Значения ширины запрещенной зоны различных химических соединений

Химическая формула вещества	Al2O3	MgO	С	Si	PbS	Sn
Ширина запрещенной зоны, эВ		6,8		1,0	0,35	0,08

При очень низких температурах любой полупроводник становится хорошим диэлектриком, т. е. между металлами и диэлектриками наблюдается принципиальное различие, а между диэлектриками и полупроводниками различие только количественное.

К основным электрическим свойствам твердых материалов относятся:

– электропроводность и электросопротивление;

– диэлектрическая проницаемость;

– диэлектрические потери;

– электрическая прочность.

Электропроводность твердых тел обусловлена коллективным направленным движением ионов или свободных электронов на большие расстояния или вакансии. С ростом температуры ионная проводимость возрастает, а электронная – снижается.

Величина электропроводности характеризуется удельной проводимостью, т. е. электропроводностью куба вещества с объемом 1 м³ [Ом^-1 м^-1]. Независимо от природы носителя заряда удельную проводимость определяют:

(74)

где n_i – число носителей зарядов; е_i, µ_i – заряд и подвижность носителя заряда (для электронов и однозарядных ионов е = 1,6×10 ¹⁹ Кл).

В большинстве твердых тел с ионной или ковалентной связью при обычных температурах подвижность ионов невелика и определяется дефектностью структуры. При высоких температурах подвижность ионов существенно возрастает.

Рассмотрим электрическую проводимость ионных кристаллов на примере хлорида натрия. Для этих кристаллов характерно наличие дефектов по Шоттки и электропроводность таких соединений обусловлена наличием катионных вакансий (рис. 55).

Рис. 55. Ионная проводимость по катионным вакансиям в кристаллах NaCl

Соседний с вакансией катион Na⁺ перемещается на место вакансии, а вакансия движется в противоположную сторону. Ионная проводимость NaCl определяется числом катионных вакансий, которое зависит от химической чистоты соединения и термической природы кристалла. При введении в кристалл гетеровалентных примесей могут возникнуть вакансии, компенсирующие избыточный заряд примесных катионов.

Например, добавление к NaCl малых количеств MnCl₂ приводит к образованию твердого раствора Na_1-2x∙Mn∙V_Na∙Cl, в котором на каждый ион Mn²⁺ приходится одна связанная с ним катионная вакансия V_Na. Такие вакансии называют примесными, а проводимость обусловленная вакансиями – примесная. При высоких температурах происходит переход примесной проводимости к собственной.

Температурная зависимость ионной проводимости определяется уравнением Аррениуса:

(75)

где Е – энергия активации электропроводности; А – постоянная Аррениуса.

Графическая зависимость, представленная на рис. 56, характеризуется наличием двух областей: область 1 – характеризует собственную проводимость; область 2 – описывает примесную проводимость.

Собственная проводимость выражается прямой линией с углом наклона:

(76)

Рис. 56. Температурная зависимость ионной проводимости NaCl

В примесной области проводимость зависит не только от концентрации примесей, но и от их подвижности:

(77)

где Е_м – энергия активации миграции катионных вакансий.

При более высоких температурах в области собственной проводимости концентрация вакансий термического происхождения превышает концентрацию примесных вакансий.

Число вакансий в этом случае зависит от температуры и подчиняется следующему уравнению:

(78)

где Е_обр – энергия образования 1 моля катионных вакансий.

В целом в области собственной проводимости электропроводность определяется следующим уравнением:

(79)

Серия параллельных прямых в области примесной проводимости соответствует проводимости при разных концентрациях примесей. Если на кривой имеется одна линия, то это свидетельствует о независимости проводимости от концентрации примесей.

Рассмотрим другой механизм проводимости, когда в кристаллической решетке преобладающими дефектами являются дефекты по Френкелю (например, кристалл AgCl).

Рис. 57. Ионная проводимость по междоузлиям в кристаллах AgCl: 1 – прямой перескок; 2 – вытеснение регулярного иона

Ионы серебра внедряются в междоузлия, образуя при этом катионные вакансии. Такие междоузельные катионные вакансии ионов Ag⁺ более подвижны, чем вакансии Na⁺. Образование таких вакансий может происходить по двум механизмам: прямой перескок (рис.57, 1) и вытеснение регулярного иона в междоузлия (рис.57, 2).

