Недостатки стационарных источников 1 страница

Ист. ионов(+), Н2 титановая спираль на которую попадают «е-» и ионизируют дейтерий спирали!!!

*При малых илот. и Е_ϒ<0,5MэV(и выше) в основном происходит яд.электрическое поглощение ϒ-квантов. С увеличением Е_ϒ>0,5 MэV преобладает компт.

Для описания распределения ϒ-квантов вокруг точечного источника используются уравнение диффузии:

J_γ= ∙e^-r/Lγ

Где с – скорость света (300000км/сек)

Ɗ_γ- коэффициент диффузии γ-квантов

Lγ-длинна пер. γ-квантов

Ɗ_γ и L_γ в области комптоновского рассеяния зависят от Е_γ и пласт. среды δ_n.

При Z<(20-30) Ɗ_γ и L_γ ~1/ δ_n, поэтому: (Ɗ_γ=а/б, L_γ=в/б)

J_γ= ∙e^-rδ/в

При r= L_γ зависимость L_γ(δ_n)-прям.(доинверсионная область)

При r > L_γ – заинверсионная область J_γ снижается с ростом δ_n

n(t)=

В однородной среде L_f → длинна пер. n₀¹ от быстрых до тепловых

Стр. 23 отс.

Возбуждение и ионизация газа

Если внешнему электроду элемента, например Li, сообщ. энергию >5,37эВ, то е^- покинет атом Li, и произойдёт ИОНИЗАЦИЯ атома Li. Энергию необходимость для отрыва е^-, называемых потенциалами ионизации и выражеют в электрон-вольтах. Эта энергия различна для различных атомов.

Атом потерявший один электрон (отриц. заряд) обладает одним избыточным зарядом и поэтому называется положительным ионом.

Атомы газа (или пара) возбуждаются или ионизируются при столкновении их с быстро летящими частицами: е^-, ₂Н⁴(d₂), протонами, нейтронами, а так же при поглощении γ-квантов.

1) Возбуждение и ионизация газа под ударами быстролетящих частиц пос. позв. ударной иоинизации.

При столкновении электрона через газ он испытывает огромное число столкновений с нейтральными атомами.

Описанный механизм ударной ионизации относится любому виду частиц: α,β.

2) Другим процессом возбуждения и ионизации газа, имеющим место в газоразрядных счётчиках является процесс поглощения атомами газа квантов: световых, ренгеновских и γ-лучей.

Электромагнитное излучение в широком диапазоне длин волн невидимы.

Поэтому все эти частицы, чтобы их «видеть» -регистр.

Основавшись на использовании различных свойств, проявляемых или при прохождении через вещество. Таким веществом являлись газы. Способность газо станов. превосх. электрического тока при воздействии на них радиоактивных излучений была использована при обнаружении последних.

Представим себе устройство из двух изолированных друг от друга пластин – электродов, к которому приложено постоянное напряжение.

При отсутствии радиоактивного излучения газ между пластинами надежно изолирует их друг от друга и стрелка гальванометра не отклоняется. В результате прохождения радиоактивного излучения через газовый промежуток в нем образуется положительные ионы и отрицательные электроны, которые под действием приложенного напряжения двигаются к электродам: положительные к отрицательному (катоду), отрицательные к положительному (аноду). Во внешней цепи потечет электрический ток и стрелка гальванометра отклоняется, что и свидетельствует о наличии радиоактивного излучения.

Рассмотрим как буде меняться количество электричества в импульсе тока в зависимости от напряжения, подводимого к источнику.

-При малых U количество электричества в импульсе («I») будет соответствовать неполному числу «е^-» дошедших до нити, т.к. часть из них (из-за слабости поля) по пути будет рекомбинировать.

-С ростом U растет и количество электронов в импульсе.

-При некотором напряжении все электроны будут попадать на нить и количество электричества в импульсе не возрастает. Наступает ток насыщения.

-При увеличении U₂>U₁ напряженность (сила) электрического поля возрастает настолько, что электроны приобретают энергию для производства ударной ионизации, идет дополнительная ионизация газа соударяющимися электронами. Т.е. дополнительно ионизация газа и вторичный электрон вновь ионизирует газ, выбирая электроны из оболочки атомов. Образуется электронная лавина и растет количество электронов. Область II Усиление потока электронов достигает десятки тысяч раз. Независимо от вида излучения α,β,ɣ. Эта область II проионизированного усиления, а счетчик называется проионизированным. С увеличением U коэффициент газового усиления возрастает.

