Причины явления

Условия наблюдения

В петрографии интерференционная окраска наблюдается в поляризационный микроскоп при включённом анализаторе. Наибольшее значение при исследовании шлифов имеют максимальная и минимальная (серая) окраски. Для определения максимальной окраски (находящейся в плоскости N_g-N_p) необходимо исследовать зёрна с косым расположением границы. В таком случае разность хода будет меняться от 0 до максимальной, что приводит к изменению окраски от белой с краю до максимальной в зерне, проходя поочерёдно все порядки цвета. Соответственно, максимальная интерференционная окраска - это окраска максимального порядка и максимальная в порядке при данной толщине шлифа.

В некубических кристаллах происходит распад светового луча на два (см. двулучепреломление), движущихся в общем случае с разными скоростями. Это в свою очередь приводит к возникновению разности хода. После прохождения анализатора из-за повторной поляризации происходит интерференция составляющих колебаний двух волн вдоль направления поляризации. Это и приводит к образованию результирующей волны и и.о.

Пусть тонкая плоскопараллельная пластинка освещается рассеянным монохроматическим светом (рис.).

 В рассеянном свете имеются лучи самых разнообразных направлений (Θ₁, Θ₂ и другие). Интерференционная картина наблюдается на экране Э, установленном в фокальной плоскости собирающей линзы Л. Параллельные отраженные лучи 1^/ и 1^// соберутся в точке Р на экране. В эту же точку придут и другие лучи, параллельные лучу 1. Лучи 2 падают на плоскопараллельную пластинку под углом Θ₂, а отраженные лучи 2^/ и 2^// соберутся в другой точке M экрана и имеют другую оптическую разность хода по сравнению с лучами 1^/ и 1^//. В разности хода

d = const, λ₀ = const, поскольку свет монохроматический.  Остается одна переменная величина Θ₁ − угол падения.
И каждому углу падения соответствует определенная интерференционная полоса на экране. Интерференционная картина имеет вид чередующихся криволинейных темных и светлых полос. Каждой из них соответствует определенной значение угла Θ, поэтому они называются полосами равного наклона. В отсутствии линзы интерференционную картину можно было бы наблюдать только в бесконечности в месте пересечения пар параллельных лучей 1^/1^//, 2^/2^// и т.д., поэтому говорят, что полосы равного наклона локализованы в бесконечности.
 Полосы равной толщины наблюдаются при отражении параллельного пучка лучей света (Θ₁ = const) от тонкой прозрачной пленки, толщина d которой неодинакова в разных местах.
 Пусть на клин падает плоская волна, направление распространения которой совпадает с параллельными лучами 1 и 2 (рис.).

 Отраженные лучи 1^/ и 1^// пересекутся в точке В вблизи поверхности клина, а при определенном взаимном расположении линзы и клина точка А будет изображением точки В на экране. Если источник света расположен далеко от поверхности клина и угол α клина достаточно мал, то оптическая разность хода Δ между лучами 1^/ и 1^// может быть с достаточной степенью точности вычислена по формуле

когда Θ₁ = const, а толщина d является переменной.
 Каждой интерференционной полосе на экране соответствуют лучи, отраженные от мест одинаковой толщины, поэтому вся интерференционная картина называется полосами равной толщины. Так как верхние и нижние грани клина не параллельны между собой, то лучи 1^/ и 1^//, 2^/ и 2^// пересекаются вблизи пластинки. Таким образом, полосы равной толщины локализованы вблизи поверхности клина.

Дата добавления: 2014-01-04