Приборы и принадлежности. Високоврожайний простий міжлінійний гібрид з підвищенною врожайністю материнської форми

ПОЛЯРИЗАЦИИ

ПРОВЕРКА ЗАКОНА МАЛЮСА.

ФОРВАРД

КУРСОР

РАУТ

Високоврожайний простий міжлінійний гібрид з підвищенною врожайністю материнської форми. Олія олеїнового типу з вмістом гліцеридів до 76 %.

Оригінатор – ІР ім.. В.Я. Юр’єва НААН.

В Реєстрі з 2011 року.

Зона вирощування: Лісостеп, Степ.

Апробаційні ознаки: висота рослин - 165 см, кошик злегка випуклої форми діаметром до 20 см; лузжистість – 22 %; панцирність 99,7%, маса 1000 насінин до 68 г; вміст олії в зерні до 50%.

Біологічні ознаки: ранньостиглий (103 дні). Має високу стійкість до полягання, обсипання, ураження несправжньою борошнистою росою і вовчком.

Господарські ознаки: гібриду – 4,4 т/га, материнської форми – до 2,5 т/га.

Особливості: батьківські лінії на ділянках гібридизації висівають в два строки: материнську форму висівають після появи сім’ядолей батьківської. Вихід конвенційного насіння – 75 %. Рекомендована густота – 55 тис/га.

Простий міжлінійний скоростиглий гібрид. Має олію пальмітинового типу з вмістом гліцеридів до 18 %.

Оригінатор – ІР ім.. В.Я. Юр’єва НААН.

В Реєстрі з 2011 року.

Зона вирощування: Лісостеп, Степ.

Апробаційні ознаки: висота рослин – 140 см, кошик випуклої форми діаметром до 22 см; лузжистість – 20 %; панцирність 99,9%, маса 1000 насінин до 61 г; вміст олії в зерні до 51 %.

Біологічні ознаки: скоростиглий (98 днів). Має високу стійкість до полягання, обсипання, ураження несправжньою борошнистою росою і вовчком. Стійкий до посухи та ураження кореневими гнилями.

Господарські ознаки: гібриду – 3,8 т/га, материнської форми – до 1,9 т/га.

Особливості: батьківські лінії на ділянках гібридизації висівають в два строки: материнську форму висівають після появи сім’ядолей батьківської. Рекомендована густота – 50 тис/га.

Високоврожайний простий міжлінійний гібрид з олією линолевого типу. Розповсюджений у виробництві.

Оригінатор – ІР ім.. В.Я. Юр’єва НААН.

В Реєстрі з 2008 року.

Зона вирощування: Лісостеп, Степ.

Апробаційні ознаки: висота рослин – 180 см, кошик злегка випуклої форми діаметром до 22 см; лузжистість – 22 %; панцирність 99,7%, маса 1000 насінин до 60 г; вміст олії в зерні до 49,8 %.

Біологічні ознаки: середньоранній (108 днів). Має високу стійкість до полягання, обсипання, ураження несправжньою борошнистою росою і вовчком. Достатньо стійкий до посухи та ураження кореневими гнилями.

Господарські ознаки: гібриду – 4,4 т/га, материнської форми – до 2,1 т/га.

Особливості: батьківські лінії на ділянках гібридизації висівають в один строк. Вихід конвенційного насіння – 65 %. Рекомендована густота – 50 тис/га.

ИЗУЧЕНИЕ ВРАЩЕНИЯ ПЛОСКОСТИ

Задание №1. Проверка закона Малюса

Источник света (лампа накаливания); два поляроида в оправе; селеновый фотоэлемент; ампервольтметр Щ-302.

Цель работы - экспериментальная проверка закона Малюса.

Краткая теория

С точки зрения электромагнитной теории, свет представляет собой поперечные электромагнитные волны. Векторы напряженности электрического поля и магнитного поля колеблются во взаимно перпендикулярных плоскостях. Плоскостью колебаний называется плоскость, проходящая через световой луч и направление колебаний электрического вектора.

В естественном свете плоскость световых колебаний хаотически меняет своё направление в пространстве; в плоскополяризованном свете колебания электрического вектора совершаются в определенном направлении.