-При U₃>U₂ коэффициент усиления зависит от начально й ионизации, чем она выше, тем усиление ниже- область ограниченной пропорциональности.

-При U₄>U₃ режим самостоятельного разряда, не зависящий от внешнего ионизатора, т.е. разряд сам себя поддерживает.

Счетчик, работающий в этом режиме- счетчик Гейгера-Мюллера или газоразрядный. У этих счетчиков величина импульса напряжения «∆I» не зависит от начально й ионизации. Эти счетчики обладают огромной чувствительностью: достаточно появиться одному электрону, как в счетчике начинается электронная лавина, а во внешней цепи пойдет импульс тока.

Для того, чтобы можно было подсчитать отдельные радиоактивные частицы, необходимо чтобы после прохождения частицы через счетчик, возникающий в нем самостоятельный разряд быстро угасал, чтобы можно было регистрировать следующую частицу. Гашение разряда происходило за счет включения в цепь последовательного со счетчиком большого перегрузочного сопротивления. Проходящий через него импульс тока вызывает падение напряжения, что приводит к падению напряжения на счетчике и разряд перемещается.

В дальнейшем физики обнаружили, что если счетчик наполнить смесью инертного газа аргона с парами спирта, то возникающий разряд быстро прекращается. Счетчики становятся самогасящимися.

Конструкция счетчика:

-стеклянный баллон

-на внутренней стенке катод из медного порошка

-от катода через стекло вывод наружу

-по центру-вольфрамовая нить диаметром 0,1 мм, конец выведен наружу

Заполнение: газовая смесь 85% аргон, 15% метиловый спирт

Система проявления является очень сильной.

Основная особенность пропорциональных счетчиков- амплитуда выходящего сигнала зависит от напряжения U на электродах. Применяются для регистрации тепловых и др. нейтронов. В качестве наполнителя используется фтористый бор ВF₃, имеющий аномальные σ=750.

Реакция: В¹⁰+n₀¹-à Li⁷+He₂⁴+ɣ

Рабочая характеристика счетчиков Г-М:

Только для подсчета отдельных частиц, проходящих через счетчик.

В геофизике такие счетчики используются для регистрации ɣ-излучения.

Недостатки газоразрядных счетчиков:

-невысокая эффективность

-ограничен срок службы (10⁸-10¹⁰ имп)

Преимущества:

-работоспособность в широком диапазоне температур

-широкое плато, что снижает требования к питающему напряжению

-амплитуда входящих импульсов достигает единиц и даже десятков вольт

Термостойкость газоразрядного счетчика типа СИ расчитана на работу до t=150-200 ⁰C и даже 250-300⁰С.

Сцинтилляционные счетчики

Это совокупность сцинтиллятора с фотоэлектронным умножителем (ФЭУ)

При падении на люминофор «1» частиц их энергия Е расходуется на ионизацию и возбуждения атомов датчика. Переход в нормальное состояние сопровождается испусканием кратковременных вспышек (10^-7-10^-9 сек).

ФЭУ представляет собой фотоэлемент с электронным усилителем, работающий по принципу вторичной эмиссии. Фотоны из сцинтиллятора падают на фотокатод «3» и вылетают из него фотоэлектроны, которые ускоряются электрическим полем и устремляются к первому диоду. Каждый электрон вырывает из диода новые электроны, число которых в несколько раз превышает число первичных электронов.

Наибольшее применение в геофизических приборах получили монокристаллы NaI (натриево-иодистый кристалл), GsI, KI.

Такие детекторы обладают повышенной чувствительностью к измерению и высокой эффективностью регистрации.

Основная особенность пропорциональных счетчиков- амплитуда выходящего сигнала зависит от напряжения U на электродах. Применяются для регистрации тепловых и др. нейтронов. В качестве наполнителя используется фтористый бор ВF₃, имеющий аномальные σ=750.

Реакция: В¹⁰+n₀¹-à Li⁷+He₂⁴+ɣ

В сцинтилляционных счетчиках используется смесь боросодержащего вещества с порошком из кристаллов ZnS(Cu), ZnS(Ag)

Сцинтилляционные счетчики- совокупность сцинтилляторов с ФЭУ

1-сцинтиллятор; 2- отражатель; 3- ФЭУ; 4- фотокатод; 5-фокусирующий динод; 6- динод; 7- собирающий электрод.

