Поле направленного излучателя в свободном пространстве

Для оценки направленности излучателя вводится понятие коэффициента направленного действия .

К.н.д. – множитель, показывающий, во сколько раз следует увеличить мощность, подводимую к изотропному излучателю, чтобы он создавал в точке приема такую же напряженность поля, что и направленный излучатель. Таким образом, направленный излучатель (антенна) по создаваемой им в месте приема напряженности поля эквивалентен изотропному излучателю, который излучает в D раз большую мощность. Тогда

(1.6)

Чаще известна не излучаемая мощность , а мощность, подводимая к излучателю (антенне). Поэтому вводится понятие коэффициента полезного действия излучателя

, (1.7)

где - мощность потерь.

Тогда выражение (1.6) с учетом (1.7) будет иметь вид

, (1.8)

где - мощность, подводимая к антенне.

Выражение (1.8) определяет количественные зависимости, но не отражает волнового характера распространения электромагнитных волн. Волновой характер РРВ можно отметить, введя в (1.8) множитель, характеризующий фазовые соотношения. Если возбуждение излучателя производится гармоническим изменениям возбуждающий э.д.с. по закону

, то фазовый множитель будет иметь вид ,

где - учитывает запаздывание фазы от расстояния;

- волновое число.

Мгновенное значение напряженности поля равно

(1.9)

Если учесть, что , где - коэффициент усиления антенны, то

(1.10)

Из выражения (1.10) следует, что чем выше направленные свойства антенны и больше подводимая к ней мощность, тем выше уровень сигнала в точке приема и больше дальность действия системы радиосвязи.

Дата добавления: 2014-01-04