Зависимость переходного затухания от длины линии и частоты

Для электрически длинной линии:

; (4.72)

; (4.73)

; (4.74)

; (4.75)

b = 2p/l; (4.76)

e = l/4; (4.77)

cos(2×2lp/4l) – j sin p; (4.78)

>1. (4.79)

Т.е. переходное затухание передачи на ближнем конце А₀ в этом случае уменьшается.

e = l/2×(2×l/4); (7.80)

; (4.81)

cos 2p – j sin 2p;

тогда получаем . (4.82)

Логарифм будет отрицательным, следовательно, затухание на ближнем конце увеличится.

Если длина линии окажется кратной нечетному числу четверок волны:

, то А₀ будет уменьшаться; (4.83)

, то А₀ будет уменьшаться. (4.84)

Затухание в зависимости от длины линии носит волнообразный характер.

; (4.85)

. (4.86)

Рисунок 4.14

На данном графике l – const.

; (4.87)

Рисунок 4.15

; (4.88)

; (4.89)

. (4.90)

С ростом частоты переходное затухание на ближнем конце уменьшается по волнообразному закону. Рассчитывая защищенность линии, мы должны это делать на критических частотах. На этих частотах влияние сильно возрастает, т.к. переходное затухание уменьшается. И большая доля энергии будет передаваться из одной линии в другую. Волнообразный характер изменения А₀ объясняется тем, что токи, наводимые из одной цепи в другую проходят разные пути.

Разобьем на участки и соответствующие токи I₁, I₂, I₃, и др.

Эти токи проходят разные пути, т.е. у них разные фазы и в какой-то точке фазы совпадут.

Рисунок 4.16

. (4.91)

Дата добавления: 2014-01-15