Элементы, вылетающие из фотокатода, устремляются на динод ФЭУ и выбивают некоторое количество электронов. Последним электродом служит анод.

Основные характеристики ФЭУ:

-квантовый выход; -чувствительность фотокатода; -коэффициент собирающих электронов; -число динодов; -величина отношения амплитуды полезных сигналов к шуму.

Квантовый выход- вероятность вырывания электрона по направлению на фотокатод

Чувствительность- отношение фотона (мкА) к падающему световому потоку.

Коэффициент собирания- отношение числе электронов, поступающих на динод к числу покидающих динод.

Число динодов- определяет полное усиление электронов ФЭУ и колебания от 8 до 14.

Особенность СИ счетчиков à пропорциональность А=f(Е)- энергия излучения, что позволяет оценивать энергию частиц.

С.Ц. используется: 1) для интегрального счета сцинтилляций (излучений) 2) для амплитудного анализа излучений с целью определения энергии частиц и гамма-квантов.

Типы измерительной аппаратуры

Радиометрическая аппаратура делится на радиометры для определения плотности потока ионизирующих излучений и спектрометры для измерения спектра излучений.

Радиометры состоят из 4 основных частей:

1) Индикаторной группы

2) Измерительной схемы

3) Питания

4) Управления

Индикаторная часть(группа) выполняется в виде выносного блока, называемого датчиком или зондом.

Измерительная схема и вспомогательные узлы монтируются в пульте управления, который соединяется с датчиком, экранированным кабелем.

Интегрирующая ячейка служит для преобразования импульсов в постоянный ток с последующей его регистрацией приборами: гальвонометром, самописцем или др. измерительными приборами. В ряде радиометров содержится телефон, фиксирующий излучение щелчками.

В спектрометрах находится амплитудный анализатор.

Усилитель необходим для усиления сигналов, имеющих амплитуды: 10⁴-100⁴ mV у ФЭУ.

Формирующий каскад: чтобы исключить различную форму и амплитуды импульсов- стандартизация импульсов (в прямоугольной форме).

Интегрирующая ячейка. В тех случаях, когда регистрация импульсов осуществляется гальвонометром или перед записью топоизмерительным прибором, устанавливается интегрирующая ячейка, преобразующая отдельные импульсы в постоянный ток, сила которого пропорциональна частоте поступающих сигналов. Представляет собой последовательно включенный с гальвонометром контур, состоящий из конденсатора «с» и сопротивления «R». Импульсы, поступающие с выхода формирующего каскада на конденсатор, заряжают его до потенциала U=(q*N)/C. (q- заряд импульсов, N- их число в единицу времени). Одновременно с зарядкой конденсатора непрерывно происходит его разряд через сопротивление R.

Разновидности радиометров.

В зависимости от назначение, радиометры подразделяются на полевые, скважинные и лабораторные.

К лабораторным радиометрам предъявляются наиболее жесткие требования в отношении чувствительности и стабильности, в то же время вес, габариты и питание у них не ограниченно.

Полевые радиометры должны быть компактными, легкими, обладать высокой точностью и надежностью в работе.

Скважинные радиометры рассчитаны на работу в скважинах, заполненных раствором при разных давлениях и температурах. Поэтому к ним применяются требования высокой стабильности и воспроизводимости результатов.

Полевая радиометрическая аппаратура.

Обычно полевые радиометры состоят из выносного зонда с размещенным в нем счетчиком альфа- и бетта-излучения и пульта управления, в котором размещены усилительно- регистрационная схема источник питания.

Метрологическая характеристика ядерно-геофизической аппаратуры.

Все радиометры характеризуются следующими параметрами:

- чувствительностью; -эффективностью; -натуральным фоном.

Сравнивать показания радиометров и оценивать по ним радиоактивность можно только при условии установления связи между показаниями I_рег рабочего прибора и истинной интенсивностью I измеряемого излучения. Так же связь устанавливается сравнением показаний рабочего прибора с интенсивностью излучений эталонных препараотв, радиоактивность которых известна. Эта операция называется эталонированием или градуированием аппаратуры.