Выделение колебаний, происходящих в какой-либо одной плоскости, из естественных колебаний называется поляризацией света.

Получить поляризованный свет можно следующими способами:

1. При отражении от неметаллического зеркала (стекло, вода и пр.). При этом в общем случае свет получается частично поляризованным. Степень поляризации зависит и от угла падения световой волны на зеркало. Поляризация делается полной, когда тангенс угла падения равен показателю преломления вещества, из которого сделано зеркало. Этот угол называется углом полной поляризации (углом Брюстера), для стекла он равен 57°. При полной поляризации плоскость колебаний отражённой волны перпендикулярна к её плоскости падения.

2. Путём преломления в стеклянной пластинке. Здесь поляризация всегда неполная; своей наибольшей величины она достигает при угле падения, равном углу полной поляризации отраженной волны. Но в то время, как отраженная волна при угле полной поляризации будет полностью поляризована, в преломлённом пучке поляризованного света будет лишь столько, сколько его имеется в пучке отраженном. Например, из светового пучка, падающего на поверхность стекла под углом полной поляризации, отражается только 1/7 часть, а 6/7 проходят через стекло. В проходящем пучке поляризованного света будет только 1/7 часть, остальные 5/7 остаются естественным светом. Чтобы достичь большей степени поляризации в преломленном световом пучке, его пропускают под углом поляризации (57°) через стопку тонких стеклянных пластинок, наложенных одна на другую (обыкновенно бывает достаточно 8-10 пластинок). Плоскость колебаний преломленной волны параллельна к её плоскости падения. Следовательно, плоскости колебания отражённой и преломлённой волн взаимно перпендикулярны.

3. Третий способ получения поляризованного света основан на явлении двойного лучепреломления в кристаллах (рис. 1), которое наблюдается в анизотропных средах (анизотропной назы­вается среда, физические свойства которой в разных направлениях различны). Анизотропной средой будут, например, кристаллы кварца и исландского шпата.

На рис. 1 показано прохождение света через кристалл исландского шпата. Прямая O₁O₂ называется кристал­лографической осью кристалла (прямая, соединяющая противоположные телесные тупые углы). Всякое направление в кристалле, параллельное O₁O₂, называется оптической осью кристалла. Сечение MO₁NO₂ - главное сечение кристалла, или глав­ная плоскость; это сечение проходит через оптическую ось и нормаль n, проведенную в точку В падения луча АВ.

Рис. 1. Прохождение света через кристалл исландского шпата

Естественный луч АВ разделяется в кристалле на два луча: BD и BC. Луч BD называется необыкновенным лучом, так как его показатель преломления зависит от направления распространяющегося луча, и, следо­вательно, в различных направлениях в кристалле он распространяется с различными скоростями. Луч ВС назы­вается обыкновенным лучом, так как он подчи­няется законам преломления, и скорость его в кристалле не зависит от направления (рис. 2).

Рис. 2. Двойное лучепреломление в анизотропной среде

Оба вышедших из кристалла луча поляризованы. Колебания в луче BDE совершаются в плоскости главного сечения кристалла (луч отмечен чёрточками), а в луче BCF - в плоскости, перпендикулярной главному сечению (луч отмечен точками). Свойства обоих лучей, вышедших из кристалла, за исключением направления поляризации, абсолютно одинаковы.

Чтобы использовать такие поляризованные лучи для технических целей, их надо отделить один от другого. Это осуществляется в призме Николя. Для изготовления такой призмы естественный кристалл исландского шпата подпиливают определенным образом, затем он распиливается по линии AR (рис. 3), и обе половины склеиваются «канадским бальзамом».

Рис. 3. Конструкция призмы Николя

Обыкновенный луч 1, дойдя до слоя канадского бальзама AR, испытывает полное внутреннее отражение (рис. 3), так как показатель преломления исландского шпата для обыкновенного луча больше показателя пре­ломления канадского бальзама. Таким образом, обыкновенный луч отводится в сторону и поглощается в оправе Николя.

