Магнитное поле постоянных электрических токов. Закон Био – Савара

Укомплектованность и порядок использования аптечки анти-спид.

Приказ №20

Приказ №342

(Препарат «Медифокс-супер».)

Об усилении мероприятий по профилактике эпидемического сыпного тифа и борьбе с педикулёзом. Уничтожение головных и лобковых вшей. Уничтожение платиных вшей(живут в постели). Используют 0,2% эмульсию.

Об усилении мероприятий по профилактике дифтерии.

1)Обеспечить проведение обязательных профилактических прививок. С охватом не менее 95% прикрепленного контингента. Создать прививочную бригаду.

2)Разрешить проводить иммунизацию на дому.

3)Ежемесячно предоставлять сведения о проведённых прививках.

4)Обеспечить осмотр ЛОР-врачом и бактериологическое исследование контингента на дому. Обеспечить доставку материала.

5)Приём сотрудников на работу только при наличии свидетельства об иммунизации против дифтерии.

6) Выписку больных только при наличии 2х отрицательных результатов бактериологического исследования на дифтерию.

7)При иммунизации детей по индивидуальному графику интервал между первой и второй ревакцинацией должен быть не менее 4х месяцев.

Приказ 408.

О мерах понижения заболеваемости вирусным гепатитом в стране.

1)Все инъекции выполняются в перчатках.

2)Если руки загрязнены кровью то их необходимо обработать 1% раствором хлорамина и промыть проточной водой.

3)Поверхности рабочих столов загрязнённые кровью необходимо обработать 3% раствором хлорамина.

4)Все сотрудники работающие в отделения гемоанализа, процедурные сёстры перед переливанием крови обследуются на антиген (тела гепатита С).

При попадании биологических субстратов во время выполнения манипуляций на кожу кистей рук, на слизистую глаза, на слизистую носа на кожу лица медперсонала необходимо воспользоваться аптечкой при авариях. В состав аптечки входит:

1)Перевязочный материал в крафт-пакете (салфетки, ватные тампоны, турунды стерильные).

Уравнения магнитного поля постоянных электрических токов задаются в виде:

, , . (23.1)

К этим уравнениям необходимо добавить уравнение непрерывности для плотности тока

div = 0 (23.2)

Из последнего уравнения следует, что распределение токов в стационарной модели всегда соленоидальное. Создаваемое этими токами магнитное поле, как это видно из того, что , также соленоидальное во всем пространстве, следовательно, существует представление

= rot (23.3)

где - векторный магнитный потенциал.

Если среда по своим магнитным свойствам однородна и изотропна (т.е. если μ – скаляр и μ – сonst), то подставляя (23.3) в первое равенство из (23.1), получим

rot rot= μ. (23.4)

Для однозначного определения любого векторного поля необходимо знать как его ротор, так и дивергенцию (т. е. как вихри, так и источники). Соотношением (23.3) задаются вихри поля . Таким образом, в общем случае векторный потенциал определяется с точностью до его дивергенции. Наложение дополнительных условий на divназывается калибровкой векторного потенциала. В теории постоянного магнитного поля обычно используют калибровку Кулона: div = 0.

Тогда ввиду векторного тождества

rot rot = grad div- ∆ (23.5)

справедливого для любого векторного поля , в том числе и для
вектора , уравнение (23.4) принимает вид:

∆= - μ (23.6)

Это уравнение носит название векторного уравнения Пуассона. В области, где нет токов, т.е. в изоляторе, векторный потенциал магнитного поля удовлетворяет векторному потенциалу Лапласа вида:

∆= 0. (23.7)

Таким образом, основной задачей теории постоянного магнитного поля является задача определения вектора магнитного поля по заданному распределению электрических токов.

Эта задача сводится к решению векторного уравнения Пуассона для магнитного потенциала и подстановке найденного векторного потенциала в уравнение (23.3)

Для решения этой задачи введем декартовый ортонормированный базис {, , } и разложим векторы
и по этому базису:

= A^μ_x+ A^μ_y+ A^μ_z, (23.8)

= j_x+ j_y+ j_z. (23.9)

Подставляя (23.8) и (23.9) в (23.6), получим систему скалярных уравнений Пуассона:

∆= - μ j_х, (23.10)

∆= - μ j_у,

∆= - μ j_z.

Скалярные уравнения Пуассона решаются значительно проще, чем векторное уравнение Пуассона.

Формула U^э() = (23.11)

дает решение уравнения Пуассона для скалярного электростатического потенциала.

Произведя замену U^э на , q на j_α, ε на 1/μ, получим:

= , (23.12)

где α = x, y, z; V – область, в которой текут электрические токи.

Тогда решение векторного уравнения Пуассона будет иметь вид:

() = . (23.13)

Воспользуемся формулой = rot и найдем решение для вектора магнитной индукции, вызываемой токами:

= rot^/() = , (23.14)

где штрих у оператора rot означает, что дифференцирование выполняется по переменной . Та как интегрирование в (23.14) ведется по переменной , то оператор rot^/ можно внести под знак интеграла.

В результате получим выражение:

= . (23.15)

Воспользуемся тождеством векторного анализа:

rot (U) = gradU x+ U·rot. (23.16) Примем в этом тождестве U = 1/|| и = .

Тогда имеем:

rot^/[] = grad^/x+ . (23.17)

Но плотность тока есть функция переменной интегрирования , в то время как дифференцирование выполняется по переменной , следовательно, rot^/= 0.

Тогда получим:

rot^/[] = grad^/x . (23.18)

Выполняя дифференцирование в правой части (23.18) и подставляя результат в (23.15), окончательно получим:

= . (23.19)

Формула (23.19) выражает в общем виде закон Био – Савара.

В самом деле, предположим, что мы хотим с помощью формулы (23.19) вычислить магнитное поле некоторого элементарного линейного тока, текущего с постоянной плотностью вдоль бесконечного узкого цилиндрического проводника, расположенного вдоль линии L (где единичный вектор касательной к L). Тогда

= = = , (23.20)

где I₀ – сила тока в цилиндрическом проводнике с поперечным сечением ∆S, I₀ = , - ориентированный элемент дуги.

Закон, выражаемый формулой (23.20) часто формулируется следующим образом.

Всякий элемент линейного тока создает вклад в магнитное поле:

= . (23.21)

Дата добавления: 2014-01-07