Для стабілізованого магніту МПС якого змінюється по висоті і від нейтрального перерізу Sm за лінійним законом виділимо нескінченно малий елемент площі

для aj бокової поверхні на відстані у від нейтрального перерізу висотою dy елементарний потік з бокової поверхні на аналогічну поверхню 2.

Провідність елементарної силової трубки

,

де – довжина dp силової лінії трубки на один полюс.

Потік розсіяння g бокової поверхні ПМ

Звідки провідність розсіяння з бокової поверхні

Так само визначається приведена провідність розсіяння з торцевої поверхні магніту А_s1. Провідність розсіяння між двома робочими поверх­нями полюсів визначається як провідність між двома еквіпотенціальними поверхнями, оберненими в протилежні боки.

Сумарна приведена провідність розсіяння магніту у вільному стані

1.4.2. Заступна схема МК.

Якщо магніт стабілізований у вільному стані і точці відходу прямої повернення К відповідають координати В_к і j_к, Н_к F_к, то продовження лінії поверхні вліво (розтяг) перетне вісь ОХ у точці Н_m0 F_m0. Напруженість поля Н_m0 на зивають фіктивною коерцептивною силою

Н_m0 = Н_к +В_к / m_в;

F_m0 = F_к +В_к / L_m,

відповідно Н_m0 фіктивна МРС ПМ дорівнює

F_m0 = Н_m0 h_m.

Введення поняття фіктивної МРС (j МРС) дозволяє замінити Ам джерелом МРС з внутрішнім опором R_m = 1 / L_m, що зручно при розрахунку магнітних систем з розгалуженими МК (для матеріалу з ¡» 0,25 – це реальна Н_с ).

Нехай магніт працює на зовнішнє магнітне коло (рис. 14.)

Рис.14.

Рис.15.

Тоді потік ПМ

F_m = Ф_б +Ф_s = F_m (L_б + L_s),

де

L_s =

Коли І = 0 (нехтуючи поясненням)

F_m = H_m h_m = F_б = H_s d.

Робоча точка на DM при F = 0 знаходиться на ПП в точці Р (рис. 14.):

При І ¹ 0 в обмотці наводиться зовнішня МОС F_в. Згідно з законом повного струму

F_m = F_б ± F_в,

знак + – розмагнічуюча зовнішня МРС; - – намагнічуюча.

Рівнянням відповідає заступна схема МК (рис. 15). У цій схемі магнітний опір R_s враховує потік розсіяння обмотки сердечника j3. З рис.15. видно, що заступна схема МК при стабілізованому магніті є аналогом електричного кола і може бути розрахована на основі теорії електричних кіл.

Із схеми (рис.15.) легко знайти координати робочої точки N на DM з врахуванням зовнішньої МРС.

де F_вm МРС ( – зовнішнього поля, прикладене до полюсів ПМ.

Дата добавления: 2015-07-13