Эталонирование радиометров производится либо с помощью стандартных источников ɣU₁, размещенных на определенном расстоянии (обычно 1 метр) от детектора радиометра, либо с помощью одного ɣU, при этом расстояние между источником и радиометром изменяется. В этом случае интенсивность Iɣ¹_эт излучения эталонного источника Iɣ_эт и расстоянием R от него выражается зависимостью: Iɣ¹_эт= Iɣ_эт\R

Есть и другие способы эталонирования.

По данным эталонирования для каждого прибора строят эталонированный график, т.е. зависимость I_рег от интенсивности излучения Iɣ.

Чувствительность прибора определяется по формуле:

K_s= I₀\n

Где I₀- значение эталонной дозы, n- среднее из показаний прибора в единицах шкалы.

Основная погрешность прибора:

Где δ₀- погрешность образцового источника в % (из свидетельства на источник);

δ _сл- погрешность радиометра в %.

I_гр,I_р- измеренное градуированным прибором к расчетным числам I;

n- число измерений.

Гамма- спектрометры

Для исследования спектрального состава гамма- излучения, а также для избирательной регистрации гамма-квантов определенных энергий применяются гамма- спектрометры. Наиболее распространены дифференциальные гамма- спектрометры. Дифференциальными спектрометрами измеряют гамма- излучение, энергия которого лежит в ограниченных пределах от hʋ₁ до hʋ₂.

Основной частью электронной схемы дифференциальных спектрометров на люминесцентных счетчиках является амплитудный анализатор, представляющий собой сочетание 2 дискриминаторов с различными V и V+∆V порогами срабатывания и схемы антисовпадений. Последняя характеризуется тем, что пропускает только импульсы, проходящие только через первый дискриминатор и не проходящие через второй.

Эталонирование радиометрической аппаратуры

Все радиометры характеризуются своими собственными параметрами: чувствительностью, эффективностью, натуральным фоном и т.д.

Сравнивать ионазелия таких радиометром и оценивать по ним радиоактивность можно только при условии, если предварительно была установлена связь между показаниями прибора и истинной интенсивностью измеряемого излучения.

Это осуществляется сравнением показаний прибора с интенсивностью излучений эталонных препаратов, радиоактивность которых известна.

Для эталонирования поисково-разведочных гамма- радиометров выпускают серию стандартных радиевых источников. Содержание радия, например, соответствует 0,1, 0,099, 0,96.

Интенсивность излучения их на расстоянии 1 метр соответственно равна 85, 80 и 816 мкр\ч.

Раздельное определение в породах U, Th, K.

Раздельное определение U, Th, K по данным гамма- спектрометрии основано на различии спектров гамма- излучения.

Максимальная энергия гамма- излучения урано- ториевого ряда не превышает 1,8 МэВ, в спектре Th ряда имеется линия 2,6 МэВ, энергия гамма- излучения K⁴⁰=1,5МэВ

Для количественного определения раздельного содержания в породах C_U, C_Th, C_K гамма- спектрометры регистрируют Iɣ₁, Iɣ₂, Iɣ₃ при трех различающихся уровнях дискриминации и составляют уравнения:

Iɣ₁= a₁C_U+b₁ C_Th +c₁ C_K

Iɣ₂= a₂C_U+b₂ C_Th +c₂ C_K

Iɣ₃= a₃C_U+b₃ C_Th +c₃ C_K

Где коэффициенты a,b и c – коэффициенты, равные интенсивности гамма- излучения, регистрируемые в породах с единичным содержанием U(а), Th(b), K(c) при тех же уровнях дискриминации.

При незначительном содержании в породе К⁴⁰, составляют систему уравнений

Iɣ₁= a₁C_U+b₁ C_Th

Iɣ₂= a₂C_U+b₂ C_Th

Существуют и другие способы оценки содержания радиоактивных элементов широкоопробованные практикой поиска и оценки.

Полевые радиометрические методы

Радиометрические методы изучают изменение радиоактивности горных пород:

-по маршруту

-по профилю

-по намеченной сетке

в приближенной оценке радиоактивности горных пород.

Специфика полевых наблюдений:

-требования к аппаратуре (по габаритам, весу, транспортабельности)

-учет и исключение натурального фона

-учет изменений параметров среды, отделяющих исследуемые породы от индикаторов.

Практическое распространение получила гамма- съемка (ɣС). Гамма- съемка основана на регистрации гамма- излучения вблизи поверхности земли и проводится с целью поисков и разведки месторождений U, Th, K и связанных с ними других полезных ископаемых. Выполняется в интервальной (ɣС) и спектральной (С ɣС) модификациях.

