КАТЕГОРИИ: Архитектура-(3434)Астрономия-(809)Биология-(7483)Биотехнологии-(1457)Военное дело-(14632)Высокие технологии-(1363)География-(913)Геология-(1438)Государство-(451)Демография-(1065)Дом-(47672)Журналистика и СМИ-(912)Изобретательство-(14524)Иностранные языки-(4268)Информатика-(17799)Искусство-(1338)История-(13644)Компьютеры-(11121)Косметика-(55)Кулинария-(373)Культура-(8427)Лингвистика-(374)Литература-(1642)Маркетинг-(23702)Математика-(16968)Машиностроение-(1700)Медицина-(12668)Менеджмент-(24684)Механика-(15423)Науковедение-(506)Образование-(11852)Охрана труда-(3308)Педагогика-(5571)Полиграфия-(1312)Политика-(7869)Право-(5454)Приборостроение-(1369)Программирование-(2801)Производство-(97182)Промышленность-(8706)Психология-(18388)Религия-(3217)Связь-(10668)Сельское хозяйство-(299)Социология-(6455)Спорт-(42831)Строительство-(4793)Торговля-(5050)Транспорт-(2929)Туризм-(1568)Физика-(3942)Философия-(17015)Финансы-(26596)Химия-(22929)Экология-(12095)Экономика-(9961)Электроника-(8441)Электротехника-(4623)Энергетика-(12629)Юриспруденция-(1492)Ядерная техника-(1748) |
Примеры решения задач 3 страница
(4) Для средней линии тороида r=1/2(R1R2)=1/4(d1+d2). Подставив это выражение r в формулу (4), найдем (5) Магнитная индукция В 0в вакууме связана с напряженностью поля соотношением B 0 = m0 H. Следовательно, (6) Подставив значения величин в выражения (5) и (6), получим: H =1,37 кА/м, B 0=1,6 мТл. Пример 18. Виток, по которому течет ток I =20 А, свободно установится в однородном магнитном поле В =16 мТл. Диаметр d витка равен 10 см. Какую работу нужно совершать, чтобы медленно повернуть виток на угол a=p/2 относительно оси, совпадающей с диаметром? Решение. При медленном повороте контура в магнитном поле индукционными токами можно пренебречь и считать ток в контуре неизменным. Работа сил поля в этом случае определяется выражением где Ф1 и Ф2 — магнитные потоки, пронизывающие контур в начальном и конечном положениях. Работа внешних сил будет равна модулю работе сил поля и противоположна ей по знаку, т. е. (1) Так как в начальном положении контур установился свободно (положение устойчивого равновесия), то момент внешних сил, действующий на контур, равен нулю. В этом положении вектор магнитного момента Рис. 17 pm контура сонаправлен с вектором В (рис. 17, а) и магнитный поток Ф1 максимален (a=0, cos a=1), т. е. Ф1 =ВS (где S — площадь контура). В конечном положении (рис. 17, б) вектор pm перпендикулярен вектору B (a=p/2, cos a=0) и магнитный поток Ф2=0. Перепишем выражение (1) с учетом сделанных замечаний: Так как площадь контура S=pd2/4. то работа Убедимся в том, что правая часть равенства дает единицу работы (Дж): Произведем вычисления: Пример 19. В однородном магнитном поле с индукцией B =0,1 Тл равномерно вращается рамка, содержащая N= 1000 витков, с частотой n= 1 c -1. Площадь S рамки равна 150 см2. Определить мгновенное значение ЭДС, соответствующее углу поворота рамки 30°.
