Применение теоремы Гаусса к расчету некоторых электростатических полей в вакууме

Интегральном виде

Поток вектора напряженности электростатического поля в вакууме сквозь произвольную замкнутую поверхность равен алгебраической сумме заключенных внутри этой поверхности зарядов, деленной на диэлектрическую проницаемость вакуума .

Поле равномерно заряженной бесконечной пластины (Рисунок 4).

Поверхностная плотность зарядов - заряд, приходящийся на единицу поверхности пластины.

Поток вектора напряженности через боковую поверхность цилиндра равен 0. Полный поток через цилиндр равен сумме потоков сквозь два его основания:

Рисунок 4. Поле равномерно заряженной бесконечной пластины

.

Заряд внутри цилиндра q = s ×S;

По теореме Гаусса:

Поле равномерно заряженной бесконечной пластины однородно, т.к. напряженность поля Е не зависит от длины цилиндра.

Рисунок 5. Поле двух бесконечных разноименно заряженных плоскостей

Поле двух бесконечных параллельных разноименно заряженных плоскостей (рисунок 5). Верхние стрелки на рисунке соответствуют полю от положительно заряженной плоскости, а нижние – от отрицательно заряженной плоскости. Слева и справа от плоскостей

поля вычитаются и поэтому здесь напряженность поля Е = 0. Напряженность поля между плоскостями:

Поле равномерно заряженной сферической поверхности радиусом R с поверхностной плотностью + s (Рисунок 6).

Рисунок 6. Поле равномерно заряженной сферической поверхности  

Построим мысленно сферу радиуса r > R. Весь заряд окажется внутри этой сферы: , откуда напряженность: .

Таким образом, при r > R поле убывает с увеличением r по такому же закону, как у точечного заряда. Если r < R, то замкнутая поверхность не содержит внутри зарядов и поле равно 0.

Поле объемно заряженного шара (Рисунок 7).

Шар радиусом R с общим зарядом q равномерно заряженс объемной плотностью r.

		Напряженность внутри шара: . Это значит, что внутри шара при наблюдается линейная зависимость напряженности от .
		Рисунок 7. Поле объемно заряженного шара

Напряженность поля вне шара будет та же, что в предыдущем случае: .

Поле равномерно заряженного бесконечного цилиндра (нити)

Бесконечный цилиндр радиуса R заряжен с линейной плотностью заряда . Поток вектора E сквозь торцы равен 0, а сквозь боковую поверхность: . По теореме Гаусса при r > R: , откуда: (r ³ R)

При r < R замкнутая поверхность зарядов внутри не содержит, поэтому в этой области Е = 0.

Контрольные вопросы

1. Что Вы знаете об электрическом заряде?

2. Изложите закон Кулона.

3. Расскажите об относительной и абсолютной диэлектрической проницаемости среды.

4. Что Вы знаете о пробном заряде?

5. Расскажите о напряженности электрического поля.

6. Изложите принцип суперпозиции электрических полей.

7. Дайте формулировку теоремы Гаусса для электростатических полей.

Дата добавления: 2015-03-29