Получим уравнение связанное между собой давление и скорость ее движения.

Возьмем одну из элементарных струй составляю-щую объем и выделим сечение 1 и 2 участок струйки произвольной дли-ны. Пусть площадь 1-ого сечения dA1, скорость в нем V1, давление Р1, высота расположения центра масс сечения Z1. Во втором сечении: dA2, V2, P2, Z2. За бесконечно малое время dt, участок струйки переместится в положение . Применим к массе жидкости в объеме струйки теорему механики. Работа сил прилож.к телу равна приращению кинетич. энергии этого тела. В рассмотренном случае такими силами явл.: сила давления и сила тяжести. Работа силы давления в первом сечении положит. Т.к. направление силы совпадает с направл.движения и равно:

.

Работа силы давления во втором сечении отрицательна т.к. направление силы и перемещение противопол.

Результирующая работа сил давления:

Силы тяжести заштрихованных элементов = между собой и опред: Работа силы тяжести выражается Приращение кинетической энергии =: Учитывая, что согласно названной теореме механике =:

Разделим уравнение 5 на dG и получим: Проинтегрируем: уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной не сжимаемой жидкости. - наз. полным напором. Уравнение Бернулли данное записано для двух сечений:

Т. образом для идеальной движущейся жидкости сумма трех напоров геометр. ‘Z’, пьезометрического и скоростного есть величина постоянная вдоль струйки – это геометрический смысл уравнения Бернулли. Энергетический смысл уравнения Бернулли для элементарной струйки жидкости заключается в постоянстве вдоль струйки полной удельной энергии жидкости, следовательно уравнение Бернулли выражает закон сохранения механической энергии идеальной жидкости.

 




Поделиться с друзьями:


Дата добавления: 2015-05-23; Просмотров: 2228; Нарушение авторских прав?; Мы поможем в написании вашей работы!


Нам важно ваше мнение! Был ли полезен опубликованный материал? Да | Нет



studopedia.su - Студопедия (2013 - 2024) год. Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав! Последнее добавление




Генерация страницы за: 0.011 сек.