В зависимости от способов перемещения детекторов различают:

-пешеходную

-глубинную (шахты, выработки, скважины)

-автомобильную

-воздушную и морскую ɣС.

Пешеходная ɣС.

Различают 3 вида пешеходных ɣС, отличающихся густотой точек измерений:

-рекогносцированную

-маршрутную

-детальную площадную

Проводят совместно с геологической съемкой или самостоятельно на территории с известным геологическим строением. Проводят по незакрепленным на местности криволинейным маршрутам (маршрутная съемка) или по предварительно проложенным прямолинейным профилям (профильная съемка).

Благоприятные условия проведения- хорошо обнаженные территории с открытыми вторичными ореолами рассеяния искомых элементов.

Съемка включает:

1) Разбивку сети наблюдений на местности или нанесение маршрутов на карте или фотоплане под углами 60-90⁰ к простиранию проводящих толщ.

2) Контроль чувствительности аппаратуры на нейтральном пункте (КП)

3) Измерение гамма- излучения по маршруту или профилю

4) Привязка точек наблюдения и профилей

5) Детализация аномалий

6) Оценка точности съемки повторными (3-5%) измерениями по выборочным профилям или совместными измерениями по одному маршруту всеми однотипными приборами.

Съемку проводят полевыми радиометрами.

Методика измерений

Выносной датчик радиометра вплотную прикладывают к исследуемой поверхности. Через определенное время производят отсчет (наиболее часто наблюдавшееся падение стрелки)

При переходе с точки на точку датчик выдерживают на определенной высоте от земли (10-35м) и непрерывно прослушивают интенсивность излучения. В точках заметного изменения этой частоты проводят дополнительные измерения.

Маршрутная и профильная пешеходные съемки проводят в масштабе от 1:50000 до 1:5000, при этом расстояние между точками наблюдения достигает 20 метров при масштабе 1:10000 и 40-50 метров при более мелком масштабе. При больших колебаниях радиоактивности это расстояние уменьшают вдвое. Если размер аномалий не превышает n*10м², то ее сразу детализируют путем сплошного исследования площади аномалии, закрепляют на местности (камни, заломы деревьев) и продолжают маршрут.

Аномалии большего размера оставляют для последующей детальной съемки (1:1000 или 1:2000)

В процессе съемки ведут непрерывный контроль за постоянством чувствительности радиометра. С этой целью ежедневно перед началом работ, в середине дня и по окончании работ, а так же во всех сомнительных случаях, измеряют интенсивность излучения от рабочего эталона, прикладываемого к фиксированной точке радиометра.

Интерпретация результатов измерений

Эффективность регистрации гамма-излучения зависит от «глубинности» излучения. Под глубинностью в общем случае понимают максимальную глубину залегания излучающего объекта под наносами, на которой этот объект может быть обнаружен совершенной аппаратурой. Глубинность гамма-излучения зависит от радиоактивности и размеров излучающего тела, толщины и плотности наносов, перекрывающих его, наличие в них рудных ореолов рассеяния, от величины и колебаний концентрации радиоактивных элементов в породах.

В самом простейшем случае, когда рудное тело перекрыто толщей абсолютно неактивных отложений, полностью экранирующих излучение исследуемого объекта, последний выглядит так:

Формула для расчета I в пункте детектирования «Б» конического диска, покрытого слоем неактивной породы, имеет вид:

I_max=I_∞{F₂(µ₃H+ µ₂h)-cosf* F₂[(µ₂H+ µ₂h)secϕ₀]-

-F₂(µ_вH+ µ₂h+ µ₁e)+cosf₀*F₂[(µ₃H+ µ₂h+ µ₁e)sec ϕ₀]

I_∞-излучение бесконечного пространства у поверхности земли; F₂-глубина; коэффициенты µ-эффективный коэффициент ослабления гамма-излучения в воздухе, перекрывающей толще, излучающем объекте.

По измеренным значениям строят графики изменения Iɣ пород по профилю или по маршруту.

Все кривые изменения радиоактивности пород по профилям наносят на геологическую карту. Проводят линии равных значений Iɣ. Выделяют зоны повышенных значений радиоактивности (аномалий, в 2-3 раза превышающие средние значения нормального фона) и определяют их природу.

