Методы преобразования

Во всех c

лучаях преобразования замена одних схем другими, им эквивалентными, не должна привести к изменению токов или напряжений участках цепи, не подвергшихся преобразованию. Замена последовательно соединенных сопротивлений одним эквивалент-ным. Сопротивления соединены последовательно, если они обтекаются одним и тем же током. Эквивалентное сопротивление цепи, состоящей из последовательно соединенных сопротивлений, равно сумме этих сопротивлений R_ЭК=

.(2.1) При последовательном соединении n сопротивлений напряжения на них распределяются прямо пропорционально этим сопротивлениям U₁: U₂: …: U_n = R₁: R₂: …: R_n. В частном случае двух последовательно соединённых сопротивлений U₁/ U₂= R₁ / R₂; U₁= U R₁/ (R1+ R₂); U₂=U R₂/ (R₁+ R₂) где U — общее напряжение, действующее на участке цепи, содержащем два сопротивления R₁ и R_2. Замена параллельно соединенных сопротивлений одним эквивалентным. Сопротивления соединены параллельно, если все они присоединевны к одной паре узлов. Эквивалентное сопротивление цепи, состоящей из n параллельно соединенных сопротивлений, определяется из формулы

,или

. (2.2) В частном случае параллельного соединения двух сопротивлений R₁ и R₂ эквивалентное сопротивление

Рисунок 2.1 При параллельном соединении n сопротивлений (рисунок 2.1, а) токи в них распределяются обратно пропорционально их сопротивлениям или прямо пропорционально их проводимостям I₁: I₂: …: I_n =

:…:

= G₁: G₂: …: G_n. Ток I_S в каждой из них вычисляется через ток I в неразветвленной части цепи I_s = I

. В частном случае двух параллельных ветвей (рисунок 2.1, б) I₂= I₁

, I₃ = I₁ или I₂ = I₁

, I₃= I₁_. Замена смешанного соединения сопротивлений одним эквивалентным. Смешенное соединение это сочетание последовательного и параллельного соединений сопротивлений. Например, сопротивления R

₁, R₂ и R₃(рисунок 2.1,б) соединены смешанно. Их эквивалентное сопротивление R_эк = R₁ +

. Формулы преобразования треугольника сопротивлений (рисунок 2.2, а) в эквивалентную звезду сопротивлений (рисунок 2.2, б) и наоборот имеют вид R₁ =

,R₂=

R₃=

,(2.3) G₁₂=

,G₂₃=

,G₃₁=

(2.4) где G – проводимость соответствующей ветви. Формулы (2.4) можно записать через сопротивления

R₁₂=R₁+R₂ +, R₂₃= R₂+R₃ +, R₃₁=R₃+R₁ +. (2.5)

Рисунок 2.2

<== предыдущая лекция	\|	следующая лекция ==>
Источники электрической энергии	\|	Закон Ома. Этот закон применяется для ветви или для одноконтурной замкнутой цепи (не имеющей разветвлений)

Поделиться с друзьями:

Дата добавления: 2014-01-15; Просмотров: 382; Нарушение авторских прав?; Мы поможем в написании вашей работы!

Нам важно ваше мнение! Был ли полезен опубликованный материал? Да | Нет

studopedia.su - Студопедия (2013 - 2024) год. Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав! Последнее добавление

Генерация страницы за: 0.013 сек.