КАТЕГОРИИ: Архитектура-(3434)Астрономия-(809)Биология-(7483)Биотехнологии-(1457)Военное дело-(14632)Высокие технологии-(1363)География-(913)Геология-(1438)Государство-(451)Демография-(1065)Дом-(47672)Журналистика и СМИ-(912)Изобретательство-(14524)Иностранные языки-(4268)Информатика-(17799)Искусство-(1338)История-(13644)Компьютеры-(11121)Косметика-(55)Кулинария-(373)Культура-(8427)Лингвистика-(374)Литература-(1642)Маркетинг-(23702)Математика-(16968)Машиностроение-(1700)Медицина-(12668)Менеджмент-(24684)Механика-(15423)Науковедение-(506)Образование-(11852)Охрана труда-(3308)Педагогика-(5571)Полиграфия-(1312)Политика-(7869)Право-(5454)Приборостроение-(1369)Программирование-(2801)Производство-(97182)Промышленность-(8706)Психология-(18388)Религия-(3217)Связь-(10668)Сельское хозяйство-(299)Социология-(6455)Спорт-(42831)Строительство-(4793)Торговля-(5050)Транспорт-(2929)Туризм-(1568)Физика-(3942)Философия-(17015)Финансы-(26596)Химия-(22929)Экология-(12095)Экономика-(9961)Электроника-(8441)Электротехника-(4623)Энергетика-(12629)Юриспруденция-(1492)Ядерная техника-(1748) |
Решение. Применим метод Гаусса. Как и в предыдущей задаче, теорему Гаусса надо применять для вектора электрического смещения
Применим метод Гаусса. Как и в предыдущей задаче, теорему Гаусса надо применять для вектора электрического смещения , так как в этом случае достаточно учесть только дополнительные (свободные) заряды, сообщенные диэлектрику извне и не надо рассматривать связанные поляризационные заряды диэлектрика. Ввиду сферически симметричного распределения свободного заряда есть основание утверждать, что линии вектора в любой точке направлены вдоль радиусов, проведенных из точки О, и модуль D имеет одинаковое значение на равных расстояниях от центра шара О. Следовательно, в качестве гауссовых поверхностей следует выбирать сферы радиуса r с центром в точке О (рис.1.10). Рассмотрим две области пространства:
Свободный заряд, попавший внутрь этой сферы, равен . По теореме Гаусса , отсюда .
Так как и в этом примере диэлектрик заполняет пространство между двумя эквипотенциальными поверхностями, то связь между и имеет вид . Тогда модуль напряженности электрического поля равен . 2. . Поток вектора электрического смещения через сферу радиуса r, как и в предыдущем случае, равен .
Свободный заряд, попавший внутрь этой сферы с r > R – это весь заряд шара: . По теореме Гаусса , отсюда , а напряженность поля в этой области , так как e = 1. Получим .
Теперь можно построить график зависимости E(r) (рис.1.11). Отметим, что на границе перехода поля из эбонита в воздух происходит скачок напряженности в e раз. Вычислим значения напряженности в нужных точках: 1) r1 = 3 см. .
а) внутри шара ;
б) вне шара . 3) r3 = 10 см. .
Ответ: Е1 = 3,37 В/м; Е(R)1 = 6,28 В/м, Е(R)2 = 18,8 В/м; Е3 = 4,7 В/м.
Пример 6. Сплошной парафиновый шар (e = 2) радиусом R =10 см равномерно заряжен с объемной плотностью r = 1 мкКл/м3. Определить потенциал электрического поля в центре шара и на его поверхности. Построить график зависимости j (r).
Дата добавления: 2015-06-04; Просмотров: 359; Нарушение авторских прав?; Мы поможем в написании вашей работы! Нам важно ваше мнение! Был ли полезен опубликованный материал? Да | Нет |