Простых объемных фигур поля

ВОЗДУШНОГО ЗАЗОРА ПО МЕТОДУ СУММИРОВАНИЯ

Расчет проводимостей воздушного зазора методом суммирования простых объемных фигур поля, предложенный Ротерсом, на практике получил достаточно широкое распространение. Однако существенным недостатком этого метода является заранее пред­писанная конфигурация магнитного поля. В результате при определен­ных соотношениях размеров полюса и зазора получаются значительные погрешности. Вместе с тем для сугубо приближенных расчетов проводимостей, а также при исполь­зовании поправочных коэффициентов, полученных на основе экспериментов, этот метод представляет опре­деленный интерес. Суть метода сво­дится к тому, что сложное объемное магнитное поле в воздушном зазоре и вблизи его заменяется суммой эле­ментарных объемных полей, описы­ваемых простыми уравнениями.

Приведем расчетные формулы для определения проводимостей простей­ших фигур при расположении по­люс — плоскость и полюс — полюс.

1. Проводимость четверти ци­линдра (проводимость между ребром АВ торца полюса и плоскостью, рис. 2.5, а)

(2.13).

Проводимость для полюс — полюс (проводимость полуцилиндра, рис.2.5, б

(2.14)

2. Проводимость четверти полого цилиндра (проводимость меж­ду боковой гранью полюса и плоскостью, рис. 2.5, в)

или (2.15)

где удельные проводимости и определяются по кривым Ротерса соответственно из рис. 2.3 и рис. 2.4.

Рис. 2.5. К определению магнитной проводимости поля с реб­ра, угла и боковой поверхностиполюса

Рис. 2.6. К расчету магнитной проводимости поля с ребра боковых граней

3.Проводимость половины сферического квадранта (проводи­мость между углом А полюса и плоскостью, рис. 2.5, г):

, (2.16)

где .

4.Проводимость половины квадранта сферической оболочки
(проводимость между боковым ребром А В полюса и плоскостью,

, где .

Для полюс — полюс (проводимость между боковыми ребрами АВ и

А'В', рис2.6, б):

(2.17)

Дата добавления: 2014-11-29