Методика физического пуска

ВВЕДЕНИЕ.

В.Ф.Украинцев

П о к у р с у

МЕТОДИЧЕСКОЕ ПОСОБИЕ

Физический пуск реактора

В.Ф.Украинцев

«Динамика ядерных реакторов»

Обнинск 2002

Физический пуск реактора

АННОТАЦИЯ.

В пособии описаны теоретические основы и методика физического пуска реактора, включая измерение его основных характеристик – весов органов СУЗ, коэффициентов реактивности и т.п. Работа по физическому пуску проиллюстрирована на примере тренажера быстрого реактора, установленного на компьютерах каф. РКР.

Одной из самых ответственных и потенциально опасных процедур в эксплуатации любого реактора является его пуск. Процесс пуска принято разделять на физический пуск и энергетический. В процессе физического пуска обычно определяют наиболее важные нейтронно-физические характеристики реактора.

В настоящем пособии изложены основы физических процессов в реакторе при пуске и методика физического пуска реактора. Кроме того, оно является руководством по выполнениюлабораторной работы «Физический пуск реактора», которая выполняется на персональном компьютере с использованием программ симулятора реактора БН-350. Программа разработана в Физико-энергетическом институте (г. Обнинск) под руководством А.И Воропаева.

Цели и задачи физпуска. В процессе физпуска мы должны определить и измерить следующие характеристики реактора:

Критическую конфигурацию реактора (то есть загрузку топлива, или концентрацию топлива/поглотителя, или уровень заливки замедлителя);

Измерить характеристики движения органов СУЗ, их веса и градуировочные кривые;

Провести калибровку нейтронной мощности;

Измерить коэффициенты реактивности(по возможности).

Основные формулы, определения, физический смысл процессов

Опишем вкратце основные понятия и модели, используемые в процессе физического пуска. Отметим, что в процессе физического (а затем и энергетического) пуска реактор находится в нескольких различных состояниях, которые мы описываем в рамках различных моделей (или одной модели, но с разными параметрами): подкритический реактор, критический реактор без обратных связей (т.е. коэффициентов и эффектов реактивности), критический реактор на мощности с обратными связями (т.е. с коэффициентами и эффектами реактивности).

Коэффициент умножения

Если ввести (или приблизить) источник нейтронов (q) в активную зону подкритического реактора, то полное число нейтронов в реакторе будет больше, чем испускает источник. Это связанно с тем, что нейтроны источника вызывают деление ядерного горючего (²³⁵U, ²³⁹Pu). Выразим это аналитически.

Число нейтронов в реакторе можно определить, исходя из системы уравнений точечной кинетики /1/:

(1а)

(1в)

где

n –среднее число нейтронов в реакторе;

K_{eff -} эффективный коэффициент размножения;

l- среднее время жизни нейтронов в реакторе;

Ci- концентрация эмиттеров запаздывающих нейтронов i-й группы;

li- постоянная распада эмиттеров запаздывающих нейтронов i-й группы;

b_eff,i- доля запаздывающих нейтронов i-й группы.

Однако, система уравнений в таком виде удобна только для описания стационарных подкритических состояний реактора, условно ее можно назвать системой уравнений в "форме К_eff". Для описания всех критических и надкритических состояний гораздо большее распространение получила эквивалентная система уравнений, которую мы бы условно назвали системой в "форме r", которая описывает процессы через переменную реактивности r=(К_eff -1)/ К_eff. Эту систему можно записать в виде:

(2а)

(2в)

где

N -среднее число нейтронов в реакторе;

L- среднее время генерации нейтронов;

В стационарных состояниях (когда производные равны нулю) системы уравнений (1) (2) приводятся к следующим простым соотношениям:

. (3)

То же самое можно выразить через реактивность:

n=-qL/r или r=- qL/ n. (4)

Таким образом, существует только два способа реализовать стационарные состояния в реакторе.

· При K_eff =1 (r=0) если в реакторе нет посторонних источников (q=0).

· При K_eff < 1 (r < 0) в присутствии источника нейтронов q¹0.

В подкритическом реакторе уровень нейтронной мощности оказывается связан с величиной критичности К или реактивности r через мощность источника, тогда

или (5)

Здесь вводят понятие коэффициента умножения Y_i или просто умножения нейтронов для состояния реактора «i» как отношение числа нейтронов в реакторе в состоянии «i» -N_i к числу нейтронов без размножения N₀ (или с минимальным стартовым размножением) Y_i= N_i/ N₀. Реально мы, конечно, не знаем истинного числа нейтронов в реакторе, а только оцениваем его по скорости отсчетов детектора или току ионизационных камер I_i, которые связаны с числом нейтронов через эффективность этих детекторов (e) как I_i = e* N_i. Тогда можно условно принять:

Y_i= I_i /I₀. (6)

Примечание. Отметим, что в этом соотношении не все так уж просто. В числителе мы используем эффективность по отношению к размножающимся вторичным нейтронам деления (спектр деления с энергией примерно 2МэВ), а в знаменателе- по отношению к нейтронам источника (спектр испарительный с энергией около 1 МэВ).