В случае наличия дефектов по Френкелю существует взаимосвязь между коэффициентом самодиффузии (D) и проводимостью, которая выражается формулой Нернста – Эйнштейна:

(80)

где z – заряд подвижных ионов; n – концентрация подвижных ионов;

f – коэффициент, зависящий от механизма миграции в виде диффузии.

Влияние примесной проводимости в этом случае отличается от предыдущего и объясняется уменьшением концентрации наиболее подвижных частиц.

Схематическая зависимость проводимости AgCl, легированного CdCl₂, представлена на рис. 58.

Рис. 58. Температурная зависимость ионной проводимости AgCl

В этом случае примесная область при низких температурах здесь также наблюдается, но ей соответствует понижение, а не повышение проводимости.

Одно и то же вещество в зависимости от содержания примесей или дефектов может иметь различную проводимость. Например, электропроводность кристаллического кремния изменяется в интервале 10³ – 10^-5 Ом^-1×м^-1, а полупроводника CdS – 10³ – 10^-12 Ом^-1×м^-1. Данный пример показывает, что при переходе веществ от одной группы к другой в периодической системе Д.И. Менделеева значения электропроводности могут перекрываться и находиться в широких пределах, поэтому классификация твердых тел по величине электропроводности не является однозначной. Разница между металлами с одной стороны и диэлектриками и полупроводниками с другой проявляется достаточно четко в ходе температурных зависимостей электропроводности.

Для полупроводников и диэлектриков эта зависимость выражается следующим образом:

(81)

т.е. электропроводность возрастает с увеличением температуры по экспоненте.

В металлах электропроводность с ростом температуры уменьшается:

(82)

Кроме температуры, электропроводность связана с концентрацией носителей зарядов. Для всех электронных проводников заряд носителей постоянен и не зависит от температуры. Для металлов с ростом температуры заряд может изменяться, концентрация остается постоянной независимо от температуры. В полупроводниках и диэлектриках концентрация носителей и их подвижность экспоненциально растут при увеличении температуры, причем вклад изменений подвижности является незначительным.

При оценке проводимости материалов часто используют величину обратную удельной проводимости – удельное электрическое сопротивление r. Зависимость его от температуры характеризуется температурным коэффициентом сопротивления ТКС (α_t), который определяется как относительное изменение удельного электросопротивления ∆r при изменении температуры на 1 К.

(83)

Вышеописанные характеристики являются определяющими при описании электрических свойств твердых материалов.

Электропроводность проводников составляет 10⁴–10⁶ Ом^-1 м^-1, они обладают электронным типом проводимости; для них выполняется закон Ома, характерны положительные значения температурного коэффициента сопротивления. С увеличением температуры их электропроводимость снижается.

Высокая электрическая проводимость в металлах объясняется классической теорией свободных электронов (теория Друде), сорвавшихся с атомных орбит (рис. 59).

Рис. 59. Электропроводность проводника

Рис. 59. Механизм электропроводности проводника

Согласно этой теории, в металлах существует так называемый «электронный газ» свободных электронов при температуре отличной от 0 К. Основываясь на этой теории и рассматривая поведение газа свободных электронов в электрическом поле можно получить выражение для определения средней скорости движения электронов в направлении поля (скорость дрейфа):

(84)

где E – энергия внешнего поля; m – масса электрона; τ – время свободного пробега электрона.

Плотность потока электронов:

(85)

Отсюда электропроводность металлов будет равна:

(86)

Вместе с тем, классическая теория Друде не может объяснить некоторое поведение металлов. Например, удельное сопротивление большинства металлов и их сплавов при понижении температуры и достижении критического значения обращается в ноль. Это явление получило название сверхпроводимости.

Электропроводность полупроводников находится в пределах 10³ – 10^-5 Ом^-1 м^-1; им присущи отрицательные значения ТКС. В зависимости от типа проводимости проводники делятся на две группы: собственные и примесные.

Собственные проводники – это чистые вещества, не содержащие примесей. В таких материалах число электронов в зоне проводимости зависит только от температуры и ширины запрещенной зоны.

При абсолютном нуле электропроводность такого полупроводника равна нулю, так как в нем нет свободных носителей зарядов.

При температуре выше нуля появляется вероятность перехода электрона из валентной зоны в зону проводимости, что приводит к образованию разорванных связей (дырок).

