КАТЕГОРИИ: Архитектура-(3434)Астрономия-(809)Биология-(7483)Биотехнологии-(1457)Военное дело-(14632)Высокие технологии-(1363)География-(913)Геология-(1438)Государство-(451)Демография-(1065)Дом-(47672)Журналистика и СМИ-(912)Изобретательство-(14524)Иностранные языки-(4268)Информатика-(17799)Искусство-(1338)История-(13644)Компьютеры-(11121)Косметика-(55)Кулинария-(373)Культура-(8427)Лингвистика-(374)Литература-(1642)Маркетинг-(23702)Математика-(16968)Машиностроение-(1700)Медицина-(12668)Менеджмент-(24684)Механика-(15423)Науковедение-(506)Образование-(11852)Охрана труда-(3308)Педагогика-(5571)Полиграфия-(1312)Политика-(7869)Право-(5454)Приборостроение-(1369)Программирование-(2801)Производство-(97182)Промышленность-(8706)Психология-(18388)Религия-(3217)Связь-(10668)Сельское хозяйство-(299)Социология-(6455)Спорт-(42831)Строительство-(4793)Торговля-(5050)Транспорт-(2929)Туризм-(1568)Физика-(3942)Философия-(17015)Финансы-(26596)Химия-(22929)Экология-(12095)Экономика-(9961)Электроника-(8441)Электротехника-(4623)Энергетика-(12629)Юриспруденция-(1492)Ядерная техника-(1748) |
Лекция №4 альфа-излучение
Альфа-излучение – это корпускулярное ионизирующее излучение, состоящее из альфа-частиц. Альфа-частица (α-частица) представляет собой ядро атома гелия‑4 (2Не4). Ядро атома гелия имеет двойной положительный заряд и четыре единицы массы. Масса α-частицы равна 4,002777 а.е.м. Скорость движения α-частиц порядка 109 см/сек. Эти частицы возникают при радиоактивном распаде ядер некоторых элементов или при ядерных реакциях. Известно более двухсот альфа - активных ядер. Альфа-распад характерен для тяжелых и редкоземельных элементов. Самым легким из альфа-активных ядер является изотоп церий-142. Примерами источников альфа-частиц могут служить альфа-распад изотопов плутония-239 и самария-147: 94Pu239 ® 92U235 + 2He4 62Sm147 ® 60Nd143 + 2He4. Спектр энергий альфа-частиц, образованных при распаде какого-либо определенного изотопа дискретный (состоящий из одной или нескольких линий). Наличие в спектре нескольких линий объясняется тем, что при альфа-распаде иногда образуются возбужденные ядра, которые переходят в основное состояние, испуская гамма-кванты. В этом случае энергия распада делится между альфа-частицей и гамма-квантом. Например, при альфа -распаде ядра Th228 72% испускаемых альфа-частиц имеют энергию 5,42 МэВ, а 28% альфа-частиц – 5,34 МэВ. Это значит, что в 28% случаев часть энергии (0,08 МэВ) уносится гамма-квантом (квантовый выход такого распада равен 28%). Спектр альфа-излучения Th228 приведен на рис. 1.
Рисунок1 - Спектр альфа-излучения тория-228
Периоды полураспада альфа-активных ядер варьируются в очень широких пределах от 1 мкс (изотоп 86Rn215) до 1,4·1017 лет (изотоп 82Pb204). Энергия альфа-частиц, испускаемых тяжелыми радионуклидами (А>200), лежит, как правило, в диапазоне 4...9 МэВ. Для редкоземельных элементов (А=140...160) этот диапазон составляет 2...4,5 МэВ. Энергии испускаемых альфа-частиц для некоторых тяжелых радионуклидов приведены в таблице1.
