КАТЕГОРИИ: Архитектура-(3434)Астрономия-(809)Биология-(7483)Биотехнологии-(1457)Военное дело-(14632)Высокие технологии-(1363)География-(913)Геология-(1438)Государство-(451)Демография-(1065)Дом-(47672)Журналистика и СМИ-(912)Изобретательство-(14524)Иностранные языки-(4268)Информатика-(17799)Искусство-(1338)История-(13644)Компьютеры-(11121)Косметика-(55)Кулинария-(373)Культура-(8427)Лингвистика-(374)Литература-(1642)Маркетинг-(23702)Математика-(16968)Машиностроение-(1700)Медицина-(12668)Менеджмент-(24684)Механика-(15423)Науковедение-(506)Образование-(11852)Охрана труда-(3308)Педагогика-(5571)Полиграфия-(1312)Политика-(7869)Право-(5454)Приборостроение-(1369)Программирование-(2801)Производство-(97182)Промышленность-(8706)Психология-(18388)Религия-(3217)Связь-(10668)Сельское хозяйство-(299)Социология-(6455)Спорт-(42831)Строительство-(4793)Торговля-(5050)Транспорт-(2929)Туризм-(1568)Физика-(3942)Философия-(17015)Финансы-(26596)Химия-(22929)Экология-(12095)Экономика-(9961)Электроника-(8441)Электротехника-(4623)Энергетика-(12629)Юриспруденция-(1492)Ядерная техника-(1748) |
Уравнение сохранения энергии
Лекция № 2
Уравнение сохранения энергии для установившегося движения потока справедливо независимо от того, сопровождается ли течение потока потерями или происходит без потерь:
, (9)
где q 0 – количества теплоты, подведённой к 1 кг рабочего тела; L 1 – работа, совершаемая 1 кг рабочего тела. В дифференциальной форме уравнение (9) имеет вид:
dh + cdc – dq + dL = 0.
В случае отсутствии обмена энергией с внешней средой (L 1 = 0) приращение кинетической энергии при расширении рабочего тела приведёт к изменению энтальпии: (10) Учитывая равенство (2), формулу (9) можно записать:
, (11)
где для реального потока в отличие от формулы (8), выведенных в предположении изоэнтропийного течения, c1 и v1 соответствуют реальному состоянию рабочего тела в конце процесса расширения (рис.2). Поэтому не обязательно знать закон изменения потерь R=f(x) и изменения состояния v=f(p), необходимо лишь знать значения энтальпии в начале и в конце процесса.
Таким образом, при отсутствии теплообмена с внешней средой (при адиабатическом течении) приращение кинетической энергии определяется только начальным и конечным состоянием рабочего тела и не зависит от закона изменения потерь в процессе расширения. Если энтальпия рабочего тела падает в результате расширения, то кинетическая энергия потока взрастает и скорость c 1 становится больше c 0, то такое течение называется конфузорным. Если при расширении рабочего тела его энтальпия не меняется, т.е. h 1 =h 0, то этот процесс называется дросселированием. Если при отсутствии теплообмена с внешней средой по ходу движения потока происходит рост энтальпии, т.е. h 1> h0, то такое течение называется диффузорным.
Дата добавления: 2014-01-04; Просмотров: 602; Нарушение авторских прав?; Мы поможем в написании вашей работы! Нам важно ваше мнение! Был ли полезен опубликованный материал? Да | Нет |