Магнітоелектричні омметри

Існують дві схеми омметрів: одна – з послідовним вмиканням вимірюваного опору R_х та вимірювального механізму ВМ (рис. 2.8, а), інша – з паралельним (рис. 2.8, б). Для омметра з послідовною схемою струм через вимірювальний механізм (при ненатиснутій кнопці Кн) дорівнює:

відхилення рухомої частини

Відхилення a є функцією R_х, воно максимальне при R_х = 0, тобто нуль знаходиться на шкалі приладу справа.

а) б)

Рисунок 2.8

Для омметра з паралельною схемою:

(2.26)

Відхилення a = 0 при R_х = 0, тобто нуль знаходиться на шкалі приладу зліва. Максимальне відхилення a буде при R_х = ¥, тому омметри з паралельною схемою використовуються для вимірювання малих опорів, а з послідовною – для великих. Шкали омметрів нерівномірні.

Такі омметри виготовляються переносними з живленням від сухих елементів. У процесі експлуатації напруга на затискачах сухих елементів змінюється і може відрізнятись від тієї, яка була при градуюванні приладу. Тому перед кожним вимірюванням в омметрі з послідовною схемою при натиснутій кнопці Кн потрібно встановлювати показ “0” зміною опору R_д, а в омметрі з паралельною схемою потрібно встановити показ “0” при непідключеному R_х. Це є недоліком таких омметрів. Цього недоліку не мають омметри, які використовують механізм-логометр.

В логометричному механізмі (рис.2.9) в проміжку обертаються дві рамки, жорстко скріплені між собою. Протидійних пружин в цьому механізмі немає. Струм підводиться до рамок через безмоментні струмопідводи, які являють собою тонкі стрічки з відпаленого сплаву.

Проміжок між осердям та полюсними наконечниками в цьому механізмі нерівномірний, отже, магнітне поле у проміжку також нерівномірне. Струми І₁ та І₂, які протікають в рамках, створюють два обертальних моменти, які направлені назустріч один одному. Під дією різниці між двома моментами рухома частина повертається. Оскільки поле нерівномірне, то при повороті рухомої частини один з моментів збільшується, а інший – зменшується і при певному куті повороту моменти стають рівними один одному, а рухома частина зупиняється. При відсутності струмів у рамках рухома частина може знаходитись у будь-якому з можливих положень або, як кажуть, займати байдуже положення.

Рисунок 2.9

Енергія магнітного поля кожної із рамок дорівнює:

W_eM1 = Y₁(a)×І₁; W_eM2 = Y₂(a)×І₂, (2.27)

де Y₁(a) та Y₂(a) – магнітні потокозчеплення рамок, які залежать від кута повороту a.

Оскільки поле у проміжку механізму неоднорідне, то залежності магнітних потокозчеплень Y₁ та Y₂ від кута повороту a різні. Моменти, які створюються рамками:

(2.28)

При рівновазі, звідки

(2.29)

або

a = F(I₁/I₂). (2.30)

Таким чином, кут відхилення рухомої частини логометра визначається відношенням струмів у рамках (в перекладі з грецької “логос” – відношення).

Схема логометричного омметра наведена на рис. 2.10. Для цієї схеми маємо:

a = F(I₁/I₂) =

або

(2.31)

де R₁ та R₂ – опори рамок, R_н та R_д – додаткові опори.

З виразу (2.31) видно, що відхилення a залежить від R_х і не залежить від напруги живлення.

Існують омметри з логометричними вимірювальними механізмами, напруга живлення в яких виробляється електромеханічними генераторами, які приводяться до роботи вручну. Використовуються вони для вимірювання великих опорів (наприклад, опорів ізоляції, які мають значення в десятки та сотні МОм).

Рисунок 2.10

Дата добавления: 2014-10-22