ТЕМА 6. Механические свойства тугоплавких неметаллических и силикатных материалов

Механические свойства твердого тела отражают его реакцию на действие внешних факторов, важнейшими из которых являются механические воздействия (сжатие, растяжение, изгиб, удар и кручение). Кроме механических воздействий существуют тепловые, магнитные, электрические и др.

Механические свойства определяются, в первую очередь, силами связи, действующими между атомами или молекулами, составляющими твердое тело.

При оказании на материал механического воздействия он может находиться в двух состояниях: напряженном и деформационном.

Напряженное состояние – это состояние, при котором под действием внешних сил в каждой точке материала возникают механические напряжения. Если в материале выделить какой-либо элемент объема, то на него будут действовать две группы сил: объемные, действующие на все элементы тела, значения которых пропорциональны объему и поверхностные, действующие на поверхность материала со стороны окружающих его частиц и пропорциональные площади поверхности элемента. Такую силу, отнесенную к единице площади, называют напряжением.

Рассмотрим действие напряжения на примере осевого растяжения цилиндрического стержня (рис. 41).

В условиях статического равновесия внешняя сила уравновешивается внутренней силой сопротивления, согласно следующему соотношению:

F = ∫σ∙dS (47)

где σ – напряжение поперечного сечения стержня; S – площадь сечения.

В случае если напряжения распределены по сечению стержня равномерно, тогда σ = F/S.

Рис.41. Схема к определению напряжения

Подставим в формулу значение силы, равное 1 Н, а площади 1 м², получаем размерность Н/м² = Па.

Различают истинные и условные напряжения.

Истинные напряжения определяют отношением силы, приложенной к образцу, к фактическому значению площади поперечного сечения, изменяющуюся при напряжениях, способных вызвать достаточную деформацию.

Например, при растяжении образца истинная его площадь будет равна площади «шейки», образующейся в цилиндре в результате больших напряжений (рис. 42).

Условные напряжения – это отношение действующей силы к площади первоначального сечения образца постоянного во всем интервале деформации, вплоть до разрушения.

Рис. 42. Схема к определению истинных напряжений

Важной характеристикой напряженного состояния является коэффициент мягкости, равный отношению максимальных касательных напряжений (скалывающие или сдвиговые) к максимальным нормальным напряжениям (растягивающие или сжимающие) и чем меньше этот коэффициент, тем жестче напряженное состояние. Касательные напряжения способствуют развитию пластической деформации, а нормальные – разрыву межатомных связей и хрупкому разрушению.

Деформационное состояние обусловливает изменение объема или формы материала без изменения его массы под действием внешней силы. Деформация – это процесс, при котором изменяется расстояние между какими-либо точками тела.

Простейшие виды деформации: растяжение, сжатие, кручение и изгиб.

Элементарной деформацией при одноосном растяжении образца является удлинение. При приложении растягивающих напряжений образец увеличивается по длине и уменьшается в диаметре (рис. 44). Если образец имел начальную длину l₀, а после приложения растягивающей силы длину l, то относительная деформация ε будет равна:

Рис. 44. Схема к определению удлинения

(48)

Как и в случае напряжений следует различать: условные деформации (удлинение и сдвиг) и истинные деформации (растяжение).

При определении истинной деформации учитывают не постоянную начальную длину, а переменную, увеличивающуюся при деформации.

Основным свойством истинных деформаций является их аддитивность. На практике часто используют это свойство при обработке материалов давлением, когда нагружение осуществляется в несколько подходов.

Рис. 45. Схема к определению угла сдвига

Для полного описания деформированного состояния, кроме удлинений необходимо знать сдвиги, возникающие под действием касательных напряжений. При механических испытаниях принято характеризовать деформации относительным изменением линейных размеров, а также углом сдвига α – углом, на который отклоняется первоначальный прямой угол элемента поверхности деформированного тела (рис. 45).

На практике часто используют относительный угол сдвига γ, который равен tg α и определяется как ∆l/h.

Механические свойства твердых тел наиболее полно описываются диаграммами деформаций, которые представляют собой зависимости между механическим напряжением, возникающим в материале при приложении внешней силы и деформациями.

Из диаграммы деформаций получают систему характеристик прочности (предел прочности, предел упругости, относительное удлинение и др.).

