Чтобы он был сопряжен с поверхностью, проходящей через

Нижнюю поверхность клина. Если расположить экран так,

Интерферирующих лучей можно вычислить по формулам

Клина будут интерфе- рировать в точках M и N. При

Нижней поверхностей

Отразившись от верхней и

Параллельными лучами 1

Ограниченная

Падает плоская волна,

Клина с углом при

Пленка имеет форму

Пусть прозрачная

Полосы равной толщины. Кольца Ньютона

Наоборот.

Свете соответствуют минимумы в проходящем свете и

Следовательно, максимумам интерференции в отраженном

В отраженном, но и в проходящем свете. Оптическая разность

Интерференция в тонких пленках наблюдается не только

2 2

Условием минимума интенсивности является

Sin (1)

2 1 0

2 2

На экране будет наблюдаться максимум интенсивности

Sin

2 2 0

Или

Cos

С учетом последнего получим

Dn dtg

Cos 2

Sin

Экран

N1

M B

То

Так как

Отражения от более плотной среды.

Потеря полуволны 0 2

N MC CB MA

Фронт отраженных волн,

Пути от точки М до плоскости АВ, которая представляет собой

Когерентных волн, отраженных от верхней и нижней

Интерференция возникает в результате наложения

Преломления n и толщиной d падает плоская монохрома-

Пусть на тонкую прозрачную пленку с показателем

Интерференция в тонких пленках

Становится более четкой.

Источниками приводит к уширению полосы, т.е. картина

Y y yk k

Расстояние между соседними максимумами или миниму-

. (2.20)

Y k

Y k L

0,(0,1,2...)

Минимумов интенсивности

Интерференции (2.12), получим координаты максимумов и

Подставив (2.18) в условие максимума (2.11) и минимума

Следовательно

2 1. (2.17)

Yl

Четкая интерференционная картина наблюдается вблизи

R r yl

R r

2 1

2 1

Откуда

Или

R r 2 2yl

2)

2 2 2

1)

2 2 2

Рой 1 S и 2 S расположены

Точку О, относительно кото-

Начало отсчета выберем

Вать координатой y. За

Экране будем характеризо-

Положение точки на

симметрично. Пусть L  l.

Из рис. 2.5 следует, что

r  L  (y  l, (2.13)

Рис.2.4

Э

y

r  L  (y  l. (2.14)

Вычтем (2.14) из (2.13). Получим:

2  . (2.15)

(r r)(r r) 2yl 2 1 2 1   .



 . (2.16)

середины экрана. Поэтому, можно считать, что y  L, а

r r 2L 1 2  . Тогда

L

L

r  r  yl 

В среде с показателем преломления n  1,    2 1 r r.

L

  yl (2.18)

max   k 

l

, (2.19)

), (0,1,2...)

(1 0

min    k 

l

L



мами называют шириной интерференционной полосы y

l

L



     (2.21)

При постоянных L и 0  уменьшение расстояния l между

тическая волна, представленная лучом 1 (рис. 2.6).

Рис.2.6

поверхностей пленки (лучи 1' и 1'').

Оптическая разность хода лучей 1' и 1'' возникает на

() 0



    . (2.22)

 происходит в точке М за счет

cos

MC  CB  d, а MA  MBsin  2dtg sin,

1’

α А

1”

n2>n1



 



   . (2.23)

Из закона преломления света следует, что n1 sin  n2 sin.

dn 

   , (2.24)

d n n 

    . (2.25)

отраженных лучей, если 0   k или

d n  n    k  , (2.26)

где k  0,1,2...

2 1 0 2d n  n sin   k, (2.27)

где k  1,2,3...

хода для проходящего света отличается от  для отраженных

лучей (2.25) на 0  2.

вершине . На нее

и 2 (рис.2.7), которые

небольшом угле  оптическую разность хода

(2.24) и (2.25). При этом под d понимают толщину клина в

месте падения светового луча, а под  - угол падения на

Дата добавления: 2014-01-05