КАТЕГОРИИ: Архитектура-(3434)Астрономия-(809)Биология-(7483)Биотехнологии-(1457)Военное дело-(14632)Высокие технологии-(1363)География-(913)Геология-(1438)Государство-(451)Демография-(1065)Дом-(47672)Журналистика и СМИ-(912)Изобретательство-(14524)Иностранные языки-(4268)Информатика-(17799)Искусство-(1338)История-(13644)Компьютеры-(11121)Косметика-(55)Кулинария-(373)Культура-(8427)Лингвистика-(374)Литература-(1642)Маркетинг-(23702)Математика-(16968)Машиностроение-(1700)Медицина-(12668)Менеджмент-(24684)Механика-(15423)Науковедение-(506)Образование-(11852)Охрана труда-(3308)Педагогика-(5571)Полиграфия-(1312)Политика-(7869)Право-(5454)Приборостроение-(1369)Программирование-(2801)Производство-(97182)Промышленность-(8706)Психология-(18388)Религия-(3217)Связь-(10668)Сельское хозяйство-(299)Социология-(6455)Спорт-(42831)Строительство-(4793)Торговля-(5050)Транспорт-(2929)Туризм-(1568)Физика-(3942)Философия-(17015)Финансы-(26596)Химия-(22929)Экология-(12095)Экономика-(9961)Электроника-(8441)Электротехника-(4623)Энергетика-(12629)Юриспруденция-(1492)Ядерная техника-(1748) |
Представление периодических функций времени в частотной области. Ряд Фурье
Основные параметры помех Помехи можно представить и описать как во временной, так и в частотных областях. Обычно не так важно точное описание формы помехи, как ее точные параметры, от которых зависит ее мешающее воздействие. Параметры помех могут быть определены для периодических помех: частота f и амплитуда x max; Для непериодической помехи важнейшие параметры следующие: скорость изменения Δ x /Δ t; Δ t − интервал времени в течении которого Δ x /Δ t = max максимальное значение помехи Δ x. Для взаимосвязанного представления этих величин с точки зрения электромагнитной совместимости используют при периодических помехах амплитудный спектр, а для импульсных спектр амплитудной плотности. Оба представления позволяют применительно к помехе: - оценить воздействие помехи на узкополосную систему; - рассчитать воздействие помехи на конкретное устройство; - выбрать параметры средств подавления помех (фильтров); - определить граничные области, например, максимального возможного или допустимого излучения помех или характеризовать границы помехоустойчивости; - определить нормы электромагнитной совместимости устройств. Важнейший параметр помехи при непериодических процессах – спектр амплитудной плотности, который может быть измерен экспериментально и сопоставлен со спектром импульсов трапецеидальной, прямоугольной или треугольной форм.
Синусоидальные или косинусоидальные помехи (гармонические процессы) могут быть представлены как во временной, так и в частотной областях непосредственно (рисунок 2.2). В частотной области помеха характеризуется угловой частотой ω и частотой колебаний .
Рисунок 2.2 - Представление синусоидальной помехи во временной и частотной областях
Несинусоидальные периодические функции — например, пилообразной или прямоугольной формы импульсы напряжения или тока выпрямителей, которые в некоторых случаях возможно описать аналитически, — могут быть представлены в частотной области опосредованно, а именно как бесконечная сумма синусоидальных и косинусоидальных колебаний, т. е. рядом Фурье. Например, можно представить себе несимметричное напряжение прямоугольной формы возникшим как наложение основного колебания u основной частоты и бесконечно многих гармонических колебаний uv с частотами nvf1. Зависимость амплитуды отдельных колебаний от частоты представляет собой дискретный линейчатый спектр (рисунок 2.3). Наименьшая встречающаяся в линейчатом спектре частота — основная частота .
