Теплоотдача при конденсации пара

Основная особенность процесса – тепло подводится и отводится при постоянной температуре.

Теплоотдача при конденсации насыщенных паров представляет собой одновременный перенос теплоты (определяемой теплотой парообразования) и массы (определяемой количеством сконденсированного пара).

Молекулы пара переносятся к охлаждаемой стенке вихрями турбулентного потока, конденсируются, и при этом происходит резкое уменьшение его объема, таким образом, возникает собственное поступательное движение к стенке. Образовавшийся конденсат стекает по стенке, а к стенке подходит собственный пар. Перенос теплоты и основной массы пара к стенке идет настолько быстро, что степень турбулизации потока не оказывает существенного влияния на процесс и не учитывается в расчетах.

На хорошо смачиваемых поверхностях возникает жидкая пленка конденсата, на не смачиваемой (плохо смачиваемой) поверхности образуются капли. При капельной конденсации коэффициент теплоотдачи в несколько раз выше, чем при пленочной конденсации. Однако организация капельной конденсации дороже пленочной. Поэтому на практике используется пленочная конденсация. При пленочной конденсации пара термическое сопротивление сосредоточено в пленке конденсата.

Определение коэффициента теплоотдачи сводится к определению толщины пленки конденсата, которую можно получить из критериальных уравнений (приведены в специальной литературе).

Теплоотдача при конденсации паров зависит от скорости и направления течения паров, от состояния поверхности конденсации, от состава паров и их перегрева.

- увеличивается, если поток уменьшает , и наоборот. Шероховатость увеличивает и уменьшает .

Конденсация паровых смесей. При конденсации паровой смеси ее состав меняется, что вызывает изменение температуры конденсации, равного, в конечном счете температуре конденсации самого низкокипящего компонента смеси. Таким образом, процесс конденсации паровой смеси протекает при переменной разности температур, значение которой зависит не только о физико-химических свойств смеси, но и от структуры потока охлаждающей жидкости и паровой смеси.

Конденсация парогазовой смеси. При наличии в паре даже небольших примесей воздуха или других неконденсирующихся газов резко уменьшается. Содержание в водяном паре 1% воздуха уменьшает на 60%, 3% воздуха – на 80%.

Инертные газы скапливаются у поверхности пленки, возникает дополнительное термическое сопротивление.

4.1.5.2 Теплоотдача при кипении жидкостей.

Этот вид теплоотдачи отличается высокой интенсивностью и часто встречается в химической технологии – выпаривание, перегонка жидкостей, испарители…

Для возникновения кипения необходимо наличие центров парообразования и выполнение условия .

Различают кипение на поверхности нагрева и кипение в объеме жидкости. Кипение на поверхности – обусловлено подводом теплоты к жидкости от соприкасающейся с ней поверхностью. Кипение в объеме жидкости обусловлено наличием внутренних источников теплоты, или значительного перегрева жидкости, возникающего, например, при внезапном снижении давления (ниже равновесного).

Рассмотрим кипение на поверхности:

Для передачи теплоты от стенки к кипящей жидкости необходим перегрев стенки относительно температуры насыщения .

В области АВ перегрев мал, мало активных центров парообразования, теплообмен определяется законами свободной конвекции около стенки,.

ВС – перегрева больше, больше центров парообразования, - резко возрастает. Происходит турбулизация пограничного слоя около стенки (рис.4.9)

Пузыри, поднимаясь и увеличиваясь в объеме, увлекают значительные массы жидкости. На это место поступает новая порция жидкости, таким образом, реализуется циркуляция жидкости. Здесь .

Рис.4.9

При происходит слияние близко образующихся пузырей. Если пузырька, то на поверхности стенки образуется паровая пленка, создающая дополнительное термическое сопротивление процессу теплоотдачи. Такой режим кипения называется пленочным.

Для воды

Рассмотрим движение пузырька. Достигнув определенного диаметра , пузырек отрывается от поверхности:

(4.44)

Здесь - краевой угол смачивания, - коэффициент поверхностного натяжения. В момент отрыва пузырька сила поверхностного натяжения жидкости, которая удерживает пузырек, равно Архимедовой подъемной силе. Поднимаясь, пузырек увеличивается в объеме за счет испарения жидкости внутри пузырька, сплющивается и приобретает форму гриба. Гриб имеет сложную траекторию, дробится и коалесценцизуется.

Таким образом, транспорт теплоты при пузырчатом кипении состоит из переноса теплоты от стенки к жидкости, а затем жидкостью теплота передается внутренней поверхности пузырьков в виде теплоты испарения.

Передача теплоты от стенки непосредственно пузырю ничтожно мала. Для того, чтобы теплота от жидкости передавалась пузырькам пара, жидкость должна иметь Т несколько выше температуры пара. Поэтому жидкость несколько перегрета относительно температуры насыщенного пара над поверхностью кипящей жидкости.

Скорость переноса теплоты при кипении зависит от физических свойств жидкости, давления, , свойств материала стенки, и.т.д.

Учесть все это трудно, трудно предлагать единую зависимость. Поэтому для определения в литературе предлагаются различные физические модели. Но общепринятой модели нет. Формальный вид:

(4.45) (n=0.6-0.7)

А – сложный комплекс многих величин. Иногда предлагают критериальное уравнение вида:

(4.46)

Значения A, m, n – обычно определяют экспериментально.

4.1.7. Радиационно-конвективная теплоотдача.

Тепловое излучение.

Во всех телах, температура которых выше 0ºК происходит превращение тепловой энергии в лучистую. Носителями лучистой энергии являются электромагнитные колебания. Тепловое излучение аналогично излучению света: поглощается, отражается и преломляется.

Длины волн теплового излучения лежат, в основном, в невидимой (инфракрасной) части спектра и имеют длину 0,8 – 40 мк. Световые волны 0,4 – 0,8 мк. Интенсивность светового излучения возрастает с повышением температуры тела, и при ºС лучистый теплообмен между твердыми телами и газами становится доминирующим.

Q_U Q_R

Q_A

Q_D

Рис. 4.11
(4.51)

Q_R – отражается, Q_D - проходит насквозь, Q_A- поглощается.

Преобразуем (4.51).

(4.52)

Если А=1 (R и D =0), тогда тело полностью поглощает все падающие на него лучи, тело абсолютно черное.

Если R=1(D и A =0), полное отражение лучей, тело абсолютно белое.

Если D=1 (R и A =0), тело абсолютно прозрачное.

При D =0, R+A =1 – серые тела.

Полное количество энергии, излучаемое в единицу времени через единицу поверхности, называется излучательной способностью Е:

(4.53)

Для абсолютно черного тела по закону Стефана-Больцмана:

(4.54)

Здесь - коэффициент излучения абсолютно черного тела.

Для серых тел (4.55)

Здесь С - коэффициент излучения серого тела.

Теплообмен при излучении.

(4.56)

Здесь - коэффициент взаимного излучения двух тел, Т₁ и Т₂ температура в К более и менее нагретого тел соответственно.

Предположим, происходит перенос теплоты от стенки аппарата в окружающую среду. Тогда:

(4.57)

Здесь в ^оС. Находим :

(4.58)

В комплексе - температура в К.

- количество теплоты, отдающейся в окружающую среду, за счет излучения за единицу времени, через единицу площади и при разнице температур в 1^ОС.

Перенос теплоты в окружающую среду идет за счет теплоотдачи и теплового излучения: (4.59)

(4.60)

Имея в виду соотношение (4.57) получим:

(4.61)

Здесь - общий коэффициент теплоотдачи.

Дата добавления: 2014-01-14