Рис. 46. Диаграмма деформаций

Диаграмма деформаций для одноосного расстояния цилиндрического образца представлена на рис. 46. На кривой σ = f(ε) обнаруживается несколько характерных особенностей. Так, при малых напряжениях наблюдается линейная зависимость деформаций от напряжений (отрезок ОА). Особенностью этого участка является то, что после снятия нагрузки форма и размер образца восстанавливаются, т.е. деформация оказывается обратимой. Это наблюдается только в том случае, когда нагрузка прилагается очень быстро. Если нагрузка приложена в течение большого промежутка времени наступают необратимые деформации и в материале может наступать состояние «крипа» (ползучести). Участок ОА называют областью упругих деформаций (для твердых тел ε <1 %). Напряжение, соответствующее точке А, называют пределом упругости σ_у, после которого кривая переходит в т.н. пластическую область (отрезок АВ). Величина σ_т соответствует пределу текучести – минимальному напряжение, при котором деформация продолжает возрастать без увеличения нагрузки (материал «течет»).

Точка С соответствует пределу прочности σ_пр, при достижении которого образец разрушается.

Под прочностью понимают отношение минимальной нагрузки, при которой наступает разрушение образца, к площади сечения образца.

Упругая деформация твердых тел впервые была описана английским ученым Робертом Гуком (1678 г.), который установил, что при нагружении изотропного тела деформация пропорциональна приложенному напряжению

ε = σ∙α, (49)

где α – константа упругой податливости образца (коэффициент упругости), которую принято характеризовать обратной величиной

Е = 1/α, (50)

где Е – константа упругой жесткости (модуль упругости) или модуль Юнга, тогда

σ = Е∙ε, (51)

Для сдвиговой деформации закон Гука будет иметь вид:

τ = F/S = G∙∆l/h = G∙ tg α, (52)

где τ – касательные (скалывающие) напряжения; G – модуль сдвига.

Закон Гука определяет зависимость между напряжением и деформацией в одном и том же направлении, т.е. в направлении приложения внешней силы. Такая запись носит название элементарного закона Гука. На самом деле, при растяжении цилиндрического образца происходит не только его удлинение в направлении приложения внешней силы, но и сжатие в поперечных направлениях, т.е. имеет место трехосная деформация. Поперечная деформация при упругом растяжении или сжатии характеризуется коэффициентом Пуассона υ, равного отношению изменения размеров в поперечном направлении к их изменению в продольном направлении. Для большинства твердых материалов значения лежат υ в пределах от 0,25 до 0,35.

Все вышеназванные коэффициенты связаны между собой следующим соотношением:

G = Е/[2(1+ υ)], (53)

Пластической деформацией называют независящую от времени деформацию, которая сохраняется после снятия нагрузки. Эта деформация соответствует точке А (рис. 46), когда кривая переходит в область, на которой закон Гука не выполняется и если снять нагрузку в этой области, исходная форма образца и его длина не восстанавливаются.

Пластическая деформация наблюдается не для всех кристаллов. Для хрупких веществ (сурьма, кварц, корунд и др.) пластическая деформация не наблюдается, т. к. как при достаточно низких температурах такие материалы разрываются на две части вдоль атомной плоскости – плоскости скола, т.е. претерпевают т.н. хрупкий разрыв.

Для того, чтобы в материале начала развиваться пластическая деформация, независимо от ее типа, необходимо наличие сдвиговых (касательных) напряжений τ.

Существует два типа пластических деформаций материала: деформация скольжения (рис. 47, а) и двойникования (рис. 47, б).

Рис. 47. Типы пластических деформаций: а) скольжения; б) двойникования  

Двойникование наблюдается в ряде кристаллов, имеющих плотноупакованную решетку, при этом происходит сдвиг определенных областей кристалла в положение, отвечающее зеркальному отображению несдвинутых областей. Этот сдвиг наблюдается относительно плоскости двойникования, которая до деформации, как правило, являлась плоскостью симметрии. Областью сдвига в этом случае является вся сдвинутая часть кристалла. Как видно из рис. 47, при двойниковании в области сдвига перемещение большинства атомов происходит на расстояния меньше межатомных, при этом в каждом атомном слое атомы сдвигаются на одно и то же расстояние по отношению к атомам нижележащего слоя.

При пластической деформации скольжением одна часть кристалла передвигается в определенном направлении – направление скольжения – относительно другой части вдоль определенной кристаллографической плоскости – плоскости скольжения. Направление скольжения и плоскость скольжения образуют систему скольжения.

