КАТЕГОРИИ: Архитектура-(3434)Астрономия-(809)Биология-(7483)Биотехнологии-(1457)Военное дело-(14632)Высокие технологии-(1363)География-(913)Геология-(1438)Государство-(451)Демография-(1065)Дом-(47672)Журналистика и СМИ-(912)Изобретательство-(14524)Иностранные языки-(4268)Информатика-(17799)Искусство-(1338)История-(13644)Компьютеры-(11121)Косметика-(55)Кулинария-(373)Культура-(8427)Лингвистика-(374)Литература-(1642)Маркетинг-(23702)Математика-(16968)Машиностроение-(1700)Медицина-(12668)Менеджмент-(24684)Механика-(15423)Науковедение-(506)Образование-(11852)Охрана труда-(3308)Педагогика-(5571)Полиграфия-(1312)Политика-(7869)Право-(5454)Приборостроение-(1369)Программирование-(2801)Производство-(97182)Промышленность-(8706)Психология-(18388)Религия-(3217)Связь-(10668)Сельское хозяйство-(299)Социология-(6455)Спорт-(42831)Строительство-(4793)Торговля-(5050)Транспорт-(2929)Туризм-(1568)Физика-(3942)Философия-(17015)Финансы-(26596)Химия-(22929)Экология-(12095)Экономика-(9961)Электроника-(8441)Электротехника-(4623)Энергетика-(12629)Юриспруденция-(1492)Ядерная техника-(1748) |
Стационарные ФРЭ в атомарном газе
Выведенные уравнения (11.9) и (11.10) для ФРЭ не допускают общего решения. Поэтому, прежде всего, будем считать плазму стационарной и найдем ФРЭ для случая стационарного газового разряда в разряженном, слабоионизованном, атомарном газе. Температуру газа будем считать достаточно низкой, чтобы неупругие процессы оказывали малое влияние на формирование ФРЭ, тогда членом в уравнении (11.36) можно пренебречь. Проинтегрируем это выражение. Очевидно, что поток в квадратных скобках в этом случае равен константе, которая равна нулю вследствие требования равенства потока нулю при . Отсюда получаем дифференциальное уравнение для , которое легко интегрируется: ; (11.39) ; (11.40) . (11.41) Дальнейшее решение возможно только после конкретизации зависимости . Если считать, что частота не зависит от , то в результате интегрирования получаем максвелловскую ФР: , (11.42) где использовано выражение для средней энергии электронов в виде . (11.43) Часто, однако, встречается другой случай, когда транспортное сечение приблизительно постоянно. В этом случае и постоянной можно приближенно считать длину свободного пробега . Интегрирование тогда дает ; (11.44) . (11.45) Такую функцию называют распределением Маргенау, которое в постоянном поле переходит в распределение Дрюйвестейна: . (11.45)
Стационарные функции распределения по энергиям Максвелла и Дрюйвестейна при одинаковой средней энергии (в относительных единицах) Функция распределения Дрюйвестейна гораздо быстрее спадает в области больших энергий. Это значит, что при равной средней энергии процессы с большим порогом протекают быстрее при максвелловской ФР, чем при дрюйвестейновской. В общем случае является сложной функцией от скорости, поэтому решение уравнения нужно искать численно, используя экспериментально найденную зависимость . В научной литературе можно найти много примеров подобных расчетов.
Дата добавления: 2014-01-04; Просмотров: 402; Нарушение авторских прав?; Мы поможем в написании вашей работы! Нам важно ваше мнение! Был ли полезен опубликованный материал? Да | Нет |