Поверхностное натяжение. Смачивание и несмачивание. Капиллярные явления

Турбулентное течение. Число Рейнольдса

Рассмотренное ранее движение является слоистым или ламинарным оно характерно для сравнительно малых скоростей. При этом течении нет вращения микрочастиц

Увеличение скорости течения вязкой жидкости вследствие неоднородности давления по поперечному сечению трубы создает завихрения, и движение становится вихревым или турбулентным. Такое движение является нестационарным.

Режим течения жидкости определяется числом Рейнольдса

,

где ν=μ/ρ – кинематическая вязкость, d – характерный линейный размер, υ – средняя по сечению скорость жидкости.

Если Re < 2000, то течение ламинарное, если Re > 2300 – турбулентное. Четкой границы не существует, и значения между 2000 и 2300 соответствуют переходу из одного режима течения в другой.

Скорость жидкости при ламинарном движении изменяется в поперечном сечении по параболическому закону, а при турбулентном она неизменна, за исключением зон вблизи стенок, где имеет место высокий градиент скорости.

На молекулу внутри жидкости действуют силы притяжения со стороны окружающих молекул.

Эти силы скомпенсированы и, поэтому, результирующая сила равна нулю. Для молекулы находящейся на поверхности сфера молекулярного действия лишь частично расположена внутри жидкости, равнодействующая всех сил не равна нулю и направлена внутрь жидкости.

Результирующие силы всех молекул поверхностного слоя оказывают на жидкость давление, называемое молекулярным или внутренним.

Молекулы жидкости, находящиеся внутри контура, притягивают молекулы образующие контур ℓ. Сумма сил притяжения, действующих на контур, ограничивающий поверхность жидкости, называется силой поверхностного натяжения.

,

где α – коэффициент поверхностного натяжения имеющий размерность Н/м.

При соприкосновении жидкости с поверхностью твердого тела ее свободная поверхность искривляется, в зависимости от сил действующих между молекулами поверхностных слоев жидкости и тела.

Угол между касательной к поверхности жидкости и твердого тела называется углом смачивания θ. Если θ < π/2, то жидкость смачивающая, а если θ > π/2, то несмачивающая (рис.8)

Рисунок 8.

Смачивание и несмачивание - понятия относительные, поскольку жидкость, смачивающая одну твердую поверхность, не смачивает другую (вода смачивает стекло, но не смачивает парафин, ртуть не смачивает стекло, но смачивает чистые поверхности металлов).

Капиллярами являются узкие щели, трубки малого диаметра (меньше 1мм), а явления изменения высоты уровня жидкости в капиллярах по отношению к уровню в широких сосудах называются капиллярными.

Рисунок 9.

В капиллярах, вследствие смачивания или несмачивания жидкостью стенок, кривизна поверхности значительна. При смачивании поверхность жидкости – мениск – имеет вогнутую форму, а при насмачивании – выпуклую. Искривленная поверхность образует дополнительное давление, направление которого либо совпадает с гидравлическим, либо направлено в противоположную сторону. Оно определяется формулой Лапласа для круглого капилляра радиусом R при полном смачивании

,

Дополнительное давление для выпуклой поверхности положительно, а для вогнутой отрицательно.

Жидкость в капилляре поднимается или опускается на такую высоту h, при которой гидростатическое давление равное ρgh уравновешивается дополнительным давлением

.

То есть

где ρ – плотность жидкости, R – радиус капилляра.

Дата добавления: 2014-12-07