Магнитные цепи с переменными магнитными потоками: общие сведения

В реальных цепях переменного тока помимо обычных элементов - сопротивлений, индуктивностей и ёмкостей часто встречаются и элементы с ферромагнитными сердечниками - катушки с сердечниками. Особенность цепей переменного тока с ферромагнитными элементами заключается в том, что переменные токи в обмотках и магнитные потоки в сердечниках взаимосвязаны. С одной стороны, магнитные потоки зависят от токов в обмотках, и при анализе цепей приходится в значительной мере пользоваться методами, разработанными для магнитных цепей с постоянными магнитными потоками. С другой стороны, токи в обмотках зависят от характера изменения магнитных потоков, и это весьма усложняет исследования. Учитывая эти особенности, на практике вводят различные допущения и упрощения. Например, иногда считают связь между индукцией и напряженностью магнитного поля линейной, но учитывают потери энергии в сердечниках. Иногда - наоборот, пренебрегают потерями в сердечниках, но связь между индукцией и напряженностью считают нелинейной.

В цепях с ферромагнитными элементами нельзя считать индуктивность и взаимную индуктивность постоянными, и приходится использовать непосредственную зависимость между ЭДС и магнитным потоком или потокосцеплением.

В основе индукционного действия магнитного поля лежит закон электромагнитной индукции (закон Фарадея-Максвелла). Согласно этому закону в контуре, движущемся в неизменном поле так, что его стороны

пересекают магнитные линии, или в контуре, помещенном в изменяющееся во времени магнитное поле, индуктируется ЭДС, численно равная скорости изменения во времени магнитного потока, пронизывающего этот контур:

Когда контур состоит из W витков, пронизываемых одним и тем же потоком, индуктированная в нем ЭДС

равна:

Часто различные группы витков (W₁, W₂,...) одной и той же катушки пронизываются различными потоками

Ф₁, Ф₂,...; в этом случае полная ЭДС катушки равна сумме ЭДС отдельных групп витков:

здесь .

Сумму магнитных потоков, сцепленных с каждым из витков, называют магнитным потокосцеплением. Произведения W Ф являются потокосцеплениями соответствующих групп витков.

Уравнение, определяющее величину ЭДС как скорость изменения потокосцепления замкнутого контура представляет собой математическую формулировку закона электромагнитной индукции в наиболее общем виде. Знак "-" в нем определяется выбором условно положительных направлений индуктированной ЭДС и потока, пронизывающего контур.

При возрастании магнитного потока () индуктированная ЭДС направлена противоположно выбранному положительному направлению. При убывании потока () направление ЭДС совпадает с положительным направлением. Это соотношение получило название правило Ленца.

Общее выражение для индуктированной ЭДС справедливо и для цепей со взаимной индуктивностью. Пусть Ф₂ - полный магнитный поток 2-й катушки, а Ф_M2 - его часть, пронизывающая 1-ю катушку. Тогда потокосцепление 1-й катушки будет равно

но оно относится и к току i:

получаем формулу для взаимной индуктивности:

ЭДС, наведенную магнитным полем 2-й катушки в 1-й катушке, теперь удобно определить по формуле:

Пусть витки катушки пронизывает синусоидально изменяющийся магнитный поток:

тогда, если пренебречь рассеянием поля, ЭДС, наведенная в витках катушки, определится выражением:

где - амплитудное значение ЭДС. Ее действующее значение

Это выражение часто используется на практике при расчетах различных машин переменного тока. Заметим, что ЭДС отстает по фазе от магнитного потока на угол 90.

В цепях, содержащих катушки с ферромагнитными сердечниками, возникают из-за их нелинейности несиносоидальные токи и напряжения. Часто для упрощения анализа их заменяют эквивалентными синусоидальными величинами. Амплитуда эквивалентной синусоидальной величины определяется

произведением действующего значения несиносоидальной величины на 2, а фазовый сдвиг между эквивалентными синусоидами напряжения и тока определяются из соотношения:

где параметры P, U и I относятся к несинусоидальным величинам. Переход к эквивалентным синусоидам позволяет вести анализ цепей символическим методом, а также строить векторные диаграммы на комплексной плоскости.

Дата добавления: 2014-01-05