Полосы равной толщины. Кольца Ньютона

Интерференция света от плоскопараллельной пластины. Полосы равного наклона.

Преломленный луч 2 отражается в т. В и, преломляясь в т. С, выходит из пластины в воздух, параллельно отраженному лучу 1. В пучке параллельных лучей идущем в направлении Л проведем фронт волны СД. Тогда оптическая разность хода между крайними лучами 1 и 2 будет равна

,

Где n- показатель преломления вещества пластины, – дополнительное слагаемое, введенное в связи с тем, что луч 1 отражаясь от более плотной среды меняет свою фазу на противоположную, т.е. на π. Результат интерференции этих двух когерентных волн наблюдаем в точке Р на экране Э, помещенном в фокальной плоскости Л. Найдем зависимость оптической разности хода ∆ от угла падения α и толщины пластинки

В точке наблюдения Р будет

максимум, если

минимум, если

где m=0,1,2,...- порядок интерференции

Интерференционные полосы, возникающие в результате наложения лучей, падающих на плоскопараллельную пластинку под одинаковыми углами, называются полосами равного наклона.

Полосы равной толщины - интерференционные полосы, наблюдаемые при освещении тонких оптически прозрачных слоев (плёнок) переменной толщины пучком параллельных лучей и обрисовывающие линии равной оптической толщины. П. р. т. возникают, когда интерференц. картина локализована на самой плёнке. Разность хода между параллельн монохроматич. лучами, отражёнными от верхней и нижней поверхностей плёнки, равна (n -показатель преломления плёнки, h -её толщина, θ-угол преломления). Учитывая изменение фазы на π при отражении от одной из поверхностей плёнки, получим, что максимумы интенсивности (светлые полосы) возникают при разности хода m = 0,1, 2,..., а тёмные полосы- при - длина волны света, в к-ром происходит наблюдение). Условие параллельности лучей выполняется, если расстояние от источника света до плёнки значительно больше -расстояния между точками пересечения интерферирующих лучей с поверхностью плёнки..

Дата добавления: 2017-01-14