Колебания и волны. Тема 18. Свободные гармонические колебания

Тема 18. Свободные гармонические колебания

Движения, обладающие той или иной степенью повторяемости, называются колебаниями.

Если значения физических величин, изменяющихся в процессе движения, повторяются через равные промежутки времени, то такое движение называется периодическим (движение планет вокруг Солнца, движение поршня в цилиндре двигателя внутреннего сгорания и др.). Колебательную систему вне зависимости от ее физической природы называют осциллятором. Примером осциллятора может служить колеблющийся груз, подвешенный на пружине или нити.

Полным колебанием называют один законченный цикл колебательного движения, после которого оно повторяется в том же порядке.

По способу возбуждения колебания делят на:

· свободные (собственные), происходящие в представленной самой себе системе около положения равновесия после какого-либо первоначального воздействия;

· вынужденные, происходящие при периодическом внешнем воздействии;

· параметрические, происходящие при изменении какого-либо параметра колебательной системы;

· автоколебания, происходящие в системах, самостоятельно регулирующих поступление внешних воздействий.

Любое колебательное движение характеризуется амплитудой А — максимальным отклонением колеблющейся точки от положения равновесия.

Колебания точки, происходящие с постоянной амплитудой, называют незатухающими, а колебания с постепенно уменьшающейся амплитудой – затухающими.

Время, в течение которого совершается полное колебание, называют периодом (Т).

Частотой периодических колебаний называют число полных колебаний, совершаемых за единицу времени. Единица частоты колебаний — герц (Гц). Герц – это частота колебаний, период которых равен 1 с: 1 Гц = 1 с ^–1.

Циклической или круговой частотой периодических колебаний называется число полных колебаний, совершаемых за время 2p с: . []=рад/с.

Если положение тела в любой момент времени может быть описано единственным параметром, то тело имеет одну степень свободы. Такое колеблющееся тело называют одномерным осциллятором.

Несмотря на большое разнообразие колебательных процессов, все они совершаются по некоторым общим закономерностям и могут быть сведены к совокупности простейших периодических колебаний, называемых гармоническими. Гармонические – это колебания, которые описываются периодическим законом: (1)

где – периодически изменяющаяся величина (смещение, скорость, сила и т.д.), А – амплитуда.

Система, закон движения которой имеет вид (1), называется одномерным (линейным) классическим гармоническим осциллятором или сокращенно гармоническим осциллятором.

Аргумент синуса или косинуса называется фазой колебаний. Фаза колебания определяет смещение в момент времени t. Начальная фаза определяет смещение тела в момент начала отсчета времени.

Фаза колебаний представляет собой угловую меру времени, прошедшего от начала колебаний.

Рассмотрим смещение x колеблющегося тела относительно положения равновесия (, рис.21.2, а). Уравнение гармонического колебания:

Первая производная от по времени дает выражение для скорости движения тела: ; (2)

Скорость достигает своего максимального значения в момент времени, когда =1: . Смещение же точки в этот момент рано нулю =0 (рис. 21.2, б).

Ускорение изменяется со временем также по гармоническому закону:

, (3)

где – максимальное значение ускорения. Знак минус означает, что ускорение направлено в сторону, противоположную смещению, т.е. ускорение и смещение изменяются в противофазе (рис. 21.2, в). Из рис. 21.2. видно, что скорость достигает максимального значения, когда колеблющаяся точка проходит положение равновесия. В этот момент смещение и ускорение равны нулю.

Свободными (собственными) называются колебания, которые происходят в отсутствие переменных внешних воздействий на колебательную систему. Они возникают вследствие какого-либо начального отклонения этой системы от состояния ее устойчивого равновесия. Для того, чтобы тело совершало гармоническое колебательное движение, на него должна действовать сила, всегда направленная к положению равновесия, а по величине – прямо пропорциональная смещению от этого положения. Силы, направленные к положению равновесия, называются возвращающими.

Рассмотрим свободные колебания, происходящие в системе с одной степенью свободы. Пусть тело массой т укреплено на пружине, упругость которой k (пружинный маятник, рис.22.1). В отсутствие сил трения на тело, выведенное из положения равновесия, действует упругая сила пружины F= –kx. Тогда по второму закону динамики имеем: или . (1)

Если ввести обозначение, то уравнение (1) можно переписать в следующем виде: (2)

Это и есть дифференциальное уравнение свободных колебаний с одной степенью свободы. Его решением является функция вида . Величина является циклической частотой колебаний. Период колебаний пружинного маятника: (3).

Физический маятник. Его образует твердое тело, подвешенное в поле тяжести на закрепленной горизонтальной оси. Возвращающим моментом является момент силы тяжести , где – расстояние от оси до центра тяжести тела. При малых значениях , тогда возвращающий момент: .

В соответствии с основным законом динамики вращения: , где J – момент инерции маятника относительно оси, e – угловое ускорение.

Так как , то . Приравнивая два момента для одного тела, находим:

; , (4)

где – приведенная длина физического маятника.

Математический маятник. Это модель, в которой вся масса сосредоточена в материальной точке, колеблющейся на невесомой и недеформируемой нити (рис.22.3).

При отклонении материальной точки от положения равновесия на малый угол a, такой, чтобы выполнялось условие , на тело будет действовать возвращающая сила . Знак минус указывает, что сила направлена в сторону, противоположную смещению. Так как , то сила равна . Сила пропорциональна смещению, следовательно, под действием этой силы материальная точка будет совершать гармонические колебания. Обозначим , где , имеем: или . Отсюда период колебаний математического маятника: .

Дата добавления: 2013-12-12