ЧЛМТЭлектромагниты постоянного тока

ВОЛ.Магнитная проводимость воздушных зазоров.

Для прямоугольных и круглых полюсов при малом зазоре δ поле приближенно можно считать равномерным и магнитную проводимость легко определить по формуле

G _м = μ₀S/δ

S — сечение потока в зазоре; δ(l)—длина зазора; μ_{0 –} магнитная проницаемость.

При больших рабочих зазорах у краев полюсов возникает дополнительный поток, называемый потоком выпучивания. В результате при данном значении разности магнитных потенциалов полный поток из полюса увеличивается. Магнитная проводимость, равная отношению потока к разности магнитных потенциалов, возрастает по сравнению с G _м , не учитывающей поток выпучивания.

Расчёт проводимости с учетом выпучивания связан с большими трудностями ввиду сложности картины магнитного поля. Для расчета используются три основных метода:

1) по эмпирическим формулам.

2) реальное поле разбивают на простые геометрические фигуры, для которых существуют расчётные формулы.

3) графическим путём

РИС_зависимость нарастания тока в катушке при включении эл магнита постоянного тока.

Энергия, сообщенная электромагниту, равна энергии, поступившей из сети, за вычетом потерь в катушке я магнитопроводе.

При установившемся режиме. вся поступающая из сети энергия расходуется на потери в катушке.

Потокосцеплений - егозначение является сложной функцией тока. Зависимость представлена на рис. 8-3. Она учитывает нелинейность кривой намагничивания для стали и зависит от тока, материала и размеров магнитопровода и воздушного зазора. Запасенная в электромагните энергия на графике пропорциональна площади, ограниченной кривой и осью ординат (заштрихованная площадь).

При включении притягивающего электромагнита якорь переместится и приблизится к сердечнику, зазор уменьшится. Согласно закону сохранения энергии, энергия, пропорциональная площади, пошла на механическую работу перемещения якоря.

Дата добавления: 2014-01-20