Собственные колебания контура. Затухающие колебания. Контур Томпсона

Диамагнетики, парамагнетики, ферромагнетики. Ферриты и их применение.

Магнетики - все среды, способные намагничиваться в магнитном поле, то есть создавать собственное магнитное поле. По магнитным свойствам магнетики подразделяют на:

Диамагнетизм - индицирование дополнительного магнитного момента в атомных электронных оболочках под действием внешнего магнитного поля. Диамагнетизм присущ всем веществам, но наблюдается в тех случаях, еогда атома или ионы не имеют результирующего магнитного момента. Для диамагнетиков χ<1. Пример: висмут.

Парамагнетизм - совокупность магнитных свойств веществ, атомы которых обладают постоянным магнитным моментом, который не зависит от внешнего магнитного поля. Для парамагнетиков χ>1. Пример: хлористое железо.

Ферромагнетики - магнитные вещества обладающие спонтанной намагниченностью, в которых собственное поле может в сотни или тысячи раз превосходить вызывающее его магнитное поле. Изменяя температуру ферромагнетиков можно изменить структуру кристаллической решётки, а следовательно и изменить различные свойства (теплоёмкость, электропроводность и др.). При температуре более высокой чем температура Кюри ферромагнетики превращаются в парамагнетики.

Ферриты - MeO-Fe₂O₃, где Ме- Mn, Co, Ni, Cu, Mg, Zn, Cd, Fe. Ферриты – магнитные полупроводники, которые обладают большим удельным сопротивлением (10²-10⁶ Ом∙см).

Ферриты применяются в радиотехнике, в магнитных цепях устройств, работающих в высокочастотном режиме, при малых потерях на вихревые токи.

**********************

Простой колебательный контур состоит из последовательно соединённых R,L,C. Если пренебречь сопротивлением R, получим контур незатухающих колебаний (идеальный контур) в котором существуют свободные колебания –

колебания без воздействия на них какой-либо внешней периодической электродвижущей силы. Электрические колебания, происходящие под действием процессов в самом колебательном контуре называются собственными колебаниями.

Период незатухающих собственных колебаний выражается формулой Томпсона: , где - волновое сопротивление.

В большинстве контуры не идеальны, то есть имеют R. Такие контуры имеют затухание колебаний за счёт тепловых потерь на нагрузке по закону Джоуля - Ленца (Q=I²Rt ).

Пусть нам даны две последовательные амплитуды гармонического затухающего колебания: , следующее колебание совершится через период T, следовательно = . Поделив эти равенства получим, что , значит , где δ- логарифмический декремент затухания, β-коэффициент затухания.

**********************

Дата добавления: 2015-04-24