КАТЕГОРИИ: Архитектура-(3434)Астрономия-(809)Биология-(7483)Биотехнологии-(1457)Военное дело-(14632)Высокие технологии-(1363)География-(913)Геология-(1438)Государство-(451)Демография-(1065)Дом-(47672)Журналистика и СМИ-(912)Изобретательство-(14524)Иностранные языки-(4268)Информатика-(17799)Искусство-(1338)История-(13644)Компьютеры-(11121)Косметика-(55)Кулинария-(373)Культура-(8427)Лингвистика-(374)Литература-(1642)Маркетинг-(23702)Математика-(16968)Машиностроение-(1700)Медицина-(12668)Менеджмент-(24684)Механика-(15423)Науковедение-(506)Образование-(11852)Охрана труда-(3308)Педагогика-(5571)Полиграфия-(1312)Политика-(7869)Право-(5454)Приборостроение-(1369)Программирование-(2801)Производство-(97182)Промышленность-(8706)Психология-(18388)Религия-(3217)Связь-(10668)Сельское хозяйство-(299)Социология-(6455)Спорт-(42831)Строительство-(4793)Торговля-(5050)Транспорт-(2929)Туризм-(1568)Физика-(3942)Философия-(17015)Финансы-(26596)Химия-(22929)Экология-(12095)Экономика-(9961)Электроника-(8441)Электротехника-(4623)Энергетика-(12629)Юриспруденция-(1492)Ядерная техника-(1748) |
Теоретическое введение. Определение коэффициента вязкости воздуха и средней длины свободного пробега молекул
Определение коэффициента вязкости воздуха и средней длины свободного пробега молекул Цель работы: определить коэффициент вязкости и длину свободного пробега молекул воздуха.
Тепловое хаотическое движение молекул газа способствует сглаживанию всяких различий между равными частями газа. Поэтому, если мы имеем слои газа, движущиеся с различными по величине скоростями, то на упорядоченное движение слоев газа с различными скоростями накладывается хаотическое движение молекул. Молекулы переходят из слоя, движущегося со скоростью v1, в слой, движущийся со скоростью v2, и обратно, перенося при этом импульс. Такой процесс переноса импульса, выравнивающий скорости отдельных слоев, сопровождается превращением кинетической энергии упорядоченного движения данного слоя в энергию теплового движения молекул и называется внутренним трением. Закон Ньютона для внутреннего трения имеет вид: . (12.1) Здесь η – коэффициент вязкости, численно равный силе вязкого трения между двумя слоями единичной площади при единичном градиенте скоростей. Этот закон можно вывести, используя основные положения молекулярно-кинетической теории. Пусть у нас имеются два слоя газа, движущиеся со скоростями v1и v2 (рис.12.1). Выделим мысленно в среде какую-то площадку Δ S и направим ось zортогонально к ней. Две другие оси х и у параллельны площадке. Хаотичность движения молекул смоделируем следующим образом. Будем считать, что ровно 1/3 молекул движется вдоль оси х, 1/3 – вдоль оси у и 1/3 – вдоль оси z. Из молекул, летящих параллельно z, ровно половина(1/6 часть полного числа молекул) движется в положительном направлении, и столько же – в отрицательном. Подсчитаем количество молекул N, пересекающих площадку Δ S в единицу времени. Ясно, что молекулы, летящие вдоль осей х и у,площадку не пересекут. За время Δ t молекулы преодолевают расстояние , где – средняя арифметическая скорость. Потому на площадку попадет только 1/6 часть молекул из объема , то есть
, (12.2) где – концентрация молекул. Импульс, переносимый потоком молекул за время Δ t через площадку Δ S в положительном направлении оси zиз слоя, движущегося со скоростью v1 (рис.12.2), равен: , (12.3) где – импульс одной молекулы, связанный с направленным движением молекул. Импульс, переносимый в противоположном направлении, равен . (12.4) Полное изменение импульса слоя получим из (12.2-12.4): . (12.5) Последний раз перед попаданием на площадку Δ S молекулы сталкивались с другими молекулами на расстоянии длины свободного пробега λ от площадки. Поэтому к выделенной нами площади они подходят с теми импульсами частиц, которые сложились в точках с координатами (z–λ)и (z+λ)соответственно (z – координата площадки) и соответствуют скоростям направленного движения v2 и v1 (рис.12.2). Поскольку длина свободного пробега λ мала, то разность скоростей можно выразить через градиент скорости и длину свободного пробега молекул l: . (12.6) Учитывая, что nm 0= r (плотность вещества), из (12.5) и (12.6) получим: . (12.7) По второму закону Ньютона изменение импульса тела равно импульсу силы: , тогда . (12.8) Мы вывели закон Ньютона (12.1) для вязкости и получили выражение для коэффициента динамической вязкости: . (12.9) Теперь можно установить зависимость вязкости газа от температуры: поскольку средняя арифметическая скорость
, (12.10) а длина свободного пробега молекул , (12.11) то при постоянной концентрации молекул (например, в изохорном процессе) вязкость с повышением температуры увеличивается пропорционально . Получим выражение для расчёта средней длины свободного пробега молекул из (12.9) с учётом (12.10): . (12.12) Плотность газа выразим из уравнения Менделеева-Клапейрона : , тогда из (12.12): , или , (12.13) где p =105 Па – атмосферное давление; μ=0.029 кг/моль – молярная масса воздуха; R – универсальная газовая постоянная.
Дата добавления: 2015-03-29; Просмотров: 464; Нарушение авторских прав?; Мы поможем в написании вашей работы! Нам важно ваше мнение! Был ли полезен опубликованный материал? Да | Нет |