Для каждой кристаллической решетки может быть несколько систем скольжения. Скольжение одной атомной плоскости по отношению к другой происходит таким образом, что атомные слои не отделяются друг от друга (в противном случае кристалл бы разрушился), т.е. атомы в плоскости скольжения перемещаются на целое число атомов и в результате сохраняется атомная структура кристаллической решетки.

Процесс скольжения является анизотропным, т.е. смещение атомных слоев происходит не в направлении движущей силы, а по кристаллографическим осям и направлениям, соответствующим геометрии структуры.

Пластическая деформация начинается в том случае, если скалывающее напряжение t превышает некоторое критическое значение, характерное для данного материала и данной системы скольжения. Этот закон постоянства критического скалывающего напряжения сформулирован на основе экспериментальных данных Е. Шмидтом и В. Боасом.

Теоретические значения скалывающего напряжения, необходимого для смещения двух частей идеального кристалла относительно друг друга, определяются выражением:

(54)

где G – модуль сдвига; b – расстояние между атомами в области скольжения; а – расстояние между плоскостями скольжения.

Более точные расчеты привели к следующей формуле:

(55)

Установлено, что значения теоретических и экспериментальных значений скалывающих напряжений значительно расходятся. Это связано с тем, что в реальных кристаллах всегда присутствуют дислокации, которые легко перемещаются при низких значениях скалывающих напряжений.

Процесс скольжения дислокаций осуществляется путем постепенного разрыва атомных связей справа от линии дислокации, а затем их восстановления слева от дислокаций. При этом дислокация перемещается на одно межатомное расстояние. Затем весь процесс повторяется снова и так до тех пор, пока дислокация не пройдет через весь кристалл, деформация в котором будет равна одному межатомному расстоянию. Если дислокаций много, то они мешают друг другу перемещаться и, таким образом, при малых плотностях дислокаций кристалл ослабевает, а при больших – упрочняется.

Очевидно, что деформировать кристалл, содержащий дислокации, легче, чем идеальный. В связи с этим различают понятия теоретической и реальной прочности.

Теоретическая прочность представляет собой критическое напряжение, которое необходимо приложить к идеальному бездефектному кристаллу при достаточно низких температурах, чтобы достичь необратимого разрушения материала.

Теоретическая прочность определяется для простых видов напряженного состояния (например, односторонний сдвиг, одностороннее растяжение).

Рис. 48. Кривые потенциальной энергии (а) и сил взаимодействия между атомами (б) при растяжении материала

При одностороннем растяжении разрушение происходит по атомным плоскостям, перпендикулярным направлению растяжения. При этих условиях потенциальная энергия каждого атома твердого тела U(r) по мере растяжения, начиная от положения равновесия, непрерывно увеличивается, а сила взаимодействия между атомами F(r) или ее абсолютное значение проходит через максимум (рис. 48).

При квазистатическом (медленном) растяжении до точки М напряжение растяжения, приложенное к образцу, уравновешивается внутренними силами взаимодействия атомов в единице площади сечения.

Максимальной силе взаимодействия F_M соответствует теоретическая прочность, равная:

(56)

где N_i – число химических связей, приходящихся на 1 см² твердого тела.

Первые расчеты теоретической прочности были выполнены на ионных кристаллах:

(57)

где Z₁ и Z₂ – валентности двух ионов, S – число ионов в химической формуле, r₀ – расстояние между соседними атомами кристалла в недеформированном состоянии, (r_a + r_b) – расстояние между ионами a и b в гранецентрированной решетке, γ – коэффициент, связывающий объем и расстояние, B – фактор прочности.

Теоретическая прочность ионных кристаллов уменьшается по мере увеличения атомного номера щелочного и щелочноземельного элемента в периодической системе Д.И. Менделеева. Е. Орованом было установлено, что теоретическая прочность твердых тел может быть определена по значению модуля упругости из соотношения:

(58)

где γ_s – удельная поверхностная энергия.

Н.М. Бобкова рассчитала теоретическую прочность оконного стекла в зависимости от температуры синтеза, значение которого составило ~8000 МПа.

Реальной прочностью называют прочность реальных кристаллов и твердых материалов.