Примесные полупроводники – это материалы, в которых специально введена донорная или акцепторная примесь.

В донорных полупроводниках количество электронов, перешедших в зону проводимости, значительно больше количества дырок в валентной зоне (заполненная зона).

Поскольку электропроводность полупроводников, содержащих доноры, будет электронной, то основными носителями заряда являются электроны.

Рис. 60. Температурная зависимость примесной проводимости полупроводника

В полупроводнике, содержащем акцепторные примеси, электроны переходят из валентной зоны на акцепторные уровни, при этом в валентной зоне образуются свободные дырки, количество которых значительно больше, чем число свободных электронов. Дырки – основные носители зарядов, а проводимость такого полупроводника называется дырочной или акцепторной. Увеличение температуры приводит к тому, что все электроны с донорных уровней переходят в зону проводимости. Дальнейший рост температуры вызовет соответствующее увеличение концентрации носителей свободных зарядов. На температурной зависимости электронной проводимости примесного полупроводника можно выделить три области (рис. 60).

При очень низких температурах (область 1) проводимость увеличивается вследствие заполнения электронами акцепторных уровней либо перехода электронов из донорных уровней в зону проводимости – область ионизации примеси.

Область 2 – это область истощения примесей. Ей соответствует максимальная концентрация примесных носителей, которая не зависит от температуры. Собственная проводимость на этом участке не велика.

С увеличением температуры концентрация собственных носителей стремительно растет (область 3), значительно превышая концентрацию примесных носителей. Проводимость увеличивается вследствие заполнения акцепторных уровней или переходы электронов с донорных уровней в зону проводимости. Это область ионизации примеси.

Электропроводность диэлектриков, к которым относят большинство ТНиСМ, обусловлена перемещением ионов, освобождаемых под влиянием теплового движения.

При комнатной температуре у диэлектриков заброс электронов из валентной зоны в зону проводимости отсутствует, т. е. собственная проводимость минимальна, поэтому в отличие от узкозонных полупроводников собственной проводимости практически не наблюдается; при нормальных температурах проводимость в диэлектриках имеет примесный характер. Носителями зарядов могут быть как электроны, так и дырки. Если примесь имеет донорный характер, то основными носителями заряда являются электроны, а неосновными – дырки. Такой диэлектрик называется электронным или диэлектриком n-типа.

Если примесь акцепторная, то основными носителями заряда являются дырки, имеет место дырочная проводимость, а диэлектрик носит название дырочного или диэлектрик p-типа.

При приложении к диэлектрику электрического поля свободные носители начинают ускоряться, и возникает электрическая проводимость. Вследствие низкой концентрации электронов (дырок) электропроводность диэлектриков незначительна. Для различных веществ она колеблется от 10^-10 до 10^-22 Ом^-1×см^-1. Низкие значения подвижности электронов в диэлектрике связаны с тем, что электроны в этих веществах находятся в связанном состоянии, образуя квазичастицы – поляроны. Таким образом, кроме электронного механизма проводимости, в диэлектрике может существовать и поляронный механизм. Данная проводимость возникает в том случае, когда электроны и дырки сильно связаны в узлах кристаллической решетки. В некоторых диэлектриках преобладающей является ионная проводимость, в которой ток переносится положительными или отрицательными ионами.

Электропроводность диэлектриков связана с валентностью катионов. Кристаллы с одновалентными ионами обладают большей подвижностью, чем с многовалентными ионами. Наибольшее влияние химического состава на электропроводность проявляется в неорганических стеклах.

Например, кварцевое стекло обладает весьма малой удельной проводимостью. Введение в состав стекла оксидов щелочных металлов сильно увеличивает электропроводность, причем ион натрия имеет меньший радиус и оказывает большее влияние, чем ион калия.

Графическая зависимость удельного электросопротивления типичных диэлектриков от температуры представлена на рис. 61.

Рис. 61. Температурная зависимость удельного электросопротивления диэлектриков: 1 – плавленый кварц; 2 – фарфор; 3 – радиофарфор; 4 – шпинель; 5 – корундовая керамика

Из зависимостей видно, что материалы, содержащие стекловидную фазу показывают более низкое удельное электросопротивление, чем кристаллические виды керамики.

При низкой концентрации свободных носителей заряда в диэлектриках может существовать внутреннее электрическое поле, приводящее к смещению связанных зарядов и направленное навстречу внешнему полю. Такое явление носит название поляризации.