Необыкновенный луч 2 проходит сквозь слой канадского бальзама, не преломляясь, так как показатель прелом­ления исландского шпата для необыкновенного луча меньше показателя преломления «канадского бальзама».

При помощи призмы Николя можно: 1) получить поляризованный луч, 2) определить направление колебаний в нем. В первом случае призма Николя служит поляриза­тором, а во втором - анализатором.

Две призмы Николя, расположенные последовательно, не про­пускают лучей, если они скрещены, т.е. если их главные сечения перпендикулярны. Если же их главные сечения параллельны, то интенсивность света, прошедшего анализатор, будет максимальной.

В настоящей работе для получения и исследования линейно поляризованного света применяются поляроиды. Они изготавливаются из очень мелких кристаллов турмалина и геропатита (сернокислого йод-хинина), нанесенных на целлулоидную пленку. Оптические оси всех кристалликов специальным способом ориентируют в одном направлении. Кристаллы геропатита почти полностью поглощают обыкновенный луч. Таким образом, падающий естественный свет, проходя через поляроид, становится плоско поляризованным.

Если последовательно пропускать пучок лучей света через поляризатор и анализатор, то амплитуда прошедшей волны будет зависеть от угла между направлениями колебаний вектора электрической напряжённости световой волны и направлениями колебаний, пропускаемыми поляризатором и анализатором. Пусть ПП - направление колебаний вектора электрической напряжённости, пропускаемых поляризатором, АА - анализатором (рис. 4). Главные направления поляризатора и анализатора составляют между собой некоторый угол j.

Е₀ - амплитуда вектора напряженности колебания, пропускаемого поляризатором. Амплитуду Е₀ разложим на две взаимно перпендикулярные составляющие Е₁ и Е₂, одна из которых совпадает с главным направлением анализатора. Колебания, перпендикулярные направлению АА, не проходят через анализатор.

Из рис. 4 видно, что амплитуда выходящего из анализатора света равна

,

где j - угол между направлениями колебаний электрического вектора световой волны, пропускаемых анализатором и поляризатором.

Рис. 4. Разложение вектора , вышедшего из поляризатора ПП,

анализатора АА, на две составляющие

Так как интенсивность света J пропорциональна квадрату амплитуды, то

, (1)

где J – интенсивность прошедшего света; J₀ – интенсивность падающего на анализатор света.

Соотношение (1) носит название закона Малюса. Если cos j = 1, то J = J₀. Таким образом, J₀ есть интенсивность света в случае совпадения главных направлений поляризатора и анализатора.

Порядок выполнения задания № 1

1. На рис. 5 приводится схема экспериментальной установки. Работа выполняется в затемненном помещении. Перемещая лампу накаливания, добейтесь максимального освещения поляроида, затем включите в сеть прибор Щ-302 (кнопки "авт." и " I " отжаты).

Рис. 5. Схема экспериментальной установки для проверки закона

Малюса: S – источник света (лампа накаливания); П – по-

ляризатор, А – анализатор; Ф – фотоэлемент; G – регист-рирующее устройство (ампервольтметр Щ-302)

В используемой экспериментальной установке поляроид, обращенный к источнику света, вращается. Второй поляроид закреплен перед фотоэлементом неподвижно. Вращая поляроид, добейтесь максимального значения показаний ампервольтметра. Запишите значения угла j и силы тока I.

Поворачивайте поляроид на 360° и через каждые 10° (до завершения полного оборота) определяйте и записывайте показания ампервольтметра. Повторите измерения, меняя угол от 360° до 0°. Усредните результаты.

2. Постройте график зависимости силы фототока I, пропорциональной интенсивности J прошедшего света, от угла поворота j.

3. Определите степень поляризации света по формуле

.

4. Постройте график зависимости силы фототока I от cos²j.

Контрольные вопросы к заданию №1

1. Какой свет называется плоскополяризованным?

2. В чём состоит явление двойного лучепреломления?

3. Что такое оптическая ось?

4. Какие плоскости в кристалле называют главными?

5. Почему интенсивность света пропорциональна квадрату амплитуды вектора ?

6. Как формулируется закон Брюстера?

Задание №2. Определение концентрации

Дата добавления: 2015-06-04