Итог лекции 3

Диаграмма направленности излучающего диполя

Зависимость интенсивности излучения от угла ψ наглядно можно показать

на диаграмме направленности (рис.3.6).

В случае излучения диполя

Рис.3.6.

1. Волновое уравнение «Y»-волны:

.

Фазовая скорость электромагнитной волны:

2. Вектор Пойнтинга:

Интенсивность волны:

.

3, Мощность излучения диполя:

.

Лекция 4 «Интерференция волн»

План лекции.

1.Суперпозиция двух сферических гармонических волн.

2.Особенности суперпозиции световых волн. Когерентность.

3.Итоги лекции 4.

Волновой процесс — это распространение в пространстве некоторого сигнала. Это может быть изменяющееся давление, плотность, температура или какая либо другая скалярная величина в скалярной волне. В векторной волне меняются в пространстве и во времени векторные величины: например, напряженность электрического и магнитного полей в электромагнитной волне.

Что происходит при наложении двух (или нескольких) волн, излучаемых разными источниками?

Как меняются, скажем, давление воздуха ∆ Р, если звуковые волны излучаются двумя не очень мощными источниками звука?

Опыт свидетельствует о том, что изменение давления в любой момент времени

Δ P = Δ P ₁ + Δ P ₂

В случае наложения векторных, например, электромагнитных волн, как следует из опыта, напряженность результирующего электрического поля равна векторной сумме напряженностей, складываемых полей:

Эти экспериментальные выводы обобщены в принципе суперпозиции волн:

при наложении волн, они не искажают друг друга и их суммарное действие равно алгебраической или векторной сумме тех изменений, которые возникли бы при распространении каждой из волн в отдельности.

Принцип суперпозиции справедлив при сложении волн «не слишком большой» интенсивности. Это означает, что волны не должны менять физических свойств среды. В этом случае среда называется линейной. В нелинейных средах принцип суперпозиции волн нарушается.

Особый интерес представляют результаты сложения гармонических волн одинаковой частоты.

Дата добавления: 2014-01-15