Различают следующие виды поляризации диэлектриков:

1. Электронно-упругая поляризация (a_е). Наиболее общий вид поляризации, который возникает в результате смещения электронных орбиталей атомов относительно положительного заряда. Время установления такой поляризации очень мало и составляет 10^-15–10^-17с; возникает практически мгновенно при изменении внешнего электрического поля и характерна для всех твердых тел.

2. Ионная упругая поляризация (a_i) связана со смещением положительных ионов относительно отрицательных; проявляется в ионных кристаллах и протекает медленнее предыдущей (10^-12–10^-13 с).

3. Дипольная упругая поляризация (a_d) возникает в веществах, молекулы которых имеют постоянные электрические диполи (H₂O, HCl и др.), способные удлиняться, изменять свою форму или ориентацию под действием внешнего электрического поля. Дипольная упругая поляризация сильно зависит от температуры.

4. Объемно-зарядная поляризация (a_s) характерна для материалов, не являющихся хорошими диэлектриками из-за возможной миграции носителей заряда на большие расстояния.

Все виды поляризации по своей величине можно разместить в следующий ряд a_е > a_i > a_d> a_s.

В некоторых материалах отдельные виды упругой поляризации может не наблюдаться. При низких частотах фиксируются все виды поляризации (10³ Гц); в области радиочастот (10⁶ Гц) у большинства материалов с ионной проводимостью не успевает образоваться объемный заряд. В микроволновом диапазоне частот (10⁹ Гц) диполи не успевают следовать за изменением внешнего поля, т. е. несущей становится дипольная поляризация. При частотах 10¹² Гц исчезает ионная поляризация. При более высоких частотах, вплоть до рентгеновского диапазона, остается только электронная поляризация.

В некоторых диэлектриках поляризация может возникать не только под действием внешнего поля. Возможна также вынужденная поляризация, при которой дипольный момент может возникать под действием механических напряжений – пьезополяризация; при воздействии температуры – пирополяризация; при воздействии излучения – фотополяризация. В некоторых диэлектриках поляризация может возникать вообще без каких-либо воздействий – спонтанная поляризация.

Появление поляризации в диэлектрике под действием механических напряжений называется прямым пьезоэффектом, а вещества, обладающие этим эффектом – пьезоэлектриками. Кроме прямого пьезоэффекта различают и обратный, заключающийся в том, что при приложении внешнего электрического поля кристалл сжимается либо расширяется, становясь источником колебаний.

Рассмотрим явление пьезополяризации на примере кварца.

На рис. 62, а изображена элементарная гексагональная ячейка SiO₂, в которой имеет место чередование положительных и отрицательных ионов.

В отсутствие внешних напряжений дипольный момент ячейки равен нулю. Допустим, что под действием механических напряжений элементарная ячейка растягивается (рис.62, б). Такая деформация приводит к возникновению дипольного момента:

(87)

где q – заряд ионов, – величина растяжения ячейки.

Рис. 62. Механизм возникновения пьезоэффекта в кристалле кварца: а) нормальная ячейка; б) растянутая ячейка; в) сжатая ячейка

При сжатии ячейки (рис.62, в) знак дипольного момента изменяется:

(88)

Если одноосное напряжение (например, растяжение) приложено к кристаллу кварца вдоль одной из осей симметрии второго порядка, то величина дипольного момента определяется соотношением:

(89)

где – напряжение растяжения, d – пьезоэлектрический модуль.

При этом кристалл кварца или пластина, вырезанная из него, начинает совершать вынужденные колебания, частота которых является постоянной величиной зависящей только от толщины пластины.

При толщине пластины 1 мм частота колебаний составляет 2,8 МГц, при этом резонанс не возникает.

Высокая стабильность кварцевых колебательных контуров позволяет широко использовать этот материал для получения высокочастотных фильтров, эталонов частоты, а также в часах.

Кроме кварца, пьезоэлектрическими свойствами обладают некоторые кристаллы, обозначаемые аббревиатурой КДР (калия дигидрофосфат), АДР (аммония дигидрофосфат), ЦТС (цирконаты-титанаты свинца).

Среди искусственных материалов распространение получили различные виды пьезокерамики. В общем случае пьезоэлектрические кристаллы используют как преобразователи механической энергии в электрическую, и наоборот.