Из сравнения (3) и (6) видно, что при таком определении

, (7)

где С(К)-функция, в которой учитывается пространственное распределение нейтронов и эффективность детектора. Практически все факторы, влияющие на величину C(K_eff), поддаются расчёту (хотя зачастую сложному). Однако в этом нет необходимости, так как фундаментальный факт состоит в том, что при приближении к критичности C(K_eff) стремится к 1:

= при K_{eff Þ} l. (8)

Метод обратного умножения

После определения понятия умножения вводят понятие «обратного умножения» ОУ=1/У и на основе этого соотношения записывают формулу обратного умножения

. (9)

Именно на этом соотношении построен «метод обратного умножения», позволяющий экспериментально измерять как реактивность (или критичность) самого реактора, так и реактивность вносимых в него возмущений.

На методе обратного умножения (ОУ) основано измерение любых изменений реактивности реактора. Фундаментальный вывод состоит в том, что изменение реактивности при переходе реактора из состояния"1" состояние "2", равно Dr₂₁=1/У1 – 1/У2=ОУ2-ОУ1.

На этом методе основано, в частности, «взвешивание» (определение полной эффективности) стержней СУЗ, то есть определение изменения реактивности реактора при перемещении стержня от нижнего до верхнего положения (или наоборот). Этим же методом получают интегральную и дифференциальную градуировочную характеристику органа регулирования, измеряя вес частей стержня /2/.

Заметим, что метод ОУ даёт относительный «вес». В данном случае, так же как и в процессе загрузки топлива (ТВС), «вес» стержня выражен в единицах ОУ. Перевести его в абсолютные единицы (т.е. произвести абсолютную калибровку) можно, измерив одну и ту же долю любой порции реактивности (веса стержня) по любому методу абсолютного измерения реактивности и по ОУ. Для этого, в частности, подойдут метод асимптотического периода (что дает связь реактивности в бета с периодом в сек r/b=1/(1+lТ)), либо метод "сброса стержня".

Все работы по измерению эффективности стержней проводятся при приближении к критическому состоянию (K _eff = 0.95-0.98 и Y=20-30), когда можно считать, что свойства подкритического и критического реакторов близки (это не факт, а допущение).

На методе обратного умножения основан и метод безопасного достижения критического состояния при загрузке реактора.

Отметим особо, что метод обратного умножения - статический. Поэтому при замерах скорости счёта детекторов следует делать выдержку после любых возмущений (1-3 минуты), чтобы исключить переходные процессы.

Метод пуска реактора

Методика пуска обеспечивает ядерную безопасность в процессе пуска (во времена Ферми подразумевались даже частичные отказы контрольных приборов) и сводится к построению в процессе загрузки реактора зависимости обратного умножения (ОУ=1/У) от характеристики реактора, изменяющей параметр его критичности (например, в нашем случае -от числа загруженных в реактор тепловыделяющих сборок ТВС (N), в других ситуациях -от уровня замедлителя Н, концентрации борной кислоты С, положения компенсирующих органов и т.п.).

.

На практике удобно оперировать величиной в 1000 раз большей –так называемой ТОУ (тысяча обратного умножения):

ТОУ = 1000* .

В общих чертах п роцедура такова. В «нулевом» состоянии измеряется ток ионизационной камеры (ИК)-это I₀, соответственно У₀=1 и ОУ₀=1. Затем загружается порция ТВС (n _ТВС) и замеряется ток ИК- это I_n или I_i. Вычисляется У и ОУ. Значения ОУ₀ и ОУ_n откладывают на графике зависимости ОУ от числа n _ТВС (см. рис.1). Через эти две точки проводят прямую и экстраполируют ее до пересечения с осью n _ТВС. Это и есть первое экстраполированное значение критического состояния. Все данные (причем детально) по состоянию и положению стержней, температур, тока ИК, времени и т.п. заносят в журнал (см. приложение). Реальная форма кривой обратного умножения зависит от многих факторов. В принципе, она может иметь как вогнутый, так и выпуклый характер. Последнее, правда, крайне нежелательно или запрещено, так как экстраполяция занижает критическое состояние, что весьма опасно. Детальное описание всей процедуры и требований безопасности будет дано в описании выполнения работы (п. 3).

Теперь перейдем к описанию самого тренажера.

Рис.1. Кривая обратного умножения

Дата добавления: 2015-06-04