В благоприятных случаях, когда исследуемые отложения выходят на поверхность и их радиоактивность обусловлена присутствием только элементов урано-радиевого ряда, среднюю конценрацию урана Сu в породе рассчитывают по формуле:

Сu= Iɣ₀\(K*100) (U%)

где Iɣ₀- интенсивность гамма-излучения на поверхности для космического U. К- коэффициент спектральной чувствительности датчика.

Спектральная ɣС позволяет определять содержание урана U(по Ra), Th, K в породах и рудах путем регистрации излучения в областях спектра этих элементов.

N_i=K_iu*b_iu*q_iu+K_{i Th}*b_{i Th}*q_{i Th}+K_{i K}*b_{i K}*q_{i K}

K_i-градуированный коэф. U, Th, K, характеризует чувствительность радиометра; b_i-коэф., учитывающий условия измерений; q_i-содержание i-элемента в %

Аэрогамма- съемка

А\с заключается в исследовании радиоактивности горных пород радиометром, установленном на самолете или вертолете, с последующей наземной проверкой интенсивности обнаруженных аномалий. Аппаратура спектрометрическая, измеряет интенсивность ɣU в трех дифференциальных каналах и одном интегральном. По результатам измерений вычисляют содержание U, Th и K.

Метод обладает высокой производительностью и его применяют при оценке перспектив отдельных районов и на площадях, не проходимых для наземного транспорта. Наиболее эффективна А\С в районах с равнинным и слабохолмистым рельефом и сухим климатом, с удовлетворительной обнаженностью рудных тел или с осадочными отложениями до 0,5-1 метра при широком развитии первичных, механических и солевых ореолов. В районах с плохой обнаженностью пород, густыми лесами, сложным рельефом А\с менее эффективна.

Теоретические основы.

При аэросъемке радиометр регистрирует сумму 2 составляющих: излучение горных пород и фона. Излучения горных пород зависит от их радиоактивности, мощности, наносов и высоты полетов. С высотой полета эта составляющая уменьшается из-за слоя воздуха, а при ограниченном размере радиоактивности тела за счет уменьшающегося угла, под которым это тело регистрируется с самолета или вертолета. Влияние этого фактора значительно, когда размер тела r сравним или меньше высоты полета h. При r<<h этот угол и интенсивность излучения может быть сравнима с фоном.

Интенсивность излучения в центре активной зоны над фоном вмещающих пород оценивают по формуле:

Iɣ= Iɣ₀*S*(e^-µh\2Пh²)

Iɣ₀- значение Iɣ на уровне замли; S- площадь активной зоны; µ- коэф. поглощения ɣU в воздухе.

На рисунке представлено отношение Iɣ\ Iɣ₀=f(h) при разных значениях S.

На основании рисунка следует, что А\с на возможно низких высотах. Чтобы не пропустить малые аномалии, расстояние между профилями должно составлять (2\4)h.

Протяженность аномалии условно определяют как расстояние между точками аномалий на кривой Iɣ=⅟₂ Iɣ_max.

Методика исследований

Для выбора объекта гамма-съемки проводят наземную радиометрическую съемку маршрутами через 10-15 км, в результате которой знакомятся с рельефом и обнаженностью пород, наличием ориентиров, излучением общего и мнимого полей, среднего содержания U, Th и K в горных породах, выбирают несколько эталонных участков с низкой, средней и высокой активностью для определения масштаба записи по каналам содержания U, Th и K.

Исследования проводят специальными комплексными станциями, включающими многоканальный анализатор, протонный магнитометр, электроразведочную аппаратуру. Градуировки каналов прибора осуществляют на заводе с использованием градуировочных модулей, содержащих U, Th и K, а так же трех рудных модулей малого диаметра (диаметр 7см, L-31см) для настройки приборов в полевых условиях. Измерения сводятся к непрерывной регистрации гамма-излучения и высоты полета самолета по маршруту. Длина полевых маршрутов 10-30 км в зависимости от масштаба работ. Обычная съемка имеет масштаб 1:25000, реже 1:10000. Накануне съемочных маршрутов штурман наносит на карты поисковые маршруты, отмечает ориентиры, намечает способы прокладки маршрутов и привязки результатов к местности. При проведении съемки выполняют 4-5 измерений на высотах 40-50 метров по профилю, проходящему через центр полигонного участка. Один из эталонных участков используется для контрольного маршрута и замеры в нем осуществляются дважды в день до и после выполнения съемочных маршрутов.

Дата добавления: 2014-12-16