Пьезоэлектрики нашли широкое применение в качестве излучателей и приемников ультразвука: звукосниматели в CD-проигрывателях, микрофоны, наушники и др.

Пироэлектрический эффект наблюдается в диэлектриках, обладающих спонтанной (самопроизвольной) поляризацией, т. е. поляризацией в отсутствии внешних воздействий. Обычно спонтанная поляризация прироэлектриков не заметна, так как электрическое поле, создаваемое ею, компенсируется полем свободных электрических зарядов, которые «натекают» на поверхность пироэлектрика из его объема и окружающего воздуха. При изменении температуры величина спонтанной поляризации изменяется, что вызывает появление электрического поля, которое можно наблюдать, пока свободные заряды не успеют его скомпенсировать.

Существование спонтанной поляризации, т. е. несовпадение центров тяжести положительных и отрицательных зарядов, обусловлено достаточно низкой симметрией кристаллов и может появляться при температуре абсолютного нуля.

При Т>0 диполи за счет теплового движения частично разупорядочиваются, что приводит к уменьшению поляризации с ростом температуры и называется первичным пироэффектом.

Вторичный (ложный) пироэффект связан с тепловым расширением диэлектрика, вызывающим изменение линейных размеров. Первый и второй пироэффекты сильно зависят от температуры.

В случае первого эффекта диполи под действием теплового движения отклоняются на некоторый средний угол Θ (рис.63), при этом поляризация изменяется на величину ΔР:

Рис. 63. Механизм возникновения первичного пироэффекта

(90)

При малых Θ отклонение пропорционально К_В×Т.

Тогда, где пирокоэффициент.

Если на изменение поляризации влияют оба пироэффекта, то изменение поляризации можно выразить следующим образом:

(92)

Пироэлектрики широко используются в технике в качестве индикаторов и приёмников излучений. Их действие основано на регистрации электрических сигналов, возникающих в пироэлектриках при изменении их температуры под действием излучения. Типичным пироэлектриком является, к примеру, турмалин, в котором при изменении температуры на 1° С возникает поле Е ~ 400 в/см.

Существует группа пироэлектриков, для которых характерно явление самопроизвольной поляризации (без приложения внешнего электрического поля), обладающих нелинейной зависимостью поляризации (Р) от напряженности поля (Н) и склонны к переполяризации.

Такие материалы называют сегнетоэлектриками, по названию сегнетовой соли NaKC₄H₄O₆×4H₂O, для кристаллов которой было открыто это явление. Главной особенностью сегнетоэлектриков является зависимость поляризации от направленности поля, имеющая вид петли гистерезиса (рис. 64).

Рис. 65. Схема образования многодоменной структуры сегнетоэлектрика

Рис. 64. Петля диэлектрического гистерезиса в сегнетоэлектрике

Существование гистерезиса связано с наличием сегнетоэлектрических доменов, так называемых объемных областей, в каждом из которых все элементарные диполи ориентированы параллельно друг другу, но направлены в противоположные стороны. Образование многодоменной структуры вместо однодоменной является энергетически выгодным и может происходить по схеме, представленной на рис. 65.

Суммарная поляризация сегнетоэлектрического кристалла представляет собой векторную сумму всех доменов. При определенной величине напряженности поля поляризация достигает насыщения (рис.64). Если после насыщения поле уменьшается до нуля, то сохраняется поляризация, называемая остаточной. Для того, чтобы эту поляризацию свести к нулю необходимо приложить внешнее поле обратного напряжения Е_С, которое называют коэрцитивной силой.

Сегнетоэлектрическое состояние наблюдается при низких температурах, т.к. тепловое движение усиливается с ростом температуры, что нарушает согласованный характер доменной структуры. Температура, при которой происходит разрушение доменной структуры, называется сегнетоэлектрической точкой Кюри (Т_к), выше которой материалы становятся несегнетоэлектриками.

Существует группа материалов, в которых при наличии спонтанной поляризации индивидуальные диполи упорядочиваются антипараллельно друг другу (рис. 66, б). Кроме этого, в переменном электрическом поле в них отсутствует петля гистерезиса. Такие материалы называют антисегнетоэлектриками.