Решение. Мгновенное значение ЭДС индукции , определяется основным уравнением электромагнитной индукции Фарадея — Максвелла: (1) Потокосцепление Y= NФ, где N — число витков, пронизываемых магнитным потоком Ф. Подставив выражение Y в формулу (1), получим (2) При вращении рамки магнитный поток Ф, пронизывающий рамку в момент времени t, изменяется по закону Ф=ВS cosw t, где В — магнитная индукция; S — площадь рамки; w— угловая частота. Подставив в формулу (2) выражение Ф и продифференцировав по времени, найдем мгновенное значение ЭДС индукции: (3) Угловая частота со связана с частотой п вращения соотношением w=2p п. Подставив выражение со в формулу (3) и заменив w t на угол a, получим (4) Убедимся в том, что правая часть полученного равенства дает единицу ЭДС (В). Учтя, что 2 p, N и sin w t — величины безразмерные и неименованные, получим Произведя вычисления по формуле (4), найдем Пример. 20. По соленоиду течет ток I =2 А. Магнитный поток Ф, пронизывающий поперечное сечение соленоида, равен 4 мкВб. Определить индуктивность L соленоида, если он имеет N=800 витков. Решение. Индуктивность L соленоида связана с потокосцеплением Y соотношением Y= LI, откуда L=Y/I. Заменив здесь потокосцепление Y его выражением через магнитный поток Ф и число витков N соленоида (Y=Ф N), получим (1) Произведя вычисления по формуле (1), получим L == 1,6 мГн. Пример 21. При скорости изменения силы тока D I /D t в соленоиде, равной 50 А/с, на его концах возникает ЭДС самоиндукции 0,08 В. Определить индуктивность L соленоида. Решение. Индуктивность соленоида связана с ЭДС самоиндукции и скоростью изменения силы тока в его обмотке соотношением *
Вынося постоянную величину L за знак приращения, получим Опустив знак минус в этом равенстве (направление ЭДС в данном случае несущественно) и выразив интересующую нас величину — индуктивность, получим
Сделав вычисления по этой формуле, найдем L =1,6 мГн. Пример 22. Обмотка соленоида состоит из одного слоя плотно прилегающих друг к другу витков медного провода диаметром d=0,2 мм. Диаметр D соленоида равен 5 см. По соленоиду течет ток I= 1 А. Определить количество электричества Q, протекающее через обмотку, если концы ее замкнуть накоротко. Толщиной изоляции пренебречь. Решение. Возможны два способа решения, 1-й способ. Количество электричества dQ, которое протекает по проводнику за время d t при силе тока I, определяется равенством (1) Полное количество электричества, протекающее через проводник за время t, будет . Сила тока в данном случае убывает экспоненциально со временем и выражается формулой Внося выражение силы тока I под знак интеграла и интегрируя от 0 до ¥ (при t®¥I®0), получим Подставим пределы интегрирования и определим количество электричества, протекающее через обмотку: (2) 2-й способ. Подставив в формулу (1) вместо силы тока I выражение ее через ЭДС индукции , и сопротивление R соленоида, т. е. Но связана со скоростью изменения потокосцепления Y по закону Фарадея —Максвелла: =- dY /d t, тогда Интегрируя, получаем (3) Потокосцепление Y пропорционально силе тока в соленоиде. Следовательно, Y1= LI 0; Y2=0, так как Y2 соответствует тому моменту, когда ток в цепи обратится в нуль. Подставив выражения Y1 и Y2 в формулу (3), получим Q=Y1/ R, или что совпадает с формулой (2). Для определения заряда, протекающего через обмотку соленоида, следует найти индуктивность L соленоида и сопротивление R обмотки соленоида, которые выражаются формулами где m0 — магнитная постоянная; N — число витков; l 1 — длина соленоида; S 1 — площадь сечения соленоида; r — удельное сопротивление провода; l —длина провода; S —площадь сечения провода; d— диаметр провода; d 1—диаметр соленоида. Подставив найденные выражения L и R в формулу (2), получим Заметим, что длина провода l может быть выражена через диаметр d 1 соленоида соотношением l=pd 1 N, где N — число витков, тогда формуле (4) можно придать вид Но l 1 /N есть диаметр провода, так как витки плотно прилегают друг к другу. Следовательно, Произведя вычисления по формуле (5), получим
Q =363 мкКл.
Пример 23. На стержень из немагнитного материала длиной l =50 см намотан в один слой провод так, что на каждый сантиметр длины стержня приходится 20 витков. Определить энергию W магнитного поля внутри соленоида, если сила тока I в обмотке равна 0,5 А. Площадь S сечения стержня равна 2 см2. Решение. Энергия магнитного поля соленоида с индуктивностью L, по обмотке которого течет ток I, выражается формулой . (1) Индуктивность соленоида в случае немагнитного сердечника зависит только от числа витков на единицу длины и от объема V сердечника: L=μ0n2V, где μ0 —магнитная постоянная. Подставив выражение индуктивности L в формулу (1), получим . Учтя, что V=lS, запишем . (2) Сделав вычисления по формуле (2), найдем W= 126 мкДж.
