Изменене энтропии в необратимых Т. Д. Процессах

Рассмотрим изменнение энтропии в изолированной системе. Данную систему мы можем рассматривать как совокупность тел покрытых жесткой оболочкой и идеальной теплоизоляцией. В случае жесткой оболочки не изменяет своего объема в следствии процессов протекающих внутри

V = const; dV = 0; L = 0, идеальная изоляция дает dQ = 0;

T₁ ¹ T₂ ; T₁ > T₂

T₂ В результате теплообмена между частями системы

T₁ ds₁ = - ; ds₂ = -

ds_сист = ds₁ + ds₂ = - = dQ( - );

ds_сист > 0 => в результате протекающих в системе, т.е. энтропия будет возрастать.

В том случае, если процессы внутри системы приближаются к обратимым, разность температур: T₁ – T₂ = dT® 0;

ds₁ = - ; ds₂ = = ; ds = dQ( - ) = dQ = dQ = dQ » 0;

Любой необратимый цикл может быть заменен из N элементарных циклов. Для каждого из N необратимых циклов можно записать, что:

< , тогда проведя преобразования рассмотренные выше < 0 т.е. для любого необратимого цикла интеграл Клаузиуса < 0.

Дата добавления: 2014-11-18