Твердые материалы при разрушении распадаются не на молекулы и атомы, а на малое или большое число микрочастей. При этом на процесс разрушения реальных материалов большое влияние оказывает степень дефектности. Дефекты являются концентраторами напряжений и, вследствие этого, преимущественными местами разрыва связей. Чаще напряжения возникают на слабых местах – различного рода неоднородностях, обладающих иными, чем основной материал, механическими свойствами.

Для металлов – это участки контакта зерен; для тугоплавких неметаллических и силикатных материалов – это границы раздела областей микрогетерогенностей (зерна, поры и др.), а также места концентраций остаточных микронапряжений. Все это в конечном итоге обусловливает хрупкое разрушение материалов.

Хрупкое разрушение – это разрушение, наступающее после малой пластической деформации или вообще без нее. Оно часто наблюдается у неметаллических веществ, а также у металлов при низкой температуре.

Хрупкое разрушение материала, содержащего микротрещину длиной L, впервые было описано А.А. Гриффитсом, который установил, что прочность хрупких материалов обратно пропорциональна корню квадратному из длины трещин, существующих в них:

(59)

Критический размер трещины будет равен:

(60)

Отсюда определяем напряжение, необходимое для того, чтобы тело, содержащее трещину, разрушилось:

(61)

А. Гриффитс описал хрупкое разрушение твердого тела как процесс превращения упругой энергии, сосредоточенной в объеме тела при приложении нагрузки, в поверхностную энергию его частей, образовавшихся при разрушении.

Микротрещины могут возникнуть в материале как в процессе его получения, так и в результате механической либо термической обработки.

Самый простой способ удаления микротрещин в поверхностном слое – травление. Например, при погружении кристаллов поваренной соли в воду их прочность увеличивается с 4,9∙10⁶ до 1,6∙10⁹ Па, что близко к значениям теоретической прочности.

Помимо хрупких разрушений материалы могут претерпевать вязкое разрушение, которому предшествует пластическая деформация.

Рассмотрим диаграмму динамики разрушений материалов (рис.49).

Предположим, что внешнее растягивающее усилие приложено к образцу таким образом, что скорость деформации постоянна. В области упругого состояния эта деформация вызывает появление напряжений, которые в отсутствие пластичности достигают критических значений s_кр. При этом образуется центр разрушения внутри структуры, после чего произойдет хрупкое разрушение. Появление пластического состояния связано с достижением напряжений, соответствующих пластическому течению вещества (s_п), что соответствует началу движения дислокаций. При росте растягивающих напряжений увеличивается скорость перемещения дислокаций, что приводит в итоге к вязкому разрушению материала.

Рис. 49. Диаграмма динамики разрушений

Практическое определение прочности сводится к определению силы, приходящейся на единицу поперечного сечения образца, необходимой для его разрушения.

По способу приложения нагрузки различают несколько типов испытаний материалов на прочность: при изгибе, при сжатии, на разрыв, на сдвиг.

При испытании на изгиб в образце возникают как растягивающее, так и сжимающее напряжения. По этой причине изгиб более мягкий способ нагружения, чем сжатие. На изгиб испытывают малопластичные материалы (стали, керамику, бетоны, ситаллы и др.). Испытания проводят на образцах большой длины (l/h ≥ 10) цилиндрической или пирамидальной формы, которые устанавливают на две опоры.

Различают две схемы нагружения: сосредоточеной силой Р (рис.50, а) и двумя симметричными силами Р/2, т.н. чистый изгиб (рис.50, б).

Рис. 50. Схемы нагружения образца при определении прочности при изгибе: а) трехточечный изгиб; б) четырехточечный изгиб

Определяемыми характеристиками являются предел прочности (s_изг) и стрела прогиба (f).

Предел прочности при изгибе вычисляют по формуле:

σ_изг = М/W (62)

где М – наибольший изгибающий момент; W – момент сопротивления сечения.

M = P∙l/4 (63)

Для круглого сечения:

W = π∙d²/4 (64)

Для прямоугольного сечения:

W = b∙h²/6 (65)

где b, h – ширина и высота образца; l – расстояние между опорами.

Для пластичных материалов испытание на изгиб не применяется, т.к. образцы сгибаются без разрушения до соприкосновения обоих концов.

Определение прочности при сжатии проводится на стандартных образцах, для которых высота равна ширине

σ_сж = P/S, (66)

где Р – нагрузка; S – площадь поперечного сечения.