Пример 24. По обмотке длинного соленоида со стальным сердечником течет ток I =2А. Определить объемную плотность ω энергии магнитного поля в сердечнике, если число п витков на каждом сантиметре длины соленоида равно 7 см-1. Решение. Объемная плотность энергии магнитного поля определяется по формуле . (1) Напряженность Н магнитного поля найдем по формуле H=nl. Подставив сюда значения п (п =7 см-1=700 м-1) и I, найдем H =1400 А/м. Магнитную индукцию В определим по графику (рис. 18) зависимости В от Н. Находим, что напряженности H =1400 А/м соответствует магнитная индукция B =1,2 Тл. Произведя вычисление по формуле (1), найдем объемную плотность энергии: ω =840 Дж/м3.
Пример 25. На железный сердечник длиной l =20 см малого сечения (d< l) намотано N =200 витков. Определить магнитную проницаемость μ железа при силе тока I =0,4 А. Решение. Магнитная проницаемость μ связана с магнитной индукцией В и напряженностью Н магнитного поля соотношением B= μ0μH. (1) Эта формула не выражает линейной зависимости В от Н, так как μ является функцией Н. Поэтому для определения магнитной проницаемости обычно пользуются графиком зависимости В(Н) (см. рис. 24.1). Из формулы (1) выразим магнитную проницаемость: μ =B/(μ0H). Напряженность Н магнитного поля вычислим по формуле (катушку с малым сечением можно принять за соленоид) Н=п1, где п — число витков, приходящихся на отрезок катушки длиной 1 м. Выразив в этой формуле п через число N витков катушки и ее длину l, получим
H=(N/l)I. Подставив сюда значения N, l и I и произведя вычисления, найдем H=400 А/м. По графику находим, что напряженности Н=400 А/м соответствует магнитная индукция B =1,05 Тл. Подставив найденные значения В и Н, а также значение μ0 в формулу (2), вычислим магнитную проницаемость: μ =2,09 ∙103.
Пример 26. Колебательный контур, состоящий из воздушного конденсатора с двумя пластинами площадью S =100 см2 каждая и катушки с индуктивностью L =l мкГн, резонирует на волну длиной λ=10 м. Определить расстояние d между пластинами конденсатора. Решение. Расстояние между пластинами конденсатора можно найти из формулы электроемкости плоского конденсатора С=ε0εS/d, где ε — диэлектрическая проницаемость среды, заполняющей конденсатор, откуда d=ε0εS/C (1) Из формулы Томсона, определяющей период колебаний в электрическом контуре: , находим электроемкость . (2) Неизвестный в условии задачи период колебаний можно определить, зная длину волны λ, на которую резонирует контур. Из соотношения λ =сТ имеем Т= λ /с. Подставив выражения периода Т в формулу (2), а затем электроемкости С в формулу (1), получим . Произведя вычисления, найдем d =3,14 мм. Пример 27. Колебательный контур состоит из катушки с индуктивностью L= 1,2 мГн и конденсатора переменной электроемкости от C1 =12 пФ до С2 =80 пФ. Определить диапазон длин электромагнитных волн, которые могут вызывать резонанс в этом контуре. Активное сопротивление контура принять равным нулю. Решение. Длина λ электромагнитной волны, которая может вызвать резонанс в колебательном контуре, связана с периодом Т колебаний контура соотношением λ =сТ. (1) Период колебаний, в свою очередь, связан с индуктивностью L катушки и электроемкостью С конденсатора колебательного контура соотношением (формула Томсона) . Следовательно, . (2) Согласно условию задачи, индуктивность контура неизменна, а электроемкость контура может изменяться в пределах от C1 до C2. Этим значениям электроемкости соответствуют длины волн λ1 и λ2,, определяющие диапазон длин волн, которые могут вызвать резонанс. После вычислений по формуле (2) получим: λ1 =226м; λ2 =585 м.
Таблица вариантов
Дата добавления: 2015-03-31; Просмотров: 1607; Нарушение авторских прав?; Мы поможем в написании вашей работы! Нам важно ваше мнение! Был ли полезен опубликованный материал? Да | Нет |