Внутри длинного

Найдем магнитную индукцию B

Отсутствует вообще.

Бесконечно длинного соленоида магнитное поле снаружи

Меньше значение магнитной индукции вне соленоида. Для

Неоднородным и очень слабым. Чем длиннее соленоид, тем

Длина которой значительно больше ее диаметра. Поле внутри

Соленоид представляет собой цилиндрическую катушку,

Примере расчета магнитного поля соленоида.

Ной для расчета индукции магнитного поля. Покажем это на

Оказывается весьма эффектив-

Токов теорема о циркуляции B

При наличии определенной симметрии в распределении

Статике ту же роль, что и теорема Гаусса в электростатике.

Играет в магнито-

Теорема о циркуляции вектора B

Соленоидальным.

Неоднозначным. Такое поле называют вихревым или

Приписать скалярный потенциал, поскольку он был бы

Означает, что магнитное поле не потенциально. Ему нельзя

Не равна нулю,

Тот факт, что циркуляция вектора B

Связано с направлением обхода контура правилом правого

Ток считается положительным, если его направление

Алгебраическую сумму токов, охватываемых контуром.

Контура равна произведению магнитной постоянной на

Ции поля в вакууме вдоль произвольного замкнутого

Таким образом, циркуляция вектора магнитной индук-

L i

L 1

Суперпозиции, получим

Ков с токами i I, то в соответствии с принципом

Если ток создается системой произвольных проводни-

L 0

L 4

0 2

B I

0 2

Радиуса b с центром на оси проводника и численно равен

Направлен по касательной к окружности

Контура вектор B

Разобьем контур на элементы dl. В каждой точке

A)

I5 I4 I3

I1 I2

B)

Dl

По контуру,

Сначала вычислим циркуляцию вектора B

Ный замкнутый контур.

Где l B - проекция вектора на направление dl

Перейдем теперь к определению циркуляции вектора B

Гаусса для вектора B

Данное выражение представляет собой теорему

Ную замкнутую поверхность равен нулю

Следовательно, магнитный поток сквозь произволь-

Линий, входящих в этот объем.

Ограниченного замкнутой поверхностью, всегда равно числу

Ся замкнутыми, число линий B

В силу того, что линии индукции магнитного поля являют-

На направление нормали.

В СИ магнитный поток измеряется в веберах (Вб):

B  В  1 2 1 Ф BS Ф Тл м Вб      .



, выходящих из любого объема,

0 ФВ   ВndS . (3.21)



.



l

L

C  􀀀 B dl, (3.22)



, L - произволь-



охватывающему прямолинейный проводник с током (рис 3.6а).

α

dα I

B

х

L

b

Рис.3.6

I2,,I4,,I5>0

I1,I3<0



b





. (3.23)

Произведя замену l B B dl  Bdl, B dl  bd, получим

L

B dl I d 





􀀀  􀀀. (3.24)

При обходе контура угол  изменяется от 0 до 2, поэтому

L

􀀀 B dl   I. (3.25)

n

i

B dl  I



􀀀  . (3.26)

винта, ток противоположного направления – отрицательным.







соленоида является однородным, а вне соленоида –



Дата добавления: 2014-01-05