Студопедия

КАТЕГОРИИ:


Архитектура-(3434)Астрономия-(809)Биология-(7483)Биотехнологии-(1457)Военное дело-(14632)Высокие технологии-(1363)География-(913)Геология-(1438)Государство-(451)Демография-(1065)Дом-(47672)Журналистика и СМИ-(912)Изобретательство-(14524)Иностранные языки-(4268)Информатика-(17799)Искусство-(1338)История-(13644)Компьютеры-(11121)Косметика-(55)Кулинария-(373)Культура-(8427)Лингвистика-(374)Литература-(1642)Маркетинг-(23702)Математика-(16968)Машиностроение-(1700)Медицина-(12668)Менеджмент-(24684)Механика-(15423)Науковедение-(506)Образование-(11852)Охрана труда-(3308)Педагогика-(5571)Полиграфия-(1312)Политика-(7869)Право-(5454)Приборостроение-(1369)Программирование-(2801)Производство-(97182)Промышленность-(8706)Психология-(18388)Религия-(3217)Связь-(10668)Сельское хозяйство-(299)Социология-(6455)Спорт-(42831)Строительство-(4793)Торговля-(5050)Транспорт-(2929)Туризм-(1568)Физика-(3942)Философия-(17015)Финансы-(26596)Химия-(22929)Экология-(12095)Экономика-(9961)Электроника-(8441)Электротехника-(4623)Энергетика-(12629)Юриспруденция-(1492)Ядерная техника-(1748)

Магнитное поле движущегося заряда




Используя принцип суперпозиции, решим теперь задачу в некотором смысле обратную тем, которые мы решали до сих пор.

В законе Био-Савара-Лапласа речь идёт о магнитном поле, создаваемом элементом тока . Но ведь ток — это направленное движение электрических зарядов, поэтому можно предположить, что поле элемента тока возникает как результат наложения полей, создаваемых каждым движущимся носителем заряда q 1 (рис. 8.10.).

Рис. 8.10.

Тогда поле отдельного заряда можно вычислить, разделив индукцию поля элемента тока на число носителей dN, движущихся на участке проводника dl: = .

Итак, запишем еще раз закон Био-Савара-Лапласа:

.

Здесь I = iS, где плотность тока i = q 1× n × Vn.

Поле элемента тока перепишем ещё раз в таком виде:

.

Векторы и совпадают по направлению, это позволяет последнее уравнение записать так:

.

Здесь dN = n × Sdl — число носителей заряда на участке dl проводника.

Искомое поле отдельного движущегося заряда:

.

Магнитное поле движущегося заряда перпендикулярно плоскости, содержащей векторы и .

В рассмотренной задаче вектор индукции направлен на нас, нормально к плоскости рисунка (рис. 8.11.).

Рис. 8.11.

В заключение отметим, что полученный результат многократно проверен экспериментально и подтверждён для всех случаев, когда Vn << с. Здесь Vn — скорость направленного движения носителей заряда; с — скорость света.

Лекция 9 «Основы магнитостатики»

План лекции

1. Краткий обзор предыдущей лекции

2. Сила Лоренца

3. Теорема Гаусса и теорема о циркуляции магнитного поля. Система уравнений Максвелла электро- и магнитостатики.

4. Примеры расчёта магнитных полей.

4.1. Поле прямолинейного тока.

4.2. Поле бесконечного соленоида.

4.3. Поле тороида.

 




Поделиться с друзьями:


Дата добавления: 2014-01-04; Просмотров: 382; Нарушение авторских прав?; Мы поможем в написании вашей работы!


Нам важно ваше мнение! Был ли полезен опубликованный материал? Да | Нет



studopedia.su - Студопедия (2013 - 2024) год. Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав! Последнее добавление




Генерация страницы за: 0.008 сек.