Рисунок 2.3 - Периодическая несинусоидальная функция
Частоты высших гармоник являются целыми кратными этой основной частоте, например f 3 = 3 f 1. Будут ли иметь место синусоидальные, смешанные, косинусоидальные с целыми или дробными гармониками функции, зависит от того, как описывается импульс во временной области: кривой, прямой или произвольной функцией. Аналитически ряд Фурье любой функции времени может быть представлен в различных формах. Нормальная: (2.1) где (2.2) (2.3) (2.4) Коэффициенты An и Bn – амплитуды отдельных колебаний. Составляющая U0 соответствует среднему арифметическому значению функции времени (постоянная составляющая). Так как синусоидальные колебания соответствующим фазовым сдвигом могут быть представлены и как косинусоидальные, например sin(90° ± а) = cos a, вместо нормальной формы часто применяют амплитудно-фазовую форму: Амплитудно-фазовая: (2.5) где (2.6) Здесь Un = fn (nω 1) - амплитудный спектр. Величину Un (nω 1) обычно измеряют спектральным анализатором; φn = fφ (nω 1) - фазовый спектр. Фазовый спектр используется в ЭМС редко в противоположность технике регулирования, например, при рассмотрении вопросов устойчивости. Спектральные амплитуды Un измеряются в вольтах, In - в амперах и т.д.
Комплексная: Если дополнять вышеприведенные уравнения мнимой частью и заменить тригонометрические функции по формуле Эйлера cos x + j sin x = e jx экспоненциальными функциями, получаем уравнение в комплексной форме (2.7) где (2.8) где n = 0, ±1, ±2,...
Рисунок 2.4 – Амплитудный и фазовый спектры комплексного ряда Фурье
Так как левая часть (2.8) является действительной, то в правой части должны быть введены отрицательные частоты (чтобы мнимые сократились). Учет отрицательных частот приводит к двустороннему спектру (рисунок 2.4). Идентичные вещественные части обоих слагаемых за знаком суммы (для положительных и отрицательных частот (± nω 1) образуют физически измеримую амплитуду Un. Сравнение коэффициентов при косинусах в (2.2) дает
| C+n | + | C-n | = Un и C0 = U0.
Cn не идентична комплексной амплитуде переменного напряжения соответствующей частоты nω 1. В то время как при использовании последней напряжение u (t) является действительной частью вектора
u (t)=Re{ U ej ωt },
в комплексном ряде Фурье напряжение u (t) является результатом соответствующего наложения двух вращающихся в противоположные стороны комплексных векторов, действительные части которых при сложении образуют амплитуду, а мнимые части непрерывно взаимно сокращаются. При анализе ЭМС вместо двустороннего математического спектра Cn = f (± nω) чаще всего рассчитывают односторонний физический спектр 2| С+n | = f (± nω) только для положительных n, амплитуды которого отличаются на коэффициент 2 от амплитуд двустороннего спектра. Значения амплитуд одностороннего спектра измеримы, они совпадают со значениями коэффициентов косинусоидальной формы, т. е. соответствуют значительным частям векторов переменного напряжения той же частоты. Рисунок 2.5 – Линейчатые спектры двух периодических прямоугольных импульсов напряжений со скважностью (1:2)
В заключение на рисунок 2.5 показаны импульсы прямоугольной формы двух периодически изменяющихся напряжений одной и той же основной частоты, однако различной скважности, и относящиеся к ним линейчатые спектры. Из вышесказанного можно установить следующее.
Наименьшая частота f 1 является основной частотой. Ее значение связано со значением периода Т: (2.9)
Амплитуды высших гармоник появляются с одинаковым интервалом Δ f = =их частоты кратны основной частоте
fn = nf 1 (2.10)
Ряд Фурье для последовательности прямоугольных импульсов имеет вид
(2.11) Коэффициенты (спектральные амплитуды) (без постоянной составляющей) определяются
(2.12)
Дата добавления: 2014-01-05; Просмотров: 700; Нарушение авторских прав?; Мы поможем в написании вашей работы! Нам важно ваше мнение! Был ли полезен опубликованный материал? Да | Нет |