Основной единицей измерения прочности является Па (1 Па = 1 Н/м², 1 кгс/см² = 0,1 Па, 1 Бар = 100 000 Па).

Под твердостью понимают способность материала сопротивляться внедрению в его поверхность твердого тела – индентора.

C древних времен в качестве инденторов используют шкалу твердости Мооса, включающую 10 минералов (от талька до алмаза). Оценка твердости осуществляется путем царапания эталоном поверхности материала. Более мягким считается материал, на котором остается царапина. Показатель твердости по Моосу является качественным значением, отражающим относительное сопротивление материала пластической деформации.

Более точные значения твердости позволяют получить другие экспериментальные методы, где в качестве индентора используется алмазный наконечник в виде конуса (пирамиды) или стальной шарик, оставляющие при вдавливании в поверхность материала отпечаток, по размеру которого определяется значение твердости.

На практике применяется четыре метода определения твердости.

Определение твердости по Бринеллю (ГОСТ 9012).

При этом методе в поверхность образца вдавливают закаленный стальной шарик диаметром D =10,5 или 2,5 мм при действии нагрузки от 5000 до 30000 Н. После снятия нагрузки на поверхности образуется отпечаток в виде сферической лунки с определенным диаметром d.

Рис. 51. Схема к определению твердости по Бринеллю

Диаметр отпечатка определяют лупой, на окуляре которой нанесены деления. Число твердости по Бринеллю HB определяют путем деления нагрузки на площадь поверхности сферического отпечатка:

(67)

где D – диаметр шарика; d – диаметр отпечатка; P – нагрузка.

Твердость по Бринеллю (HB) – безразмерная величина.

На практике часто используют специальные таблицы, где в зависимости от размера отпечатка приведены значения HB: чем меньше диаметр отпечатка, тем выше твердость.

Этот метод чаще всего используют для определения твердости металлов.

Твердость по Виккерсу (ГОСТ 2999) определяют вдавливанием в поверхность образца четырехгранной алмазной пирамиды с углом при вершине 136º.

При вдавливании пирамиды получают отпечаток в виде квадрата, диагональ которого измеряют после снятия нагрузки, а число твердости по Виккерсу HV определяют по формуле:

HV = 0,189∙ P/d², МПа (68)

Рис. 52. Схема к определению твердости по Виккерсу

Метод Виккерса применяют главным образом для материалов, имеющих высокую твердостью, а также для испытаний образцов малых сечений и тонких слоев.

Используют небольшие нагрузки: 10, 30, 50, 100, 200 и 500 Н. Чем тоньше сечение образца, тем меньше выбирают нагрузку.

Числа твердости по Виккерсу и Бринеллю для материалов, имеющих твердость до 450 НВ, практически совпадают. Твердость по Виккерсу коррелирует с твердостью по Моосу:

lg HV = k ∙ M (69)

где k – коэффициент пропорциональности (для металлов равен lg 1,2; для ТНиСМ – lg 1,6), М – число твердости по Моосу.

Твердость по Кнуппу является разновидностью предыдущего метода. Отличие состоит в том, что в поверхность образца вдавливают ромбическую пирамиду с углами при вершине 130º и 170º30΄. После снятия нагрузки получают отпечаток в виде ромба, у которого определяют наибольшую диагональ l. Число твердости по Кнуппу рассчитывают по формуле:

HK = 14,23∙ P/l² (70)

Твердость по Роквеллу (ГОСТ 9013) – наиболее универсальный и наименее трудоемкий метод. Не нужно определять размер отпечатка, т.к. число твердости отсчитывают непосредственно по шкале твердомера. Число твердости зависит от глубины вдавливания наконечника в виде алмазного конуса с углом при вершине 120º или стального шарика диаметром 1,588 мм. Твердомер Роквелла измеряет разность между глубиной отпечатков, полученных от вдавливания наконечника под действием основной и предварительной нагрузок. Каждое деление индикатора соответствует глубине вдавливания 2 мкм. Однако условное число твердости по Роквеллу (HR) представляет собой не указанную глубину вдавливания h, а величину (100 – h) по черной шкале при измерении конусом и величину (130 – h) по красной шкале при измерении шариком.

Для различных комбинаций нагрузок и наконечников используют три измерительных шкалы: А, В и С. Твердость по Роквеллу обозначают цифрами, определяющими значение твердости с указанием шкалы.

