КАТЕГОРИИ: Архитектура-(3434)Астрономия-(809)Биология-(7483)Биотехнологии-(1457)Военное дело-(14632)Высокие технологии-(1363)География-(913)Геология-(1438)Государство-(451)Демография-(1065)Дом-(47672)Журналистика и СМИ-(912)Изобретательство-(14524)Иностранные языки-(4268)Информатика-(17799)Искусство-(1338)История-(13644)Компьютеры-(11121)Косметика-(55)Кулинария-(373)Культура-(8427)Лингвистика-(374)Литература-(1642)Маркетинг-(23702)Математика-(16968)Машиностроение-(1700)Медицина-(12668)Менеджмент-(24684)Механика-(15423)Науковедение-(506)Образование-(11852)Охрана труда-(3308)Педагогика-(5571)Полиграфия-(1312)Политика-(7869)Право-(5454)Приборостроение-(1369)Программирование-(2801)Производство-(97182)Промышленность-(8706)Психология-(18388)Религия-(3217)Связь-(10668)Сельское хозяйство-(299)Социология-(6455)Спорт-(42831)Строительство-(4793)Торговля-(5050)Транспорт-(2929)Туризм-(1568)Физика-(3942)Философия-(17015)Финансы-(26596)Химия-(22929)Экология-(12095)Экономика-(9961)Электроника-(8441)Электротехника-(4623)Энергетика-(12629)Юриспруденция-(1492)Ядерная техника-(1748) |
Перетворення координат Лоренца. Розглянемо дві інерціальні системи відліку: K і , яка рухається відносно K вздовж осі Oх з швидкістю (див
Розглянемо дві інерціальні системи відліку: K і , яка рухається відносно K вздовж осі Oх з швидкістю (див. рис.). Нехай в початковий момент часу , коли початки O і збігаються, випромінюється світловий імпульс. Швидкість світла в обох системах одна і та сама і дорівнює c. Тому, якщо за час t в системі K сигнал дійде до деякої точки A, пройшовши відстань , то в системі координата світлового імпульсу в момент досягнення точки А . . Оскільки , тому що система переміщається відносно до системи K, то . В результаті відлік часу має відносний характер. Ейнштейн показав, що в теорії відносності перехід від однієї інерціальної системи відліку до іншої описується перетвореннями Лоренца: , , , ; , , , ; де . Перетворення Лоренца переходять у перетворення Галілея, якщо .
5. Релятивістський закон додавання швидкостей. Відносність довжин та проміжків часу. Інтервал між подіями.
Розглянемо рух матеріальної точки в системі , яка рухається відносно системи K із швидкістю u. Якщо в системі K рух точки в кожний момент часу t визначається координатами x, y, z, а в системі в момент часу t – координатами , то , , , , , є проекціями вектора швидкості точки відносно систем K і на відповідні координатні осі. Використаємо перетворення Лоренца , , , , . Розділимо перші три рівності на четверту: , , . В результаті отримуємо формули перетворення швидкостей при переході від однієї системи відліку до іншої: , , . Аналогічно , , . Якщо матеріальна точка рухається паралельно осі Ох, то швидкість відносно системи K збігається з , а швидкість відносно – з . Тоді , . Якщо швидкості , і u малі порівняно з швидкістю c, то , . Якщо , то . Нехай . . При додаванні довільних швидкостей їх сума не може перевищити швидкості світла c у вакуумі. Нехай в системі K в точках з координатами і в моменти часу і відбуваються дві події. В системі , яка рухається відносно K з швидкістю вздовж осі Oх, цим подіям відповідають координати і в моменти часу і (рис.). Якщо події в системі K відбуваються в одній точці і є одночасними , то згідно з перетвореннями Лоренца і , тобто ці події є одночасними і такими, що просторово збігаються для довільної інерціальної системи відліку. Якщо події в системі K просторово розділені , але одночасні , то в системі , , , , , . Отже, в системі ці події, залишаючись просторово розділеними, виявляються і неодночасними. Знак різниці визначається знаком виразу , тому в різних точках системи (при різних u) різниця буде неоднаковою за величиною і за знаком. Нехай в деякій точці, яка нерухома в системі K, відбувається подія, тривалість якої . Тривалість цієї події в системі або . Отже, і тривалість події, що відбувається в деякій точці, найменша в тій інерціальній системі відліку, відносно якої ця точка нерухома. Отже, годинники, які рухаються відносно інерціальної системи відліку, йдуть повільніше від нерухомих годинників. Нехай деяке тіло (наприклад, стержень) розміщене вздовж осі , рухається разом з системою відліку і має в цій системі довжину , де і – координати початку і кінця стержня, які не змінюються з часом . Визначимо довжину стержня в системі K, відносно якої він рухається зі швидкістю u. Для цього треба виміряти координати його кінців і в системі K в один і той самий момент часу t: тобто . Отже, довжина стрижня, яка виміряна в системі, відносно якої він рухається, є меншою від довжини, виміряної в системі, відносно якої стрижень знаходиться у стані спокою. Поперечні розміри тіла не залежать від швидкості його руху і однакові у всіх інерціальних системах відліку.
6. Основний закон релятивістської динаміки. Релятивістський імпульс. Взаємозв’язок маси та енергії.
У релятивістській динаміці рівняння, що описують рух тіл під дією сил, повинні бути незалежними від вибору системи відліку, інваріантними відносно перетворень Лоренца. Перший постулат А.Ейнштейна вимагає збереження форми фундаментальних законів фізики в усіх інерціальних системах відліку. Фундаментальним є другий закон І.Ньютона. А.Ейнштейн показав, що запис другого закону І.Ньютона у формі зберігається, якщо під імпульсом розуміти вираз , де – релятивістська маса частинки, а – маса спокою частинки, тобто маса, яка виміряна в тій інерціальній системі відліку, відносно якої частинки знаходиться в стані спокою. Основний закон релятивістської динаміки: швидкість зміни імпульсу матеріальної точки дорівнює силі, що діє на цю точку, тобто . А.Ейнштейн отримав закон взаємозв’язку маси і енергії – довільна зміна маси Δm супроводжується зміною повної енергії матеріальної точки: . Звідси А.Ейнштейн дійшов до універсальної залежності між повною енергією тіла E і його масою m: . Релятивістська залежність між повною енергією й імпульсом частинки: . Якщо тіло нерухоме, то , де – енергія спокою тіла. Загальний висновок теорії відносності: простір і час органічно пов’язані між собою і утворюють єдину форму існування матерії – просторово-часову. Тільки тому просторово-часовий інтервал між двома подіями є абсолютним, в той час як просторовий і часовий проміжки між подіями відносні. 7. Границі застосовності класичної механіки.
Класична механіка дає точні результати для систем, які ми зустрічаємо в повсякденні. Але вони стають некоректними для систем, швидкість яких наближається до швидкості світла. Тоді класична механіка замінюється релятивістською механікою, або для дуже малих систем квантовою механікою.
Дата добавления: 2014-01-07; Просмотров: 569; Нарушение авторских прав?; Мы поможем в написании вашей работы! Нам важно ваше мнение! Был ли полезен опубликованный материал? Да | Нет |