Рис. 66. Схемы расположения доменов в сегнетоэлектрических материалах: а) сегнетоэлектрик; б) антисегнетоэлектрик; в) сегнетиэлектрик

Группа материалов, в которых антисегнетоэлектрическая структура возникает лишь в каком-то одном направлении, получила название сегнетиэлектрики. У таких материалов собственная поляризация равна нулю в направлении х и отлична от нуля в направлении z (рис. 66, в).

Сегнетоэлектрические материалы используют для изготовления конденсаторов благодаря их высокой диэлектрической проницаемости, которая особенно велика вблизи точки Кюри.

Основные диэлектрические свойства (диэлектрическая проницаемость и диэлектрические потери) на практике чаще всего определяются по поведению диэлектрика в плоском конденсаторе.

Плоский конденсатор представляет собой две плоско расположенные проводящие пластины (рис. 67), находящиеся друг от друга на расстоянии d, которое во много меньше, чем размер самих пластин. Заполнение диэлектриком пространства между пластинами повышает его емкость в раз.

Величину называют диэлектрической проницаемостью, которая является безразмерной величиной и зависит только от свойств диэлектрика. Емкость конденсатора определяется выражением:

Рис. 67. Устройство плоского конденсатора: 1 – положительная обкладка, 2 – диэлектрик, 3 – отрицательная обкладка

(93)

где Q – заряд на пластинах конденсатора, V – разность потенциалов.

Таким образом, увеличение емкости конденсатора при постоянном заряде на электродах означает, что разность потенциалов уменьшается, т. е. электрическое поле внутри конденсатора становится меньше, несмотря на то, что заряд на пластинах не изменяется.

Уменьшение напряженности поля конденсатора можно объяснить, допустив, что на первой пластине диэлектрика скапливается положительный заряд, а на второй – отрицательный. Эти заряды нейтрализуют часть полного заряда на обкладках конденсатора, что уменьшает напряженность поля в диэлектрике по сравнению с вакуумом.

Иначе говоря, диэлектрическая проницаемость – это отношение напряженности поля в вакууме к напряженности поля в диэлектрике при одном и том же расположении электродов и той же величине заряда на электродах.

В табл. 10 представлены данные по диэлектрической проницаемости некоторых диэлектриков в зависимости от значений их удельного электросопротивления.

Таблица 10

Удельное электросопротивление и относительная диэлектрическая проницаемость некоторых диэлектриков (при 20 °C, для не очень высоких частот)

Вещество (материал)	Удельное электросопротивление, ρ, Ом∙см	Диэлектрическая проницаемость, ε
Кварц	10^14–10^15	3,5–4,5
Керамика конденсаторная	10^11	10–200
Сегнетова соль	–
Слюда	10^16	5,7–7

Продолжение табл.10

Вещество (материал)	Удельное электросопротивление, ρ, Ом∙см	Диэлектрическая проницаемость, ε
Стекло	10^8–10^17	4–16
Фарфор	10^15	4,5–4,7
Янтарь	10^17–10^20	2,8
Вода дистиллированная	10^5–10^6
Воздух сухой (в слабых полях)	10^16–10^17	1,00025
Кварц	10^14–10^15	3,5–4,5

Диэлектрическими потерями называют часть энергии приложенного поля, которая превращается в диэлектрике в теплоту.

Под действием электрического поля молекулы или ионы диэлектрика ориентируются, соударяясь при этом с другими частицами. Энергия таких соударений рассеивается в объеме диэлектрика в виде теплоты.

На практике чаще всего определяют не сами потери, а тангенс угла диэлектрических потерь.

Эту величину определяют с помощью векторной диаграммы токов для конденсатора, заполненного диэлектриком с потерями.

Потери описываются углом φ между векторами напряжения и тока. Поскольку угол φ мало отличается от π/2, диэлектрические потери характеризуют тангенсом угла диэлектрических потерь tg δ, который представляет собой отношение активного тока j_a к реактивному току j_r (рис. 68).

tg δ = j_a / j_r (94)

Рис. 68. Векторная диаграмма токов

Диэлектрические потери могут происходить в диэлектрике по нескольким причинам:

1) Потери, обусловленные сквозной проводимостью.

Тангенс угла диэлектрических потерь, обусловленный электропроводностью при любой частоте (круговой) электрического поля и температуре можно выразить:

(95)

где r, – значения удельного сопротивления и относительной диэлектрической проницаемости при определенной температуре.