Твердость по методу Роквелла можно измерять:

– алмазным конусом с общей нагрузкой 150 кгс. Твердость измеряется по шкале С и обозначается HRC (например, 65 HRC). Таким образом определяют твердость закаленной и отпущенной сталей, материалов средней твердости, поверхностных слоев толщиной более 0,5 мм;

– алмазным конусом с общей нагрузкой 60 кгс. Твердость измеряется по шкале А, совпадающей со шкалой С, и обозначается HRA. Применяется для оценки твердости очень твердых материалов, тонких поверхностных слоев (0,3 – 0,5 мм) и тонколистового материала;

– стальным шариком с общей нагрузкой 100 кгс. Твердость обозначается HRB и измеряется по красной шкале B. Так определяют твердость мягкой (отожженной) стали и цветных сплавов.

Часто для определения твердости ТНиСМ используют понятие микротвердости. Микротвердость определяют согласно ГОСТ 9450, вдавливанием алмазной пирамиды в поверхность образца при небольших нагрузках от 0,05 до 5 Н. Микротвердость определяют по размеру отпечатка в МПа. Расчет осуществляется по формуле Виккерса.

Механические свойства при высоких температурах. С точки зрения механики возможно два режима эксплуатации материалов при повышенных температурах: под действием термических напряжений; под действием термомеханических напряжений, которые проявляются в течение длительного времени при высоких температурах и механических нагрузках, при наличии или отсутствии градиента температур внутри изделия.

Возникновение термических напряжений возможно по двум механизмам:

– появление градиента температур в материале при нестационарном нагреве или охлаждении в течение промежутка времени;

– внезапное изменение температуры, сопровождаемое большими термическими напряжениями, т.н. термический «шок» или термоудар.

При нестационарном охлаждении или нагреве пластины материала, в нем со временем устанавливается параболическое распределение температур. При нестационарном охлаждении, температура поверхности меньше, чем температура в центре материала и на поверхности возникает напряжение растяжения, которое для сохранения равновесия компенсируется сжимающим напряжением в центре изделия. В случае нагрева поверхности материала температура на поверхности больше, чем температура в центре материала, и внутренние слои испытывают напряжение растяжения, а поверхность – сжимающие напряжения.

Если уровень развившихся в материале напряжений превышает его механическую прочность, то наступает разрушение, связанное с образованием и развитием трещин. Поскольку большинство ТНиСМ сопротивляется растяжению хуже, чем сжатию, чаще всего хрупкое разрушение происходит при охлаждении.

К факторам, влияющим на термические напряжения, относят скорость нагрева, длительность термического воздействия, структуру и форму материала, а также его физические характеристики (прочность, пластичность, твердость и др.).

Установить условия, при которых происходит хрупкое разрушение материала, можно на основании законов, управляющих равновесием сил при нагреве либо охлаждении – закона термического расширения и закона Гука, комбинируя которые получаем формулу:

(71)

Из формулы (71) следует, что напряжения, возникающие в материале при термоударе, пропорциональны модулю его упругости, ТКЛР и градиенту температуры.

На основании этого можно определить величину разрушающего градиента температур:

или (72)

Таким образом, если изменения размеров лежит в пределах упругой деформации, разрушения материала происходить не будет. Величина связана с коэффициентом температуропроводности (а) материала и характеризуется фактором R:

(73)

Фактор R характеризует сопротивление материала термическим напряжениям.

Свойство, характеризующее чувствительность материала к термическим напряжениям, называют термостойкостью, которое является определяющим при выборе материала, работающего в условиях попеременного нагрева и охлаждения.

Наибольшее влияние на термостойкость оказывает величина температурного коэффициента линейного расширения α – чем меньше его значения, тем выше стойкость материала к перепадам температур. Кварцевое стекло имеет весьма малый ТКЛР (0,5∙10^-6 К^-1) и соответственно ∆Т_р>1000 ˚С. Оконное стекло (α=9∙10^-6 К^-1) разрушается при ∆Т_р=80 ˚С. Наиболее термостойкие материалы имеют весьма малый ТКЛР, α∙10⁶ К^-1: кордиерит 2–3, графит 2–3, карборунд 3–3,5.

Важным фактором, влияющим на термостойкость, является равномерное изменение объема материала при изменении температуры, что соответствует линейной зависимости удлинения материала при увеличении температуры.

