Студопедия

КАТЕГОРИИ:


Архитектура-(3434)Астрономия-(809)Биология-(7483)Биотехнологии-(1457)Военное дело-(14632)Высокие технологии-(1363)География-(913)Геология-(1438)Государство-(451)Демография-(1065)Дом-(47672)Журналистика и СМИ-(912)Изобретательство-(14524)Иностранные языки-(4268)Информатика-(17799)Искусство-(1338)История-(13644)Компьютеры-(11121)Косметика-(55)Кулинария-(373)Культура-(8427)Лингвистика-(374)Литература-(1642)Маркетинг-(23702)Математика-(16968)Машиностроение-(1700)Медицина-(12668)Менеджмент-(24684)Механика-(15423)Науковедение-(506)Образование-(11852)Охрана труда-(3308)Педагогика-(5571)Полиграфия-(1312)Политика-(7869)Право-(5454)Приборостроение-(1369)Программирование-(2801)Производство-(97182)Промышленность-(8706)Психология-(18388)Религия-(3217)Связь-(10668)Сельское хозяйство-(299)Социология-(6455)Спорт-(42831)Строительство-(4793)Торговля-(5050)Транспорт-(2929)Туризм-(1568)Физика-(3942)Философия-(17015)Финансы-(26596)Химия-(22929)Экология-(12095)Экономика-(9961)Электроника-(8441)Электротехника-(4623)Энергетика-(12629)Юриспруденция-(1492)Ядерная техника-(1748)

Замедление нейтронов




Рассмотрим процесс замедления нейтронов. Для простоты в качестве замедляющей среды будем использовать водород (вода). Связь между энергией первичного нейтрона Е0 и его импульса Р0, с энергией протона отдачи Ер и энергией рассеянного на ядре атома среды нейтрона Еn легко найти из законов сохранения энергии и импульса.

(6.5)

Из эксперимента известно, что дифференциальное сечение рассеяния нейтронов на протонах вплоть до энергий 25 МэВ изотропно, т.е. . Откуда следует, что в энергетическом распределении (спектре) рассеянных нейтронов с начальной энергией Е0 все энергии равновероятны от 0 до Е0.

После второго соударения в интервал dE’ будут давать вклад нейтроны с энергией E>E’. Вероятность однократно рассеянного нейтрона иметь энергию в интервале от 0 до Е0 равна 1, т. е.

.

Так как f1(E) не зависит от энергии, то f1(E)=1/E0.

Спектры нейтронов, испытавших два акта рассеяния будут

.

Чтобы получить распределение после третьего столкновения, рассмотрим зависимость f2(E), предварительно разбив её на узкие полоски шириной dE’ с энергией E’. Число нейтронов в такой полоске будет . После третьего столкновения вклад в область dE’ будут давать нейтроны с энергией E³E’ и доля этого вклада будет dN2(E)/E. Тогда суммарный вклад будет определяться интегралом:

dN3(E)=f3(E)dE=. Откуда . После четвёртого столкновения, используя те же соображения, получаем: .

После n-го столкновения .

Величина - называется летаргией нейтронов.

Какова средняя энергия нейтронов после n-го столкновения: . Найдём среднее число соударений необходимых для замедления нейтронов от энергии Е0 до некоторой заданной энергии Е.

(6.6)

Для примера сосчитаем среднее число соударений, необходимых для замедления нейтронов с энергией 1 МэВ до тепловой точки ЕТ =0,025эВ для чистой водородной среды

Если среда состоит из атомов более тяжёлых, чем атом водорода, то среднее число соударений, приводящее к замедлению нейтрона от энергии Е0 до заданной энергии Е определяется несколько более сложным выражением:

,

где x - среднелогарифмичекая потеря энергии при одном соударении.

Пример:





Поделиться с друзьями:


Дата добавления: 2014-01-14; Просмотров: 471; Нарушение авторских прав?; Мы поможем в написании вашей работы!


Нам важно ваше мнение! Был ли полезен опубликованный материал? Да | Нет



studopedia.su - Студопедия (2013 - 2024) год. Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав! Последнее добавление




Генерация страницы за: 0.013 сек.