Таблица 1 - Характеристики некоторых альфа - излучателей
При прохождении альфа-частиц через вещество их энергия расходуется, в основном, на ионизацию и возбуждение атомов среды. Потери энергии за счет торможения пренебрежимо малы из-за большой массы альфа-частиц. Одним из наиболее характерных свойств α-частиц является наличие у них определенного пробега. На практике часто нужно знать величину пробега частиц в веществе. Для альфа-частиц длина пробега обычно определяется по эмпирическим формулам. Средний линейный пробег в воздухе (Rв) можно вычислить по формулам:
где Ea- энергия альфа-частиц, МэВ. Как видно из формул длина пробега альфа-частиц даже в таком неплотном веществе как воздух составляет считанные сантиметры (для диапазона энергий 2...9 МэВ). В других веществах пробег альфа-частиц может быть определен с учетом пробега в воздухе по формуле (3): где Rв – длина пробега в воздухе, см; А – атомный вес вещества. В таблице 2 приведены экспериментальные данные по пробегу альфа-частиц в различных веществах.
Таблица 2 - Пробег альфа-частиц в различных веществах, мкм
α-Частицы с одинаковой энергией (моноэнергетические) в поглотителе проходят практически одно и то же расстояние, т.е. число α-частиц почти на всем пути пробега постоянно и резко падает до нуля в конце пробега. Пробег α-частиц практически прямолинеен из-за их большой массы, которая препятствует отклонению α-частицы от прямолинейного пути под действием электрических сил атома. Установлено, что разброс частиц по длине пробега относительно некоторого среднего значения Ro составляет всего 1...2% (рис.2).
Рисунок 2 - Разброс альфа-частиц по длине пробега в веществе Ионизирующую способность излучения можно охарактеризовать линейной плотностью ионизации d. Она представляет собой отношение числа пар ионов DN, образуемых заряженной частицей к длине пройденного ею пути Dl. Полная ионизация для α-частиц составляет несколько сот тысяч пар ионов. Чем больше энергия α-частицы, тем больше ее пробег и больше образованных пар ионов. Линейная плотность ионизации также зависит от энергии α-частицы, но зависимость обратная — чем меньше энергия частицы, а следовательно и скорость, тем больше вероятность взаимодействия ее с орбитальными электронами. Линейная плотность ионизации воздуха вдоль пробега α-частицы показана на рисунке 3.
Рисунок 3 -Линейная плотность ионизации воздуха вдоль пробега α-частицы. Из рисунка видно, что линейная плотность ионизации распределяется неравномерно, возрастает к концу пути, а затем резко падает до нуля. Например, α-частица с энергией 4,8 МэВ в воздухе вначале пути образует 2·104 пар ионов/см, а в конце пути 6·104 пар ионов/см. Увеличение плотности ионизации в конце пути с последующим резким уменьшением до нуля объясняется тем, что α-частица, испытывая торможение, по мере движения в веществе теряет свою скорость; следовательно, увеличиваются время прохождения ее через атом в конце пути и, соответственно, вероятность передачи электрону энергии, достаточной для его вырывания из атома. Когда же скорость α-частицы становится сравнимой со скоростью движения атомов вещества, то α-частица захватывает и удерживает сначала один, а затем и второй электрон и превращается в атом гелия — ионизация прекращается.
Несмотря на высокие значения энергий α-частиц, их проникающая способность и пробег крайне малы, например в воздухе 4·10 см, а в мягких тканях человека, в жидких и твердых веществах будет составлять несколько микрон. Максимальный пробег α-частиц в воздухе при изменении энергии от 1 до 10 МэВ меняется от 0,52 до 10,5 см и при Еα = 5 МэВ составляет 3.52 см, а в биологической ткани меняется от 7,2· 10-1 до 1,2· 10-2 см, при Еα = 5 МэВ Rmax = 4,4· 10-3 см.
Дата добавления: 2014-01-20; Просмотров: 4795; Нарушение авторских прав?; Мы поможем в написании вашей работы! Нам важно ваше мнение! Был ли полезен опубликованный материал? Да | Нет |