Термостойкость начинает резко изменяться при скачкообразном изменении объема в результате фазового перехода, который, например, наблюдается у модификаций кремнезема (рис.40) и наиболее резкое изменение объема происходит у кристобалита. В этой связи, при производстве динасовых огнеупоров стремятся обеспечить наиболее высокую степень перехода кварца в тридимит. Кроме того, кристаллы тридимита способны образовывать сростки, что также способствует упрочнению структуры.

Большинство ТНиСМ – полифазные материалы. Различие по величине термического напряжения отдельных кристаллических фаз и стеклофазы вызывает создание концентраций напряжений на границе фаз, что при определенных условиях может быть причиной растрескивания или полного разрушения образца.

Влияние формы изделия можно проследить на примере листового стекла. Тонкое листовое стекло выдерживает закаливание до 700 ºС без разрушения, а толстый образец разрушится при температуре в несколько раз меньше.

Экспериментально установлено, что:

(74)

где b – толщина стенки изделия.

Таким образом, термостойкость тонкостенных изделий при прочих равных условиях выше, чем массивных.

Большое влияние на термостойкость оказывает структура ТНиСМ. Например, дефектная микротрещиноватая структура материала является препятствием для распространения термических трещин, т. к. энергия движущейся трещины рассеивается во встречающейся микротрещине или поре.

Методы повышения термостойкости:

– создание микротрещановатой структуры (например, шамотный огнеупор выдерживает 20-30 теплосмен от 1300 до 20 ºС);

– армирование материала волокнами;

– введение в состав материала металлов, способствующих повышению пластичности (например, керметы);

– создание материалов со слоистой структуры.

Методы определения термостойкости сводятся к определению числа теплосмен или величины перепада температур, приводящей к разрушению (потере прочности). Для огнеупоров применяется стандартный метод, предусматривающий нагрев торца образца в виде кирпича до 850–1300 ºС с выдержкой в течение 10 мин и последующим охлаждением в холодной воде. Мерой оценки является число перенесенных теплосмен до потери 20 % массы за счет скалывающихся частей.

Термостойкость стекла определяют при нагреве и охлаждении образцов по градиенту температуры, вызывающему разрушение.

Для глазурованных керамических изделий – по количеству теплосмен, перенесенных изделиями до появления трещин на поверхности глазури либо по величине перепада температур, приводящего к цеку (нитевидные трещины).

Возникновение термомеханических напряжений может быть обусловлено двумя условиями: действием постоянной нагрузки и повышенной температуры; действием переменной нагрузки и повышенной температуры.

Появление термомеханического напряжения при действии постоянной нагрузки – это обычное условие эксплуатации огнеупоров.

Наиболее важное механическое свойство таких материалов – сопротивление деформации во времени, которое называется крип или ползучесть. Эксперименты, проводимые при высоких температурах и действии нагрузки, позволили построить кривые деформации материала во времени (рис. 53).

Рис. 53. Кривая деформации материала во времени при действии температуры

После первоначального упругого удлинения образца (область Dl_y) наступает период, в ходе которого скорость течения (ползучести) падает. Этот этап носит название первичный крип. За ним следует период более длительный, в котором сохраняется постоянной скорость течения и размеры образца – вторичный крип. Третий период соответствует росту скорости деформации, соответствующему плавлению образца.

Явление крипа обусловлено, главным образом, одновременным действием различных механизмов движения дислокации, а также миграцией вакансий под действием постоянной нагрузки.

Примером действия переменной нагрузки может служить кладка огнеупоров в печном агрегате, выполненная неправильно, без устройства «температурных швов» – пространства между кирпичами, позволяющего им расширяться в процессе нагревания.

Рассмотрим конкретный пример, когда стена туннельной печи сложена из огнеупорного кирпича таким образом, что огнеупор не имеет возможности расширяться. Огнеупор имеет следующие характеристики: σ_пр = 50 МПа; Е = 75000 МПа; α = 6×10^-6 К^-1.

Тогда максимальный градиент температур, который может перенести изделие будет равен:

При подъеме температуры в кладке развивается перепад температур и при отсутствии температурных швов при достижении расчетного перепада температур (111ºС) начинается разрушение отдельных кирпичей кладки печи.

Дата добавления: 2014-01-07