С повышением температуры потери проводимости увеличивается, что связано с ростом удельного электросопротивления:

(96)

При низких частотах и высоких температурах потери, обусловленные сквозной проводимостью, являются определяющими.

2) Потери, обусловленные перемещением слабо связанных частиц.

Слабо связанные частицы – это собственные ионы или группы ионов, ионы примесей, электроны дефектов и т.д. Такие частицы с ростом температуры могут переходить из одного положения в другое, под действием электрического поля может возникнуть ассиметрия в расположении их зарядов.

Непрочно закрепленный ион имеет два положения равновесия, находящиеся на расстоянии х друг от друга и разделенные потенциальным барьером u. При отсутствии электрического поля потенциальная энергия ионов одинакова, а приложение внешнего электрического поля увеличивает потенциальную энергию одного из ионов. Изменение величины потенциального барьера будет равна:

(97)

где q – заряд иона, Е – напряженность внешнего поля.

3) Потери, обусловленные резонансными колебаниями упруго связанных частиц.

Диэлектрические потери резонансного типа возникают вследствие увеличения амплитуды упругих колебаний заряженных частиц и приближения их значений к амплитуде упругих колебаний собственно частиц материала или кристалла. Диэлектрическая проницаемость в этом случае будет равна:

(98)

где n – оптический показатель преломления.

При низкой частоте колебаний электропроницаемость будет равна:

(99)

где w_р – резонансная частота колебаний, В – постоянный коэффициент.

С этими потерями связано большинство материалов в области сверхвысоких частот, что обусловлено резонансным поглощением в ИК-области.

4) Потери, обусловленные гетерогенностью диэлектрика.

Такой вид потерь наблюдается в неоднородных диэлектриках при воздействии электрического поля вследствие различия электрических свойств фаз, составляющих диэлектрик, что приводит к оседанию зарядов на границе раздела фаз. Поскольку эти заряды остаются нескомпенсированными, то напряженность электрического поля в таком диэлектрике понижается – наступает межповерхностная (объемная) поляризация.

Примером может служить конденсатор, два слоя в котором расположены параллельно – двухслойный конденсатор (рис. 69).

Рис. 69. Двухслойный конденсатор

В этом случае вводят понятие – действительной и мнимой диэлектрической проницаемости.

Действительная проницаемость:

(100)

Мнимая проницаемость:

(101)

где – проницаемость при низкой частоте, – проницаемость при высокой частоте, – время релаксации, – удельная омическая проводимость двух последовательных слоев.

Время релаксации:

(102)

Низко- и высокочастотные диэлектрические проницаемости:

(103)

(104)

Из формул следует, что время наступления процесса релаксации и его интенсивность, т. е. разность (), определяется степенью различия свойств основной среды и проводящих включений.

Электрическая прочность – это способность материалов выдерживать высокие напряжения без резкого изменения электросопротивления.

Так, например, монокристаллы NaCl способны сохранять электроизолирующие свойства даже при напряженности 10⁷ в/см. Однако, при дальнейшем подъеме напряженности происходит следующее: протекающий по изолятору ток резко возрастает, а его сопротивление резко падает (изолятор с треском пробивается миниатюрной молнией). Такое явление называется электрическим пробоем, а соответствующая максимальная величина напряженности поля, отнесенная к единице толщины образца, называется электрической прочностью.

(105)

Экспериментально подтверждено, что величина электрической прочности зависит от толщины образца и максимальное ее значение составляет 10⁹ в/см.

Известно несколько механизмов пробоя:

1. Электронный пробой обусловлен взаимодействием электронов из зоны проводимости с дефектами или неоднородностями структуры. Например, при попадании электрона в газовую полость или трещину он электрон может быть легко разогнан до высоких значений энергии, достаточных для ионизации молекул или атомов. Это дает новые электроны проводимости, которые также ускоряются полем, что приводит к появлению лавины электронов и разрушению диэлектрика.

Весь процесс от случайного попадания электронов в полость структуры до полного пробоя развивается за 100 миллионных доли секунды.

2. Тепловой (термический) пробой происходит вследствие разогрева изолятора либо за счет диэлектрических потерь, либо за счет джоулевской теплоты.

Рост температуры изолятора вызывает термическое возбуждение электронов и их переход в зону проводимости. Если скорость возрастания температуры превзойдет скорость рассеяния теплоты, то возникает лавинообразный процесс, приводящий к пробою.

