Элементарный магнитный излучатель и его поле излучения

Рассмотрим использование принципа перестановочной двойственности для нахождения поля элементарного магнитного излучателя (вибратора).

Элементарный магнитный излучатель – это короткий, по сравнению с длиной волны(l << l), отрезок проводника с магнитным (фиктивным) током, который по всей длине имеет постоянную амплитуду и фазу и меняется во времени по гармоническому закону.

Вернемся к элементарному электрическому вибратору. Пусть сторонний ток элементарного электрического излучателя распределен по поверхности идеального проводника длиной l << l. Тогда протекающий по вибратору ток окажется поверхностным с плотностью

, (4.17)

где L – периметр провода.

Поверхностный ток, протекающий по электрическому вибратору, существует в окружающей среде в виде тока смещения, направление которого совпадает с направлением силовых линий вектора поля (см. рис.4.7). На поверхности S вибратора указанный ток вызывает касательную составляющую вектора . Величина вектора неизменна вдоль длины вибратора и связана с плотностью поверхностного тока равенством (см. раздел 1.6):

, (4.18)

т.е. силовые линии векторного поля являются кольцами, расположенными по поверхности вибратора и перпендикулярными вектору . Из выражения (4.18) видно, что . Таким образом, на основании выражения (4.17) можно записать:

или

. (4.19)

Следовательно, в формулах (4.4) и (4.5) величину можно заменить на .

Используя модель элементар­ного электрического излучателя, представленную на рис. 4.7, легко получить модель элементарного магнитного излучателя. Для этого воспользуемся заменой (4.16). Модель элементарного магнитного излучателя приведена на рис 4.8,а.

На рис. 4.8,а изображен стер­жень длиной из идеального магни­тодиэлектрика, на поверхности кото­рого протекает фиктивный магнитный ток . В окружающей среде сущест­вует магнитный ток смещения с плот­ностью, равной , направление которого совпадает с направлением силовых линий векторного поля . На поверхности S излучателя указанный ток вызывает касательную составляющую вектора , т.е. .

В соответствии с принципом перестановочной двойственности для нахождения поля элементарного магнитного излучателя, представленного на рис 4.8,а, необходимо в формулах (4.4) и (4.5) произвести замену (4.16). В результате этой замены и с учетом формулы (4.19) получим следующие формулы:

, (4.20)

.(4.21)

Формулы (4.20) и (4.21) определяют электромагнитное поле, создаваемое элементарным магнитным излучателем в свободном пространстве. Переходя к дальней зоне, нетрудно убедиться, что поле элементарного магнитного излучателя отличается от поля элементарного электрического излучателя лишь ориентацией векторов. У магнитного излучателя вектор напряженности магнитного поля лежит в меридиональной плоскости (плоскости, проходящей через ось излучателя), а вектор электрического поля всегда перпендикулярен оси излучателя.

Используя модель элементарного магнитного излучателя, можно смоделировать реальный (физический) излучатель, поле которого будет подобно полю фиктивного элементарного магнитного излучателя. Физическая модель элементарного магнитного излучателя показана на рис 4.8,б. На этом рисунке изображен стержень, выполненный из материала с магнитной проницаемостью , где – магнитная проницаемость окружающей среды. Это может быть, например, ферритовый стержень. В качестве возбуждающего устройства можно использовать рамку, обтекаемую током проводимости. Характер структуры поля не изменится, если изъять стержень и оставить одну рамку, как показано на рис. 4.8,в.

Из приведенных рассуждений следует, что формулы (4.20) и (4.21) описывают также электромагнитное поле, возбуждаемое одним или несколькими витками с реальным электрическим током. Такой излучатель называют рамочной или магнитной антенной.

Дата добавления: 2014-01-13