Диамагнетики и парамагнетики

Магнитные свойства различных веществ гораздо разнообразнее, чем электрические свойства. В то время как диэлектрическая проницаемость у всех веществ всегда больше единицы, магнитная проницаемость может быть как больше, так и меньше единицы. Вещества, для которых , называются диамагнетиками, а вещества с – парамагнетиками. Так как магнитная восприимчивость , то для парамагнетиков положительна, а для диамагнетиков отрицательна.

Наличие диамагнитных и парамагнитных веществ качественно легко обнаружить, наблюдая поведение вещества в сильном магнитном поле. Атмосферный воздух является парамагнетиком, его магнитная восприимчивость при нормальных условиях равна 0,38∙10 ^-6. Поэтому все парамагнетики, у которых >0,38∙10 ^-6, ведут себя подобно диэлектрикам с диэлектрической проницаемостью большей, чем окружающей среды, т. е. втягиваются в область сильного поля. Напротив, на диамагнетики действуют силы того же знака, что и на диэлектрики с , и они выталкиваются из магнитного поля.

Примером парамагнетика может служить хлористое железо. Стеклянная ампула с водным раствором этой соли, подвешенная на тонкой нити в магнитном поле, втягивается полем и устанавливается параллельно направлению поля (рис. 2.4а).

Примером диамагнетика является висмут. Висмутовая палочка выталкивается из магнитного поля и устанавливается перпендикулярно к направлению поля (рис. 2.4б).

Рис. 2.4. Поведение а) парамагнетика и б) диамагнетика в магнитном поле

Диамагнетизм наблюдается у таких веществ, магнитные моменты атомов которых при отсутствии внешнего магнитного поля равны нулю. При внесении диамагнетика во внешнее магнитное поле происходит прецессия электронных орбит атома (см. рис. 2.5).

Если орбитальный магнитный момент электрона расположен под углом a к направлению внешнего магнитного поля , то на орбиту электрона действует вращающий момент . Под действием этого вращающего момента момент импульса электрона за время dt получит приращение , величина которого равна

. (2.15)

За время dt плоскость, в которой лежит вектор , повернется вокруг направления магнитного на угол d q:

, (2.16)

и электронная орбита начнет прецессировать с угловой скоростью , которая согласно соотношениям (2.3) и (2.16) равна .

Таким образом, при наличии внешнего постоянного магнитного поля внутреннее движение электронов атома не изменяется, но атом в целом получает дополнительное вращение с угловой скоростью:

. (2.17)

Этот результат называется теоремой Лармора, а величина – частотой ларморовой прецессии.

Как видно из формулы (2.17), угловая скорость ларморового вращения электронов совпадает по направлению с вектором . Так как заряд электрона отрицательный, то магнитный момент , связанный с этим вращением, направлен против магнитного поля . В результате создается намагниченность , направленная также против магнитного поля, а это и есть диамагнетизм.

Ларморова прецессия возникает у всех веществ. Однако в тех случаях, когда атомы обладают сами по себе магнитным моментом, магнитное поле не только индуцирует магнитный момент , но и оказывает на магнитные моменты атомов ориентирующее действие, устанавливая их по направлению поля. Возникающий при этом положительный магнитный момент бывает значительно больше, чем отрицательный индуцированный магнитный момент. Таким образом, диамагнетизм обнаруживают только те вещества, у которых атомы не обладают магнитным моментом (векторная сумма орбитальных и спиновых магнитных моментов электронов атома, а также собственного магнитного момента ядра равна нулю).

К диамагнетикам относятся: инертные газы, большинство органических соединений, стекло, вода, золото, серебро, медь, ртуть и др.

Согласно соотношению (2.13) магнитная восприимчивость диамагнетика равна:

. (2.18)

где n – концентрация атомов. Для диамагнетиков магнитная восприимчивость не зависит от температуры.

Парамагнетизм наблюдается у веществ, магнитные моменты атомов которых при отсутствии внешнего магнитного поля не равны нулю. Магнитное поле стремится установить магнитные моменты атомов вдоль внешнего магнитного поля, тепловое движение препятствует этому. В результате устанавливается некоторая преимущественная ориентация моментов атомов вдоль поля, тем большая, чем больше , и тем меньшая, чем выше температура . Кюри экспериментально установил закон, согласно которому магнитная восприимчивость парамагнетика равна

. (2.19)

где – постоянная Кюри, зависящая от рода вещества.

Классическая теория парамагнетизма была развита Ланжевеном в 1905 году. Эта теория приводит к следующему выражению для магнитной восприимчивости парамагнетика

. (2.20)

где p _m – магнитный момент атома, n – концентрация атомов вещества. Таким образом, классическая теория объясняет закон Кюри и дает выражение для постоянной Кюри:

.

Вычисления приводят к очень малой величине магнитной восприимчивости , но в отличие от диамагнетиков теперь и . К парамагнетикам относятся: кислород, окись азота, алюминий, платина и др.

Дата добавления: 2015-07-02