Теорема Гауса для поля Е вектор

Единицей поляризованности является Кл/м^2

Если диэлектрик изотропный и напряженность поля не очень большая то

Диэлектри к восприимчивость вещества

Поток р вектор сквозь произв, замкнутая поверхность S равн взятому с обратным знаком избыточному связан заряду диэлектрика в объеме охватываемому вверх!S

В дифференциальной форме теорема Гауса записывается так

Дивергенция поля вектора Р равна с обратным знаком плотности и избыт связ. Заряда в той же точке

Если в произвольное эл поле поместить однородный изотропный диэлектрик любой форме при его поляризации появится идеально поверхностные связи заряды Теорема Гауса для поля вектора Р

Сторонние и связными заряд

Величина стоящая под интегралом обозначающее Д вектор электростатического индукции

Поток вектора элетрост. индукции скво3ь произв замкнутую поверхность равен электрической сумме зарядов охватываемых этой поверхностью.

Размерность

Дифференциальная форма теоремы Гауса:

Дивергенция О вектор равное объему плотности сторон заряда в данной точке

Для всех В-В E>1

Для вакуума Е= 1

Энергия взаимодействия

потенциал создаваемой в месте нахождения i- ого заряда все испольщо зарадами системы

Заряд под номером i

М

Полная энергия взаимодействуют или заряды распределены непрерывно

потенціал, создлаваемый всеми зарядами системы в элементе объема DV

Энергия уединяемого проводника

Q заряд кондиес

U разность потенц. на его обладает

Процесс зарядки конденсатора перенос заряда малыми порциями с одной обкладки на другую элемент работа совершаемая при этом против сил поля

Дата добавления: 2014-01-03