КАТЕГОРИИ: Архитектура-(3434)Астрономия-(809)Биология-(7483)Биотехнологии-(1457)Военное дело-(14632)Высокие технологии-(1363)География-(913)Геология-(1438)Государство-(451)Демография-(1065)Дом-(47672)Журналистика и СМИ-(912)Изобретательство-(14524)Иностранные языки-(4268)Информатика-(17799)Искусство-(1338)История-(13644)Компьютеры-(11121)Косметика-(55)Кулинария-(373)Культура-(8427)Лингвистика-(374)Литература-(1642)Маркетинг-(23702)Математика-(16968)Машиностроение-(1700)Медицина-(12668)Менеджмент-(24684)Механика-(15423)Науковедение-(506)Образование-(11852)Охрана труда-(3308)Педагогика-(5571)Полиграфия-(1312)Политика-(7869)Право-(5454)Приборостроение-(1369)Программирование-(2801)Производство-(97182)Промышленность-(8706)Психология-(18388)Религия-(3217)Связь-(10668)Сельское хозяйство-(299)Социология-(6455)Спорт-(42831)Строительство-(4793)Торговля-(5050)Транспорт-(2929)Туризм-(1568)Физика-(3942)Философия-(17015)Финансы-(26596)Химия-(22929)Экология-(12095)Экономика-(9961)Электроника-(8441)Электротехника-(4623)Энергетика-(12629)Юриспруденция-(1492)Ядерная техника-(1748) |
Электродинамическое действие токов КЗ
Способность аппаратов, проводников и изоляторов противостоять электродинамическим и термическим воздействиям, возникающим при прохождении через них наибольших токов КЗ, называют соответственно электродинамической и термической стойкостью. При КЗ с достаточной для практики точностью процесс нагрева можно принять адиабатическим: , где ik (t) — функция, характеризующая изменение тока КЗ во времени; R J — сопротивление проводника при данной температуре J; CJ — удельная теплоемкость проводника при данной температуре; G — масса проводника. Учитывая, что сопротивление проводника и его удельная теплоемкость являются функциями температуры: , где r 0 и с0 — удельные сопротивление и теплоемкость проводника при начальной температуре J н=0 °С; a и b — температурные коэффициенты сопротивления и теплоемкости; S, l, g — площадь поперечного сечения, длина и плотность проводника. Разделяя переменные и интегрируя в требуемых пределах, получаем уравнение которое позволяет определить конечную температуру проводника Jк при нагреве его током КЗ от начальной температуры J н. Однако аналитическое решение этого уравнения сложно, и поэтому для распространенных проводниковых материалов построены зависимости значений второго интеграла от конечной температуры (при J н=0), которые представлены на рис. 2.8. Рис. 2.8. Кривые для определения температуры нагрева токоведущих частей при КЗ
Первый интеграл, зависящий от тока КЗ и времени отключения t откл, получил название импульса квадратичного тока КЗ В. Его приближенное значение может быть выражено через действующие значения полного тока и его составляющих
Где — действующее значение полного тока КЗ в момент времени t; I п, t — действующее значение периодической составляющей; iа,t — апериодическая составляющая.
Таким образом, импульс квадратичного тока КЗ равен сумме импульсов от периодической B п и апериодической B а составляющей. Импульс от периодической составляющей можно определить графоаналитическим методом путем замены плавной кривой ступенчатой с ординатами, соответствующими средним значениям квадратов действующих значений токов для каждого интервала времени : . В тех случаях, когда место замыкания удалено от генераторов или требуется грубо (с завышением) оценить импульс от периодической составляющей, можно принять, что периодическая составляющая не затухает, т. е. и . Импульс от апериодической составляющей тока КЗ равен: . При находим . Тогда конечная температура проводника будет равна . На рис. 2.8 откладываем по оси ординат Jн и по соответствующей кривой (точка а) находим А н. Прибавляя к А н (на оси абсцисс) величину B / S 2, получаем А н и отвечающую ей температуру проводника Jк (точка б на кривой). Конечная температура при КЗ не должна быть выше допускаемой по условию сохранения изоляции или по условию механической прочности (для неизолированных проводников). Условие термической стойкости проводника: ; . Термическую стойкость аппаратов принято характеризовать номинальным током термической стойкости I тер при определенной длительности его прохождения, называемой номинальным временем термической стойкости t тер. Для проверки аппарата на термическую стойкость сопоставляют нормированное заводом изготовителем значение теплового импульса с расчетным. Условие термической стойкости аппарата формулируется в виде: . Методика расчета термической и динамической стойкости проводников и аппаратов боле подробно приведена в руководящих указаниях по расчету токов короткого замыкания и выбору электрооборудования РД 153–34.0–20.527–98
Электродинамическая стойкость определяется механическими напряжениями в материале проводников и изоляторов, которые не должны быть выше допускаемых напряжений, но последние нормируются по-разному, а именно: для токоведущих шин ; опорных изоляторов ; аппаратов , где s max, расч — максимальное расчетное напряжение в материале шин, МПа; sдоп — допускаемое напряжение в материале шин (для алюминия марки AT sдоп =70 МПа, стали sдоп=160 МПа); F расч — расчетная электродинамическая сила, приложенная в головке изолятора, Н; F разр — минимальная разрушающая сила (нагрузка) на изгиб, Н (задается заводом-изготовителем); I дин, max — номинальный ток электродинамической стойкости аппарата, кА; I уд, max — ударный ток КЗ при повреждении в расчетной точке, кА. Обычно для аппаратов I дин, max задают заводы, а у петлевых и стержневых трансформаторов тока нормируется кратность электродинамической стойкости . Для выключателей по ГОСТ 687–70 нормируется сквозной предельный ток, определяемый начальным действующим значением его периодической составляющей I п0. Для расчета электродинамической стойкости шин необходимо, прежде всего, найти величины и выяснить характер действующих сил. Если два параллельных тонких и прямолинейных проводника 1 и 2 расположены в одной плоскости на расстоянии а и обтекаются токами , то результирующая сила, действующая на участке проводника 1 длиной l (например между опорными изоляторами), будет равна: где плюс берется при одинаковом направлении токов i 1, i 2 (сила стремится сблизить проводники), минус — при разном (сила стремится удалить проводники). Соответственно этому при двухфазном КЗ () получаем . Наибольшие электродинамические силы действуют на среднюю фазу (расположение шин в одной плоскости) при трехфазном КЗ и поэтому принимаются за расчетные: . В последнем выражении множитель обусловлен фазовым сдвигом между взаимодействующими токами, а коэффициент формы k ф учитывает геометрию проводников и их взаимное расположение. Его величина может быть больше или меньше единицы в зависимости от формы поперечного сечения шин и их взаимного расположения.
Если считать шину многопролетной балкой, лежащей на жестких опорах и подвергающейся воздействию равномерно распределенной статической нагрузки, то в этих условиях наибольший изгибающий момент, Н×м действущий на шину, определяют по формуле Напряжение в материале шин, МПа, где W — момент сопротивления шины относительно оси, перпендикулярной направлению действия силы, м3. Сила, действующая на шины от начала КЗ до его отключения, переменна. Вместе с тем конструкция шин является механически упругой системой, обладающей собственной частотой колебаний. Если частота вынуждающей силы и собственная частота колебаний упругой системы будут близки или совпадут, то возникнут условия для механического резонанса, в результате которого напряжения в материале шин увеличатся и возможно разрушение конструкции.
Дата добавления: 2015-05-08; Просмотров: 2292; Нарушение авторских прав?; Мы поможем в написании вашей работы! Нам важно ваше мнение! Был ли полезен опубликованный материал? Да | Нет |