3. Электронно-механический пробой является следствием механических напряжений, создаваемых сильным электрическим полем. В случае малой механической прочности под действием таких полей происходит деформация – сжатие диэлектриков. Уменьшение толщины образца обусловливает возрастание напряженности поля и дальнейшую деформацию. В результате наступает пробой либо механический (для хрупких материалов), либо электронный.

Сверхпроводимость – свойство некоторых материалов, состоящее в том, что их электрическое сопротивление скачком падает до нуля при охлаждении ниже определённой критической температуры Т_к.

Рис. 70. Температурная зависимость электросопротивления ртути

Сверхпроводимость была открыта Х. Камерлинг-Оннесом в 1911 г. (Но­белевская премия 1913 г.), который установил, что электросопротивление ртути при низких температурах (4,2 К) обращается в ноль (рис. 70). Сопротивление в чистых металлах обусловлено движением атомов и поэтому следовало бы ожидать плавного уменьшения электросопротивления до нуля с падением температуры. На самом деле исчезновение электросопротивления происходит скачком в интервале нескольких сотых долей градуса.

Критическая температура Т_к, при которой электросопротивление резко обращается в ноль, называется температурой сверхпроводящего перехода.

Такое поведение объясняется «теорией БКШ», созданной в 1957 г. и названной по первым буквам фамилий трех физиков Дж. Бардина, Л.Купера, Дж. Шриффера (Нобелевская премия 1972 г.). Сверхпроводимость в теории БКШ объясняется тем, что часть обычно отталкивающихся друг от друга свободных электронов благодаря взаимодействию с фононами (квантами колебаний кристаллической решетки) образуют связанное состояние (т. н. «куперовские пары»). Эти пары имеют целый спин и при охлаж­дении «конденсируются», образуя сверхтекучую электронную жидкость. Сверхтекучесть позволяет конденсированным куперовским парам пере­носить электрический заряд без неупругих столкновений с кристалли­ческой решеткой и оставшимися электронами.

Исходя из теории Бардина-Купера-Шриффера, температура сверхпроводящего перехода определяется по формуле:

(106)

где ϴ_D – дебаевская температура, g – постоянная, пропорциональная силе притяжения между электронами.

Сверхпроводимость обнаружена у более 25 металлических элементов, у большого числа сплавов, а также у некоторых керамических полупроводников.

Основным недостатком металлических сверхпроводников является повышенная температура сверхпроводящего перехода, которая достигается помещением материалов в жидкий гелий. Долгие годы велись работы по получению сверхпроводника с температурой, превышающей температуру кипения более доступного жидкого азота (77 К), в идеальном случае – получение сверхпроводников с Т_к=Т_комн.

Первый успех был достигнут в 1986 г. Беднорцем и Мюллером в исследовательском центре корпорации IBM – в керамических материалах с общей формулой La_2-xBa_xCuО₄ была обнаружена сверхпроводимость при необычно высокой температуре 30 К (-243°С) (Нобелевская премия 1987 г.). Эти соединения были названы высокотемпературными сверхпроводниками (ВТСП), а традиционные сверхпроводники стали именоваться низкотемпературными (НТСП). Исследовав множество близких соединений путем замены атомов лантана и бария другими, к 1993 г. ученые получили целый ряд сверхпроводящих керамических материалов на основе оксидов меди, из которых самыми высокотемпературными оказались соединения с иттрием, барием и ртутью, такие как YBa₂Cu₃O_7-х, Bi₂Sr₂Ca₂CuO_8+х, Tl₂Ba₂Ca₂CuO_8+х, Hg₂Ba₂Ca₂CuO_8+х. На сегодняшний день максимальная температура сверхпроводящего перехода в ВТСП в зависимости от давления достигает 135–160 К.

На основе сверхпроводящих материалов изготавливают сверхпроводящие магниты, кабели для передачи больших потоков энергии без потерь, логические элементы, элементы памяти компьютеров, сверхпроводящие кабели и фильтры в мобильной сети и т.д.

«Наука вовсе не трудна и не тяжела,

она, напротив, имеет свое обаяние

для каждого человеческого ума –

обаяние точности, полноты и системы»

Л.Н.Толстой

Дата добавления: 2014-01-07