Краткая теория. Вопросы для самопроверки к работе №9

Лабораторная работа №10.

Вопросы для самопроверки к работе №9

1. В чём отличие газов от твёрдых и жидких тел? Какими основными параметрами определяется состояние газа?

2. Какую величину определяют в работе?

3. Дайте определение теплоёмкостей (удельной, молярной). Что такое и ?

4. Напишите уравнение Майера и I начало термодинамики для изобарного процесса.

Список рекомендуемой литературы

1. Дмитриева В.Ф., Прокофьев В.Л. Основы физики. – М.: Высшая школа, 2009.

2. Трофимова Т.И. Курс физики. – М.: Высшая школа, 2010.

Материально-техническое обеспечение

Установка для лабораторной работы по молекулярной физике «Определение удельной теплоёмкости воздуха при постоянном давлении»

«Определение коэффициента теплопроводности методом нагретой нити»

Движение молекул газа в термодинамической равновесной системе полностью хаотична. Из основных представлений кинетической теории следует, что газы испытывают в 1 секунду порядка столкновений (соударений). Число столкновений (среднее) за 1с

,

где d – эффективный диаметр молекул газа;

n – концентрация (т.е. число молекул в единице объёма); ;

- средняя арифметическая скорость молекул.

Расстояние, которое проходит молекула между двумя последовательными соударениями называется средней длиной свободного пробега

;

В газах и жидкостях вследствие хаотичного движения молекул происходит необратимый процесс переноса различных физических величин. Эти явления объединяются общим названием «явления переноса».

I. Перенос массы от мест с более высокой концентрацией молекул к местам с более низкой концентрацией называют диффузией.

Эта масса определяется уравнением:

Здесь - площадка, нормальная к потоку, продиффундирующему через неё массы М;

- время движения молекул через площадку ;

- градиент концентрации; ; - масса молекулы газа;

Д – коэффициент диффузии: .

II. Перенос энергии происходит вследствие хаотичного движения молекул из областей с более высокой температуры и обладающих большей энергией () в области с более низкой температурой. Этот процесс называется теплопроводностью. Перенос энергии определяется уравнением

где Q – количество теплоты, перенесённое через изотермическую площадку за время ;

- градиент температуры;

х – коэффициент теплопроводности.

;

- удельная изохорическая теплоёмкость.

При движении тела в вязкой среде возникает сопротивление этому движению. При малых скоростях и обтекаемой форме тела сопротивления обусловлена вязкостью жидкости. Слой жидкости, непосредственно прилегающий к твёрдому телу, прилипает к его поверхности и увлекается им. Следующий слой увлекается за телом с меньшей скоростью. Таким образом, между слоями возникают силы внутреннего трения.

При падении шарика радиуса r в вязкой жидкости, находящеёся в мензурке (рис. 1), на него действует две противоположно направленные силы. Одна из них f обусловлена гравитацией за вычетом выталкивающих (архимедовой) силы. Другая сила F обусловлена внутренним тернием. Из теории следует, что

(1)

(2)

где - коэффициент вязкости (или внутреннего трения);

- плотность вещества шарика;

- плотности жидкости;

g – ускорение силы тяжести;

- скорость шарика.

Цель работы: Экспериментальное определение коэффициента теплопроводности воздуха, находящегося вокруг нагретой электрическим током нити. В работе определяется электрическая мощность, выделяемая в нити, и температура нити.

Схема модуля №3. схема измерений.

Нагреваемая вольфрамовая проволока – нить находится в цилиндрическом стеклянном баллоне с двойными стенками, между которыми залита вода. Температура воды в баллоне и, следовательно, температура стенки Т_с трубки постоянна в течении опыта. Баллон с нитью укреплён в модуле №3, внешний вид которого показан на рис. 4. На панели модуля расположены: 1 – табличка с названием работы; 2 – баллон с нитью; 3 – гнёзда для подключения источника питания; 4 – гнёзда для подключения вольтметра (мультиметра); 5 – тумблер объектов измерения.

При нагревании нити, вдоль радиуса трубки создаётся градиент температуры. Площадь, через которую передаётся тепло, равна площади поверхности цилиндра, коаксиального с нагретой нитью. При этом можно записать:

(1)

где l – длина цилиндра радиуса r.

Из (1) можно определить мощность теплового потока через внутреннюю цилиндрическую поверхность трубки радиуса .

(2)

где - радиус нити, Т_Н – температура нити.

Опыт проводится при постоянной температуре трубки, равной Т_с. При этом увеличение электрической мощности, выделяемой в нить, на величину d Р приводит к возрастанию её температуры на d Т_Н. Поэтому из (2) следует:

(3)

Так как вблизи нити теплопроводность воздуха определяется температурой нити, то в (3) величина (Т_Н) относится к температуре нить Т_Н. При возрастании температуры нити на d Т_Н, дополнительный перенос тепловой мощности d Р от нити к стенке трубки определяется только теплопроводностью слоя воздуха вблизи нити. Из соотношения (3) получим:

(4)

Для определения производной необходимо знать зависимость , которую находят по экспериментальным данным. Мощность теплового потока находится по напряжению , измеренному на нити, и току , текущему через образцовое сопротивление и нить. Для определения тока измеряется напряжение на образцовом сопротивление . Температура нити определяется из соотношения:

(5)

где - сопротивление нити при , (Ом); - сопротивление нити при температуре опыта, (Ом); - температурный коэффициент сопротивления материала нити, (1/град.). Формула (4) позволяет по найденной экспериментальной зависимости определить .

Дифференцируя (5) получаем:

(6)

Подставляя d Т_Н из (6) в (4), получаем:

(7)

Формула (7) позволяет использовать график зависимости для нахождения производной .

Дата добавления: 2014-11-16