Понятие об обратной линейной краевой задаче теплопроводности по граничным условиям (о нагреве одномерного тела простой формы)

Понятие о прямой задаче теплопроводности (о нагреве одномерного тела простой формы).

Прямые краевые задачи теплопроводности по известным (заданным):

- виду уравнения теплопроводности (1.21a); - ;

- геометрии образца (г = 0) и его размерам (1.21b); - ;

- теплофизическим свойствам (а, λ);

- начальным условиям (1.21c); - ;

- граничным условиям (1.21d), (1.21e), - ; .

позволяют найти (рассчитать) температурное поле T (x, τ), которое будет иметь место в рассматриваемом теле (в любой точке 0 < x < H и в любой момент времени τ > 0).

Пусть известна геометрия образца (г = 0, 0 < x < H), его теплофизические свойства (а, λ – const), вид дифференциального уравнения теплопроводности, начальное условие T _н (x) = T ₀ = const, вид граничных условий, например, ; T (H, τ) = U (τ), где U (τ) – управляющее воздействие, которое следует выбрать таким, чтобы, например, за минимальное возможное время τ_к = min нагреть образец до конечной температуры T _к = const.

Тогда обратная краевая задача может быть записана в виде:

; ; ; ;

с дополнительными условиями , .

Если (1.27c) представляет собой так называемое начальное условие, то выражение (1.27f) можно рассматривать как некоторое «конечное условие», задающее желаемое распределение температуры в образце, которое должно быть получено в процессе нагрева, с погрешностью, не превышающей заданной малой величины ε > 0.

Выражение представляет собой функционал, который обычно используют в теории автоматического управления при постановке задач максимального быстродействия

Таким образом, обратная краевая задача теплопроводности требует найти такую программу изменения управляющего воздействия U (t), при котором образец, имевший температуру T (x, 0) = T _н =
= const в начальный момент времени τ = 0, за минимальное возможное время τ_к будет нагрет до температуры с погрешностью, не превышающей заданной малой величины e.

Дата добавления: 2015-05-26