КАТЕГОРИИ: Архитектура-(3434)Астрономия-(809)Биология-(7483)Биотехнологии-(1457)Военное дело-(14632)Высокие технологии-(1363)География-(913)Геология-(1438)Государство-(451)Демография-(1065)Дом-(47672)Журналистика и СМИ-(912)Изобретательство-(14524)Иностранные языки-(4268)Информатика-(17799)Искусство-(1338)История-(13644)Компьютеры-(11121)Косметика-(55)Кулинария-(373)Культура-(8427)Лингвистика-(374)Литература-(1642)Маркетинг-(23702)Математика-(16968)Машиностроение-(1700)Медицина-(12668)Менеджмент-(24684)Механика-(15423)Науковедение-(506)Образование-(11852)Охрана труда-(3308)Педагогика-(5571)Полиграфия-(1312)Политика-(7869)Право-(5454)Приборостроение-(1369)Программирование-(2801)Производство-(97182)Промышленность-(8706)Психология-(18388)Религия-(3217)Связь-(10668)Сельское хозяйство-(299)Социология-(6455)Спорт-(42831)Строительство-(4793)Торговля-(5050)Транспорт-(2929)Туризм-(1568)Физика-(3942)Философия-(17015)Финансы-(26596)Химия-(22929)Экология-(12095)Экономика-(9961)Электроника-(8441)Электротехника-(4623)Энергетика-(12629)Юриспруденция-(1492)Ядерная техника-(1748) |
Метод наложения
Метод наложения (суперпозиции) целесообразно приме- нять только для расчета линейных электрических цепей с небольшим количеством источников энергии. В основе метода лежит принцип суперпозиции (наложения): ток в любой ветви сложной электрической цепи, содержащей несколько ЭДС, может быть найден как алгебраическая сумма токов в этой ветви от действия каждой ЭДС в отдельности. Например, токи в схеме на рис. 4, а находятся как алгебраические суммы частичных токов, определяемых из схем 4, б и в. Рис.4. Заданная (а) и расчетные (б, в) схемы цепи
Это весьма важное положение, справедливое только для линейных цепей, вытекает из уравнений Кирхгофа и утверждает независимость действия источников энергии. Основанный на нем метод сводит расчет цепи, содержащей несколько ЭДС, к последовательному расчету схем, каждая из которых содержит только один источник. Порядок расчета: 1. Произвольно выбрать направления всех токов в ветвях на исходной схеме и пронумеровать все независимые источники целыми числами 1, 2,... n. 2. Положить равными нулю все источники ЭДС и тока кроме первого. При этом независимые источники, ЭДС которых равны нулю, заменить короткозамкнутыми отрезками, а независимые источники тока отключают. Если независимые источники имеют внутреннее сопротивление, то эти сопротивления должны оставаться на своих местах в схеме. Все зависимые источники остаются в схеме. 3. В полученной схеме с одним независимым источником любым методом, например "свертывания" и "развертыва-ния", рассчитать все частичные токи . 4. Аналогичным образом рассчитать все частичные токи только от второго источника (все остальные источники полагают равными нулю). Затем только от третьего источника и так далее до .
5. Вычислить истинные токи во всех ветвях на исходной схеме, как алгебраическую сумму всех частичных токов
где i = 1 ... Nв; Nв – количество ветвей в исходной схеме. Частичный ток берется со знаком "плюс", если он совпадает по направлению с истинным током, и "минус", если не совпадает. Аналогично
Истинные токи в ветвях
При расчете подобных схем очень удобным оказывается следующий прием. Пусть требуется определить токи в параллельных ветвях при известном суммарном токе (рис. 5). Рис. 5. Токи в параллельных ветвях
Из схемы следует:
Из полученной формулы вытекает правило: ток в одной из двух параллельных ветвей равен произведению общего тока на сопротивление соседней ветви, деленному на сумму сопротивлений параллельных ветвей.
Применение этого правила избавляет от необходимости определять напряжения Uab` и Uab`` в схемах на рис. 4, б и 4, в. Так, после определения тока I 1`, токи I 2` и I 3` можно найти по формулам:
Дата добавления: 2014-01-20; Просмотров: 805; Нарушение авторских прав?; Мы поможем в написании вашей работы! Нам важно ваше мнение! Был ли полезен опубликованный материал? Да | Нет |