КАТЕГОРИИ: Архитектура-(3434)Астрономия-(809)Биология-(7483)Биотехнологии-(1457)Военное дело-(14632)Высокие технологии-(1363)География-(913)Геология-(1438)Государство-(451)Демография-(1065)Дом-(47672)Журналистика и СМИ-(912)Изобретательство-(14524)Иностранные языки-(4268)Информатика-(17799)Искусство-(1338)История-(13644)Компьютеры-(11121)Косметика-(55)Кулинария-(373)Культура-(8427)Лингвистика-(374)Литература-(1642)Маркетинг-(23702)Математика-(16968)Машиностроение-(1700)Медицина-(12668)Менеджмент-(24684)Механика-(15423)Науковедение-(506)Образование-(11852)Охрана труда-(3308)Педагогика-(5571)Полиграфия-(1312)Политика-(7869)Право-(5454)Приборостроение-(1369)Программирование-(2801)Производство-(97182)Промышленность-(8706)Психология-(18388)Религия-(3217)Связь-(10668)Сельское хозяйство-(299)Социология-(6455)Спорт-(42831)Строительство-(4793)Торговля-(5050)Транспорт-(2929)Туризм-(1568)Физика-(3942)Философия-(17015)Финансы-(26596)Химия-(22929)Экология-(12095)Экономика-(9961)Электроника-(8441)Электротехника-(4623)Энергетика-(12629)Юриспруденция-(1492)Ядерная техника-(1748) |
Преломление света на сферических поверхностях. Тонкие линзы. Формула тонкой линзы и построение изображений предметов с помощью тонкой линзы
Вопросы: 1. Преломление (и отражение) света на сферических поверхностях. 2. Тонкие линзы. Формула тонкой линзы. 3. Построение изображений предметов с помощью тонкой линзы.
1. Преломление (и отражение) света на сферических поверхностях. Сферические преломляющие поверхности часто встречаются в практике. Они ограничивают оптические стекла (линзы) – основные детали оптических приборов. Предположим, что две прозрачные однородные среды с показателями преломления n1 и n2 разделяются сферической поверхностью с радиусом r. Введем понятие главная оптическая ось, под которой будем подразумевать прямую, проходящую через источник света (точка А1) и центр кривизны (точка С) преломляющей поверхности ВD, рис.1. Рассмотрим, как преломляются оптические лучи, падающие из источника света на поверхность раздела двух сред. Для определения значений углов и длин направленных отрезков воспользуемся следующим правилом. Расстояния будем считать
Рис.1. положительными, если они отложены от точки О в направлении распространения светового луча, и отрицательными, если они отложены в сторону, противоположную световому лучу, рис.1. Значения всех углов отсчитываются от направления оптической оси или нормали к поверхности ВD, причем углы, откладываемые по ходу часовой стрелки, считаются положительными, в обратном направлении - отрицательными. Предполагаем, что пучок лучей очень узкий и образует очень малые углы с оптической осью или нормалями к разделяющим поверхностям. Такой пучок лучей называется параксиальным. В этом случае можно приближенно заменять синусы и тангенсы значениями этих углов в радианах. Величина
D = (n2 – n1)/r, (1)
которая зависит только от коэффициентов преломления сред и радиуса поверхности их раздела, называется о птической силой поверхности. Из треугольников А1LK, KLC и KLA2 на рис.1 можно получить, что
-n1/S1 + n2/S2 = (n2 – n1)/r, (2) или -n1/S1 + n2/S2 = D. (3)
Выражение (3) - формула для сферической преломляющей поверхности. Из формулы (3) следует, что при заданных значениях D, S1 и S2 все параксиальные лучи, испускаемые точечным источником света А1, сойдутся в одной точке А2, т.е. преломляющая сферическая поверхность дает точечное (или стигматическое) изображение источника А1. Если учитывать и непараксиальные лучи, то изображение точечного источника А1 будет размытым. Формула для сферической преломляющей поверхности показывает, что при прохождении лучей через оптическую систему в обратном направлении будет сформировано изображение, в точности совпадающее с исходным источником, т.е. если бы источник света был в точке А2, то его изображение было бы в А1 (взаимность). Выражение (3) охватывает все случаи преломления лучей на сферической поверхности. Используя установленное выше правило знаков для углов и длин направленных отрезков, можно рассмотреть случаи выпуклой (r > 0) и вогнутой (r < 0) поверхности. Найдем место, где сойдутся параксиальные лучи от бесконечно удаленного источника А1, рис.2а. В этом случае учтем, что S1 = - ∞, a S2 ≡ f2, и, подставив их в формулу (3), получим значение величины f2, определяющей положение точки F2, т.е второго главного фокуса преломляющей поверхности: n2/ f2 = (n2 - n1)/r, откуда f2 = n2 /D = r n2/(n2 – n1). (4) Определим положение первого главного фокуса F1, поместив источник света А1 на расстоянии S2 = + ∞, т.е справа от поверхности BD, рис.2б. Для f1 = S1 при S2 = ∞ получим f1 = - r n1/(n2 – n1). (5)
Используя формулы (4) и (5), определим отношение главных фокусных расстояний: f2 / f1 = - n2 / n1.
Рис.2.
Преобразуем формулу для сферической преломляющей поверхности (3), введя в нее значения главных фокусных расстояний. Разделим ее левую и правую части на значение оптической силы D преломляющей поверхности (1) и учтем соотношения (4) и (5):
r n2/ S2(n2 – n1) - r n1/ S1(n2 – n1) = 1 → f2/S2 + f1/S1 = 1. (6)
Из формул (4-6) для преломления света на сферической поверхности можно получить формулу для отражения света в сферическом зеркале, если в этих соотношениях положить n2 = – n1 (так как углы меняют знак), тогда получим f2 = f1 = r/2 (7)
и 1/S1 + 1/S2 = 2/r. (8)
Дата добавления: 2014-01-03; Просмотров: 3485; Нарушение авторских прав?; Мы поможем в написании вашей работы! Нам важно ваше мнение! Был ли полезен опубликованный материал? Да | Нет |